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准连续光纤激光器在工业领域有着广阔的应用前景, 双端输出结构为工业低成本高功率光纤激光器提供了新思路, 提出并研究了双端输出准连续光纤激光器. 基于稳态速率方程, 建立了双端准连续光纤激光振荡器的理论模型, 对该类型激光器的输出功率、时序及非线性效应进行了仿真研究. 结果表明: 延长泵浦上升时间可以有效抑制弛豫振荡, 在脉冲持续时间内获得稳定的输出; 双端输出准连续激光器相比单端输出结构, 非线性效应累积更小. 实验采用纤芯/包层直径为20/400 μm的掺镱光纤, 首次实现了峰值功率3 kW的双端准连续近单模激光输出, 两端峰值功率分别为1218和2220 W, 对应光束质量因子M 2分别为1.34和1.27, 光光转换效率约为60%, 脉宽为100 μs, 重频为1 kHz. 验证了双端输出准连续光纤激光器实现高功率、高光束质量输出的可行性, 为小体积、低成本、高功率和高亮度的准连续光纤激光器提供了支撑.Quasi-continuous fiber lasers have a broad application prospect in the industrial field. However, in the current research on quasi-continuous wave (QCW) fiber lasers only the single-ended output structure is used. A double-ended output fiber laser oscillator needs only one resonator to realize two laser outputs. Compared with single-ended output laser, it has a low cost, small volume and high work efficiency. It is expected to achieve higher power laser output through double-ended output beam combining. Therefore, the double-ended output QCW fiber laser is proposed and studied in this paper. The steady-state rate equation establishes a theoretical model of a QCW fiber laser oscillator with two ends, considering the stimulated Raman scattering (SRS) and amplified spontaneous emission (ASE). The output power, time domain and nonlinear effects of this type of laser are simulated. The results show that the overshoot effect caused by relaxation oscillation will produce a large amount of thermal deposition and ultra-high peak power in the fiber. It will reduce the nonlinear threshold and limit the increase of power of the QCW fiber laser. Prolonging the rise time of the pump can effectively suppress the relaxation oscillation and obtain a stable pulse output during the pulse duration. In addition, compared with the single-ended QCW laser, the double-ended output structure changes the energy distribution in the fiber and reduces the accumulation of nonlinear effects in the gain fiber, thus inhibiting SRS. Then, the ytterbium-doped fiber with a core/cladding diameter of 20/400 μm is used to achieve the first double-ended QCW laser output with a peak power of 3 kW. The peak power values at both ends are 1218 and 2220 W, respectively. The values of corresponding beam quality factor M2 are 1.34 and 1.27. The optical-to-optical conversion efficiency is about 60%. The pulse width is 100 μs, and the repetition frequency is 1 kHz. This research verifies the feasibility of high power and high beam quality output by double-ended output QCW fiber laser, which provides support for small volume, low cost, high power and high brightness QCW fiber laser. Further breakthroughs in the research and application of high-power fiber lasers are expected to be made by continually optimizing experiments, increasing pump power, and improving the laser’s output power and conversion efficiency.
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Keywords:
- fiber laser /
- quasi-continuous wave /
- double-ended output /
- near-single-mode
[1] 黄婷, 杜伟哲, 苏坤, 张建超, 李敬洋, 祁俊峰, 雷永平, 武强, 肖荣诗 2022 中国激光 49 28
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图 2 时域图 (a) 泵浦脉冲上升沿; (b) 不同上升时间下的输出脉冲
Fig. 2. Time domain diagram: (a) Rising edge of pump pulse; (b) output pulses at different rise times.
图 4 增益光纤中的非线性效应累积 (a) 功率分布; (b) B积分
Fig. 4. Accumulation of nonlinear effects in gain fibers: (a) Power distribution; (b) B integral.
图 5 双端输出QCW光纤激光器实验结构
Fig. 5. Experimental structure of double-ended output QCW fiber laser.
