1990年 39卷 第4期
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1990, 39(4): 511-517.
doi: 10.7498/aps.39.511
摘要:
本文给出球面上亚纯向量场代数的明显构造,并给出这一代数的中心扩充。研究了作为这一代数的实现球面上亚纯λ-微分的性质。
本文给出球面上亚纯向量场代数的明显构造,并给出这一代数的中心扩充。研究了作为这一代数的实现球面上亚纯λ-微分的性质。
1990, 39(4): 518-525.
doi: 10.7498/aps.39.518
摘要:
用4415.6?CW激光线获得了5730?附近的K2分子23∏g—13∑u+漫射荧光谱。实验研究了缓冲气体Ar气压强P对漫射谱峰值强度Idiff的碰撞诱导增强效应。用稳态碰撞模型描述了C1∏u—23∏g间的能量转移过程,推导出了Idiff-P函数关系,对实验数据进行了令人满意的拟合。这种拟合表明:适当变更实验装置,利用本文模型可以得到C1∏u—23∏g间的能级交叉速率和碰撞诱导转移速率。
用4415.6?CW激光线获得了5730?附近的K2分子23∏g—13∑u+漫射荧光谱。实验研究了缓冲气体Ar气压强P对漫射谱峰值强度Idiff的碰撞诱导增强效应。用稳态碰撞模型描述了C1∏u—23∏g间的能量转移过程,推导出了Idiff-P函数关系,对实验数据进行了令人满意的拟合。这种拟合表明:适当变更实验装置,利用本文模型可以得到C1∏u—23∏g间的能级交叉速率和碰撞诱导转移速率。
1990, 39(4): 526-530.
doi: 10.7498/aps.39.526
摘要:
本文从掺杂多模石英光纤中同时记录到六对斯托克斯-反斯托克斯谱线,并在540—640nm的光谱范围内获得了受激四光子混频和受激喇曼散射联合产生的连续光谱带。在比较20m和200m光纤不同光谱特征的基础上,详细分析了受激四光子混频和受激喇曼散射谱线间的竞争和转化过程。
本文从掺杂多模石英光纤中同时记录到六对斯托克斯-反斯托克斯谱线,并在540—640nm的光谱范围内获得了受激四光子混频和受激喇曼散射联合产生的连续光谱带。在比较20m和200m光纤不同光谱特征的基础上,详细分析了受激四光子混频和受激喇曼散射谱线间的竞争和转化过程。
1990, 39(4): 531-540.
doi: 10.7498/aps.39.531
摘要:
本文介绍了利用高能锂束激光荧光法测量托卡马克中角向磁场的原理、实验装置和主要技术,同时也介绍了该方法的局限性。
本文介绍了利用高能锂束激光荧光法测量托卡马克中角向磁场的原理、实验装置和主要技术,同时也介绍了该方法的局限性。
1990, 39(4): 541-546.
doi: 10.7498/aps.39.541
摘要:
用透射电子显微镜对Ni51Zr49非晶合金的晶化过程进行了研究,发现晶化初期首先从非晶基体上析出的是具有C心单斜点阵的NiZr＇相,a=0.3268nm,b=0.4101nm,c=0.5224nm,β=71.8°。与稳定相NiZr有很明确的取向关系:[100]NiZr＇∥[100]NiZr [001]NiZr＇∥[110]NiZr。它可以看成是NiZr相的亚稳态或超结构。随温度升高,逐渐转变成NiZr相。温度再高时,在非晶基体上还会析出少量Ni10Zr7相。晶化初期,无论是NiZr还是NiZr＇相,都是以多次孪晶的形式析出。孪晶有这两种基本形式,一种是以NiZr或NiZr＇的[021]方向为轴的180°孪晶,一种是以NiZr的[001]或NiZr＇的[010]方向为轴的36°旋转孪晶,其它孪晶为这两种孪晶方式的重复与组合。随着温度的升高,孪晶逐渐减少。
用透射电子显微镜对Ni51Zr49非晶合金的晶化过程进行了研究,发现晶化初期首先从非晶基体上析出的是具有C心单斜点阵的NiZr＇相,a=0.3268nm,b=0.4101nm,c=0.5224nm,β=71.8°。与稳定相NiZr有很明确的取向关系:[100]NiZr＇∥[100]NiZr [001]NiZr＇∥[110]NiZr。它可以看成是NiZr相的亚稳态或超结构。随温度升高,逐渐转变成NiZr相。温度再高时,在非晶基体上还会析出少量Ni10Zr7相。晶化初期,无论是NiZr还是NiZr＇相,都是以多次孪晶的形式析出。孪晶有这两种基本形式,一种是以NiZr或NiZr＇的[021]方向为轴的180°孪晶,一种是以NiZr的[001]或NiZr＇的[010]方向为轴的36°旋转孪晶,其它孪晶为这两种孪晶方式的重复与组合。随着温度的升高,孪晶逐渐减少。
1990, 39(4): 547-554.
doi: 10.7498/aps.39.547
摘要:
在文献[1]的基础上,计算了包括四体相互作用项的氢键铁电系统自由能,给出了确定铁电一级相变时序参数跃变和居里温度的表示式。通过对自由能在相变温度附近行为的详细分析,表明了微观理论结果与朗道热力学理论完全一致,并给出了朗道自由能表示式中各系数与微观相互作用参数之间的关系,使各系数的物理意义更加明确。再通过与PbHPO4,PbDPO4和H2C4O4等晶体的实验结果比较,进一步证明本文理论能成功地处理氢键铁电体的一级相变和二级相变问题。
在文献[1]的基础上,计算了包括四体相互作用项的氢键铁电系统自由能,给出了确定铁电一级相变时序参数跃变和居里温度的表示式。通过对自由能在相变温度附近行为的详细分析,表明了微观理论结果与朗道热力学理论完全一致,并给出了朗道自由能表示式中各系数与微观相互作用参数之间的关系,使各系数的物理意义更加明确。再通过与PbHPO4,PbDPO4和H2C4O4等晶体的实验结果比较,进一步证明本文理论能成功地处理氢键铁电体的一级相变和二级相变问题。
1990, 39(4): 555-560.
