1981年 30卷 第2期
1981, 30(2): 153-163.
doi: 10.7498/aps.30.153
摘要:
本文发展了在电子回旋脉塞中广泛采用的具有旋转对称性的波导型开放式谐振腔的一般理论。理论分析是在截面半径r(z)为任意缓变函数和存在功率输出的最一般情形下进行的,分析了其中场解的形式和性质,导出了谐振频率和Q值的普遍表达式,并以实例说明了实际计算方法。
本文发展了在电子回旋脉塞中广泛采用的具有旋转对称性的波导型开放式谐振腔的一般理论。理论分析是在截面半径r(z)为任意缓变函数和存在功率输出的最一般情形下进行的,分析了其中场解的形式和性质,导出了谐振频率和Q值的普遍表达式,并以实例说明了实际计算方法。
1981, 30(2): 164-171.
doi: 10.7498/aps.30.164
摘要:
本文是作者从微观量子统计理论出发应用微观可逆性原理讨论非平衡统计定常态普遍性质的第一部份。文中给出了非平衡量子统计格林函数(闭路格林函数)在定常态上关于时间反演对称的表达方式。把生成泛函技术和时间反演对称结合起来,得到了具有时间反演对称性的非平衡统计定常态上统计格林函数和顶点函数所满足的时间反演对称关系。
本文是作者从微观量子统计理论出发应用微观可逆性原理讨论非平衡统计定常态普遍性质的第一部份。文中给出了非平衡量子统计格林函数(闭路格林函数)在定常态上关于时间反演对称的表达方式。把生成泛函技术和时间反演对称结合起来,得到了具有时间反演对称性的非平衡统计定常态上统计格林函数和顶点函数所满足的时间反演对称关系。
1981, 30(2): 172-177.
doi: 10.7498/aps.30.172
摘要:
本文用配位场方法导出了Chevrel相MxMo6S8化合物中M和Mo6S8原子簇间电荷转移和Mo原子上4d轨道能级分裂的解析关系。结合PbMo6S8的反射光谱,求得Mo6S8原子簇至Pb的电子转移数为1.18,和以前一般文献上认为的两个电子从Pb转移至Mo6S8不同。Mo6上的4d电子数为18.8。
本文用配位场方法导出了Chevrel相MxMo6S8化合物中M和Mo6S8原子簇间电荷转移和Mo原子上4d轨道能级分裂的解析关系。结合PbMo6S8的反射光谱,求得Mo6S8原子簇至Pb的电子转移数为1.18,和以前一般文献上认为的两个电子从Pb转移至Mo6S8不同。Mo6上的4d电子数为18.8。
1981, 30(2): 178-188.
doi: 10.7498/aps.30.178
摘要:
本文对被动锁模激光器的涨落模型作了改进。用计算机对脉冲在激光器中发展的过程作模拟计算,从增益系数达到阈值时开始计算,并按自发辐射计算确定初值光强。计算中考虑了泵浦速率、激光上能级寿命及激光在增益介质处和在可饱和吸收体处的光束截面比。对钕玻璃和Nd:YAG两种情况作了计算。计算结果表明:(1)当泵浦速率超过阈值15—20％时,就得不到置信度超过93％的完善锁模。(2)最佳的光束截面比对于钕玻璃为1/2到1之间,对于Nd:YAG大于2。(3)为获得完善的锁模,染料透过率必须在一定范围之内(与损耗系数及光束截面比有关)。如果用同一种染料,对于钕玻璃的染料透过率应该高于对于Nd:YAG的透过率。最后指出了Glenn的计算中的一些缺点。
本文对被动锁模激光器的涨落模型作了改进。用计算机对脉冲在激光器中发展的过程作模拟计算,从增益系数达到阈值时开始计算,并按自发辐射计算确定初值光强。计算中考虑了泵浦速率、激光上能级寿命及激光在增益介质处和在可饱和吸收体处的光束截面比。对钕玻璃和Nd:YAG两种情况作了计算。计算结果表明:(1)当泵浦速率超过阈值15—20％时,就得不到置信度超过93％的完善锁模。(2)最佳的光束截面比对于钕玻璃为1/2到1之间,对于Nd:YAG大于2。(3)为获得完善的锁模,染料透过率必须在一定范围之内(与损耗系数及光束截面比有关)。如果用同一种染料,对于钕玻璃的染料透过率应该高于对于Nd:YAG的透过率。最后指出了Glenn的计算中的一些缺点。
1981, 30(2): 189-198.