图 7 双端输出QCW光纤激光器实验结果 (a) 输出功率与效率曲线; (b) 输出光谱; (c) A端光束质量; (d) B端光束质量
Fig. 7. Experimental results of double-ended output QCW fiber laser: (a) Curves of output laser power and efficiency; (b) spectra of output laser; (c) beam quality at end A; (d) beam quality at end B .
图 9 单端输出QCW光纤激光器实验结构
Fig. 9. Experimental structure of single-ended output QCW fiber laser.
表 1 QCW激光器科研与产业现状
Table 1. QCW laser research and industry status.
年份 科研单位 结构/型号 峰值功率/kW 平均功率
/kW光束质量
因子M 2脉宽/ms 频率/kHz 2013 中国科学院理化技术研究所[9] 空间MOPA结构(Nd:YAG平板放大器) 0.564# 0.0423 1.56 0.075 1 2015 中国科学院理化技术研究所[3] 空间MOPA结构(Nd:YAG平板放大器) 102.5# 8.2 >3.5 0.2 0.4 2020 中国科学院理化技术研究所[4] 空间MOPA结构(Nd:YAG平板放大器) 2.2# 0.0861 1.37 0.1 0.4 2022 国防科技大学[5] 全光纤振荡器 9.7 0.898 ～2.4 0.1 1 2022 国防科技大学[6] 全光纤振荡器 6.5 0.501 1.38 0.1 1 2022 国防科技大学[7] 全光纤振荡器 7.3 0.5689 1.43 0.1 1 2023 国防科技大学[8] 全光纤振荡器 10.75 0.973 ～1.61 0.09 1 2015 IPG[10] YLM-150/1500-QCW 1.5 0.150 1.05 0.05—50 0—50 2015 IPG[11] YLM-250/2500-QCW 2.5 0.250 1.05 0.05—50 0—50 2015 IPG[12] YLS-2000/20000-QCW 20 2 12.33#, 44# 0.2—10 2 2016 IPG[13] YLS-2300/23000-QCW 23 2.3 12.33#, 44# 0.2—10 2 2018 武汉锐科[14] RFL-QCW450/1500FS 1.5 0.450 <1.45#, <5.82# 0.1—75 0.050—5 2018 武汉锐科[15] RFL-QCW150/1500 1.5 0.150 <1.45#, <5.82# 0.05—50 0—5 2021 武汉锐科[16] RFL-QCW1500/15000 15 1.5 <11.64# 0.05—50 0—5 2019 创鑫激光[17] MFSQ-150/1500W 1.5 0.150 1.3, 2.8 0.1—50 0.001—5 2019 创鑫激光[18] MFSQ-500/2500W 2.5 0.500 2.5 0.1—50 0.001—5 注: 标#数据根据已知数据计算得出. 
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表 2 仿真参数
Table 2. Simulation parameter.
物理量 物理意义 上下标
符号物理意义 $P$ 功率 $ + $ 正向 ${N_0}$ 掺杂离子浓度 $ - $ 反向 ${N_1}$ 基态粒子数密度 p 泵浦光 ${N_2}$ 激发态粒子数密度 s 信号光 Acore 纤芯面积 $m$ 泵浦光波长序数 Aeff 纤芯有效面积[24] $n$ 信号光波长序数 $\lambda $ 波长 $N$ 信号光波长
离散数$z$ 增益光纤的轴向坐标 e 发射截面 $\varGamma $ 填充因子 a 吸收截面 $\sigma $ 吸收发射截面 $ {\text{OC1}} $ 输出耦合光栅1 $R$ 反射率 ${\text{OC2}}$ 输出耦合光栅2 $a$ 损耗系数 gR 拉曼增益系数 $\tau $ 激发态粒子寿命 $\nu $ 光波频率 $\omega $ 光波角频率 Beff 斯托克斯辐射的
有效带宽Δλ 实际增益光谱带宽 L 增益光纤长度 h 普朗克常量 $\hbar $ 约化普朗克常量 c 光速
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[1] 黄婷, 杜伟哲, 苏坤, 张建超, 李敬洋, 祁俊峰, 雷永平, 武强, 肖荣诗 2022 中国激光 49 28
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