doi: 10.7498/aps.30.189
摘要:
本文研究了近共振增强的四能级系统有机染料溶液中简并的四波混频后向波和前向波的位相复共轭特性。用有效长度为5毫米、浓度为2.5×10-5克分子的叶绿素A甲醇溶液作介质,当调QNd:YAG倍频抽运光能量为8毫焦耳时,非线性反射率为22％。研究了若丹明6G酒精溶液双光子共振增强的简并的四波混频作用。测量了非线性反射率与介质浓度及抽运波和物波强度的关系曲线。理论分析了四波混频前向波的位相复共轭特性,实验证实了理论的预言。另外,把四重简并的四波混频推广到二重简并。用9740有机染料二氯乙烷饱和吸收溶液作介质,实现了1.06微米到5320埃的象转换。介质长度为5毫米,抽运光能量为5毫焦耳时,转换效率达25％。理论分析表明,用对红外近共振吸收而对可见辐射是透明的介质可实现高效率红外象转换。
本文研究了近共振增强的四能级系统有机染料溶液中简并的四波混频后向波和前向波的位相复共轭特性。用有效长度为5毫米、浓度为2.5×10-5克分子的叶绿素A甲醇溶液作介质,当调QNd:YAG倍频抽运光能量为8毫焦耳时,非线性反射率为22％。研究了若丹明6G酒精溶液双光子共振增强的简并的四波混频作用。测量了非线性反射率与介质浓度及抽运波和物波强度的关系曲线。理论分析了四波混频前向波的位相复共轭特性,实验证实了理论的预言。另外,把四重简并的四波混频推广到二重简并。用9740有机染料二氯乙烷饱和吸收溶液作介质,实现了1.06微米到5320埃的象转换。介质长度为5毫米,抽运光能量为5毫焦耳时,转换效率达25％。理论分析表明,用对红外近共振吸收而对可见辐射是透明的介质可实现高效率红外象转换。
1981, 30(2): 199-207.
doi: 10.7498/aps.30.199
摘要:
我们在656厘米-1到1343厘米-1的频率范围研究了光纤维的调谐喇曼混频(RM)效应。在实验中观察到下列现象:相干反斯托克斯喇曼散射(CARS)的大小与逆喇曼吸收(VRA)的大小成反比;RM对受激喇曼散射(SRS)的强度分布有强烈影响。除了观测到相干斯托克斯(CSRS)和CARS辐射,还观测到二级相干斯托克斯(SOCSRS)和相干反斯托克斯(SOCARS)辐射。对实验结果进行了讨论。
我们在656厘米-1到1343厘米-1的频率范围研究了光纤维的调谐喇曼混频(RM)效应。在实验中观察到下列现象:相干反斯托克斯喇曼散射(CARS)的大小与逆喇曼吸收(VRA)的大小成反比;RM对受激喇曼散射(SRS)的强度分布有强烈影响。除了观测到相干斯托克斯(CSRS)和CARS辐射,还观测到二级相干斯托克斯(SOCSRS)和相干反斯托克斯(SOCARS)辐射。对实验结果进行了讨论。
1981, 30(2): 208-217.
doi: 10.7498/aps.30.208
摘要:
本文对利用试样中不同元素X光强度相对比值分析成分的无标样定量分析方法提出了改进。首先对电子散射的“完全扩散”模型进行适当的修正和简化,得到标识X光的台阶状深度分布曲线,从而得到试样成分和标识X光强度的定量关系。对Cu-Si,FeS2,NaCl和GaAs等二元合金的成分分析得到比较满意的结果。本文比较了用此法和Russ法(利用计算得到的纯元素标识X光强度因子并且经ZAF修正分析成分)得到的结果,表明用我们的方法分析的结果有所改善,计算程序也更简单。
本文对利用试样中不同元素X光强度相对比值分析成分的无标样定量分析方法提出了改进。首先对电子散射的“完全扩散”模型进行适当的修正和简化,得到标识X光的台阶状深度分布曲线,从而得到试样成分和标识X光强度的定量关系。对Cu-Si,FeS2,NaCl和GaAs等二元合金的成分分析得到比较满意的结果。本文比较了用此法和Russ法(利用计算得到的纯元素标识X光强度因子并且经ZAF修正分析成分)得到的结果,表明用我们的方法分析的结果有所改善,计算程序也更简单。
1981, 30(2): 218-223.
doi: 10.7498/aps.30.218
摘要:
本文研究了掺钕的YAG(Y3Al5O12)晶体在组分过冷条件下,固液界面的形态演变以及产生的钕离子的富集区。该富集区在正交偏光下表现为针状应力区。利用光弹方法确定了该应力为压应力,且应力分布具有圆柱对称性。通过浸蚀法和双折射貌相法观察到在钕富集区边界处存在位错列,并测定了位错的线密度。其结果与根据钕的浓度差值估计的密度大体符合。故认为这些位错是钕富集区边界处点阵失配所引起的。
本文研究了掺钕的YAG(Y3Al5O12)晶体在组分过冷条件下,固液界面的形态演变以及产生的钕离子的富集区。该富集区在正交偏光下表现为针状应力区。利用光弹方法确定了该应力为压应力,且应力分布具有圆柱对称性。通过浸蚀法和双折射貌相法观察到在钕富集区边界处存在位错列,并测定了位错的线密度。其结果与根据钕的浓度差值估计的密度大体符合。故认为这些位错是钕富集区边界处点阵失配所引起的。
1981, 30(2): 224-233.
doi: 10.7498/aps.30.224
摘要:
本文提供一个用电子计算机自动分析Patterson图的方案,介绍了据此设计的程序,并通过几个典型的例子说明它的实际应用。
本文提供一个用电子计算机自动分析Patterson图的方案,介绍了据此设计的程序,并通过几个典型的例子说明它的实际应用。
1981, 30(2): 234-241.
doi: 10.7498/aps.30.234
摘要:
用固态粉末烧结法配制样品,用X射线衍射及差热分析等方法研究并测定了LiIO3-Zn(IO3)2赝二元系的相图。该二元系内存在一新相LiZn(IO3)3。它有较大的倍频效应,具有离子导电性。用自编的由粉末衍射数据求单斜晶系的点阵参数的计算机程序成功地求出了该化合物的点阵常数。经过进一步修正,确定它属于正交晶系,α=8.08l?,b=8.729?,c=11.595?,z=4。并确定了化合物存在的成分范围和条件。
用固态粉末烧结法配制样品,用X射线衍射及差热分析等方法研究并测定了LiIO3-Zn(IO3)2赝二元系的相图。该二元系内存在一新相LiZn(IO3)3。它有较大的倍频效应,具有离子导电性。用自编的由粉末衍射数据求单斜晶系的点阵参数的计算机程序成功地求出了该化合物的点阵常数。经过进一步修正,确定它属于正交晶系,α=8.08l?,b=8.729?,c=11.595?,z=4。并确定了化合物存在的成分范围和条件。
1981, 30(2): 242-248.
doi: 10.7498/aps.30.242
摘要:
异垂盆草甙元晶体属单斜晶系,空间群为C222-P21,晶胞参数α=12.185(±0.005)?,b=10.318(±0.005)?,c=4.853(±0.004)?,β=98.80(±0.08)°,晶胞内分子数z=2。用PW-1100四圆衍射仪收集衍射强度数据,独立衍射点1139个。以直接法(MULTAN-78)测定分子结构。结构参数的修正采用准对角矩阵最小二乘法,R=0.058。由差值傅里叶图就得全部氢原子位置。异垂盆草甙元的分子间存在着氢键,平均键长为2.869?。
异垂盆草甙元晶体属单斜晶系,空间群为C222-P21,晶胞参数α=12.185(±0.005)?,b=10.318(±0.005)?,c=4.853(±0.004)?,β=98.80(±0.08)°,晶胞内分子数z=2。用PW-1100四圆衍射仪收集衍射强度数据,独立衍射点1139个。以直接法(MULTAN-78)测定分子结构。结构参数的修正采用准对角矩阵最小二乘法,R=0.058。由差值傅里叶图就得全部氢原子位置。异垂盆草甙元的分子间存在着氢键,平均键长为2.869?。
1981, 30(2): 254-259.
doi: 10.7498/aps.30.254
摘要:
本文研究了成分为(重量百分比)65Fe-22Cr-12Co-1Si的可加工永磁合金。对高温淬火样品和经过磁场热处理及时效的样品,研究了饱和磁矩与温度的关系,以及室温和约80K的穆斯堡尔谱,计算了谱参数。实验表明:两种样品的磁性都随测量中热循环而改变。时效样品在室温除出现铁磁性相外,还出现顺磁性相;顺磁性相在低温下转变为铁磁性相。在时效样品中发现了磁矩的不完全的取向效应。最后讨论了这一材料的反磁化机制和提高矫顽力的途径。
本文研究了成分为(重量百分比)65Fe-22Cr-12Co-1Si的可加工永磁合金。对高温淬火样品和经过磁场热处理及时效的样品,研究了饱和磁矩与温度的关系,以及室温和约80K的穆斯堡尔谱,计算了谱参数。实验表明:两种样品的磁性都随测量中热循环而改变。时效样品在室温除出现铁磁性相外,还出现顺磁性相;顺磁性相在低温下转变为铁磁性相。在时效样品中发现了磁矩的不完全的取向效应。最后讨论了这一材料的反磁化机制和提高矫顽力的途径。
1981, 30(2): 260-265.
doi: 10.7498/aps.30.260
摘要:
本工作用液态急冷法在Fe-C,Fe-C-Sb系合金中获得h.c.p.结构的介稳相ε。ε相是一个固溶体,其晶格常数随着含碳量和含锑量的增加而增大,但c/α值则近于恒量。Fe-C-Sb合金中的8相具有一定的热稳定性,差热分析指出,它在125℃以下不分解,而且Si和Sb的加入提高了ε相的稳定性。ε相的晶粒细小,为10-1微米级,晶界粗宽。本工作对Ruhl和Cohen等由Fe-C-Si系合金获得ε相的工作进行了验证。用扫描电子显微镜及透射电子显微镜对ε相的形貌进行了观察。
本工作用液态急冷法在Fe-C,Fe-C-Sb系合金中获得h.c.p.结构的介稳相ε。ε相是一个固溶体,其晶格常数随着含碳量和含锑量的增加而增大,但c/α值则近于恒量。Fe-C-Sb合金中的8相具有一定的热稳定性,差热分析指出,它在125℃以下不分解,而且Si和Sb的加入提高了ε相的稳定性。ε相的晶粒细小,为10-1微米级,晶界粗宽。本工作对Ruhl和Cohen等由Fe-C-Si系合金获得ε相的工作进行了验证。用扫描电子显微镜及透射电子显微镜对ε相的形貌进行了观察。
1981, 30(2): 266-270.
doi: 10.7498/aps.30.266
摘要:
文献[1]由分析色散关系几何性质方法,导出速度分布各向异性的无碰撞等离子体中的电磁波不稳定性的严格和普适判据,但限于沿一个主温度方向传播的波。本文则讨论沿任意方向的波,得出电磁波不稳定性的严格判据。
文献[1]由分析色散关系几何性质方法,导出速度分布各向异性的无碰撞等离子体中的电磁波不稳定性的严格和普适判据,但限于沿一个主温度方向传播的波。本文则讨论沿任意方向的波,得出电磁波不稳定性的严格判据。
1981, 30(2): 271-276.
doi: 10.7498/aps.30.271
摘要:
本文利用晶体的平均电子半径rs、离子质量M和声速vj等较少参量表示Z价金属的有效声子谱α2F(ω)、电声子耦合常数λ和谱面积λ/2〈ω〉,并用Dynes的Tc公式,求得了金属氢、铅和铌的超导临界温度。计算表明,在零压下金属氢的λ=2.55,Tc=162K。
本文利用晶体的平均电子半径rs、离子质量M和声速vj等较少参量表示Z价金属的有效声子谱α2F(ω)、电声子耦合常数λ和谱面积λ/2〈ω〉,并用Dynes的Tc公式,求得了金属氢、铅和铌的超导临界温度。计算表明,在零压下金属氢的λ=2.55,Tc=162K。
1981, 30(2): 277-280.
doi: 10.7498/aps.30.277
摘要:
本文指出了,Tc-λ曲线是由性质完全不同的“McMillan区域”、“λ1.55区域”和“级数解”三个部分组成的。
本文指出了,Tc-λ曲线是由性质完全不同的“McMillan区域”、“λ1.55区域”和“级数解”三个部分组成的。
1981, 30(2): 281-285.
doi: 10.7498/aps.30.281
摘要:
本文中用作者之一过去得到的极性晶体中激子的有效哈密顿量,计算了Wannier激子的基态能量,从而得出结论:只有当电子、空穴的有效质量比在一定范围时,激子相对于离解为自由电子和空穴是稳定的。
本文中用作者之一过去得到的极性晶体中激子的有效哈密顿量,计算了Wannier激子的基态能量,从而得出结论:只有当电子、空穴的有效质量比在一定范围时,激子相对于离解为自由电子和空穴是稳定的。
1981, 30(2): 286-290.
doi: 10.7498/aps.30.286
摘要:
在电解抛光过程中用透射和反射光作显微镜观察,借以监视抛光样品,使获得最佳抛光条件。电路中采用了间歇电流装置,使抛光条件更易于控制。样品制备的成功率和重复性有所提高。制备了一些超导材料和非晶质材料的透射电子显微镜样品,拍摄了透射电子显微镜和选区电子衍射照片。
在电解抛光过程中用透射和反射光作显微镜观察,借以监视抛光样品,使获得最佳抛光条件。电路中采用了间歇电流装置,使抛光条件更易于控制。样品制备的成功率和重复性有所提高。制备了一些超导材料和非晶质材料的透射电子显微镜样品,拍摄了透射电子显微镜和选区电子衍射照片。
1981, 30(2): 291-296.
doi: 10.7498/aps.30.291
摘要:
实验观察了染料激光器的注入锁频现象。用半经典理论推导出关于注入模式与非注入模式之间竞争的表达式,它与实验较好符合。
实验观察了染料激光器的注入锁频现象。用半经典理论推导出关于注入模式与非注入模式之间竞争的表达式,它与实验较好符合。