doi: 10.7498/aps.39.555
摘要:
本文报道了Pd-Ni-P合金的过冷实验结果,研究了冷却速度对合金过冷行为的影响。通过将样品包裹在B2O3中从而减少样品的表面非均匀生核,使得样品在极低的冷却速度下形成大块金属玻璃。在玻璃转变温度(Tg=590K)处,冷却速度低达1K/s。利用经典的均匀生核与非均匀生核理论,计算了Pd40Ni40P20合金的温度、时间转变曲线(即TTT图)。确定了合金的临界冷却速度。对结果进行了详细的讨论。
本文报道了Pd-Ni-P合金的过冷实验结果,研究了冷却速度对合金过冷行为的影响。通过将样品包裹在B2O3中从而减少样品的表面非均匀生核,使得样品在极低的冷却速度下形成大块金属玻璃。在玻璃转变温度(Tg=590K)处,冷却速度低达1K/s。利用经典的均匀生核与非均匀生核理论,计算了Pd40Ni40P20合金的温度、时间转变曲线(即TTT图)。确定了合金的临界冷却速度。对结果进行了详细的讨论。
1990, 39(4): 561-564.
doi: 10.7498/aps.39.561
摘要:
对非晶态Cu+快离子导体0.4CuI-0.3Cu2O-0.3P2O5在等温热处理条件下测量离子电导率的同时,进行了X射线衍射(XRD)与扫描电子显微术(SEM)研究。结果表明:初始的非晶态材料是分相的;随着等温热处理,分离的非晶第二相逐渐消失,并发生非晶态晶化;晶态的γ-CuI与Cu2P2O7先后析出,逐渐长大。此材料的分相和晶化行为同电导率反常性的对应,再一次证实了非晶态快离子导体中的相界效应及其普遍意义。
对非晶态Cu+快离子导体0.4CuI-0.3Cu2O-0.3P2O5在等温热处理条件下测量离子电导率的同时,进行了X射线衍射(XRD)与扫描电子显微术(SEM)研究。结果表明:初始的非晶态材料是分相的;随着等温热处理,分离的非晶第二相逐渐消失,并发生非晶态晶化;晶态的γ-CuI与Cu2P2O7先后析出,逐渐长大。此材料的分相和晶化行为同电导率反常性的对应,再一次证实了非晶态快离子导体中的相界效应及其普遍意义。
1990, 39(4): 565-571.
doi: 10.7498/aps.39.565
摘要:
通过关于二维低密度费密系统准粒子寿命和二维巡游电子系的自旋涨落的计算,本文证明朗道费密液体理论适用于二维相互作用费密粒子系。
通过关于二维低密度费密系统准粒子寿命和二维巡游电子系的自旋涨落的计算,本文证明朗道费密液体理论适用于二维相互作用费密粒子系。
1990, 39(4): 572-579.
doi: 10.7498/aps.39.572
摘要:
本文采用相关基波函数(CBF)方法研究了二维3He液体的性质。基于集团展开利用配分函数的变分原理,将这一方法推广到有限温度情形。从Lennard-Jones势出发,在二级微扰近似下数值计算了二维3He液体的基态能、准粒子谱和朗道参数。
本文采用相关基波函数(CBF)方法研究了二维3He液体的性质。基于集团展开利用配分函数的变分原理,将这一方法推广到有限温度情形。从Lennard-Jones势出发,在二级微扰近似下数值计算了二维3He液体的基态能、准粒子谱和朗道参数。
1990, 39(4): 580-590.
doi: 10.7498/aps.39.580
摘要:
本文研究了二维费密液体的输运性质和声传播特性,得到了扩散系数、粘滞系数和热导率的微观表达式以及零声和第一声的有关结果。通过对碰撞积分的讨论,认为须用一系列弛豫时间参数来描述二维液体,这与在三维情形可用一个唯象参数来描述不同。
本文研究了二维费密液体的输运性质和声传播特性,得到了扩散系数、粘滞系数和热导率的微观表达式以及零声和第一声的有关结果。通过对碰撞积分的讨论,认为须用一系列弛豫时间参数来描述二维液体,这与在三维情形可用一个唯象参数来描述不同。
1990, 39(4): 591-598.
doi: 10.7498/aps.39.591
摘要:
迄今讨论的浸润相变模型中,墙的力程加长总是有利于一级相变而不利于二级相变。本文提出了一个可以解析地讨论的反例。
迄今讨论的浸润相变模型中,墙的力程加长总是有利于一级相变而不利于二级相变。本文提出了一个可以解析地讨论的反例。
1990, 39(4): 599-606.
doi: 10.7498/aps.39.599
摘要:
本文利用RHEED和AES对Ge/Si(111)和Si/Ge(111)体系的生长特性与表面再构进行了研究。由此提出了其生长模式,并讨论了应力对生长特性、界面特性和表面再构的作用。
本文利用RHEED和AES对Ge/Si(111)和Si/Ge(111)体系的生长特性与表面再构进行了研究。由此提出了其生长模式,并讨论了应力对生长特性、界面特性和表面再构的作用。
1990, 39(4): 607-613.
doi: 10.7498/aps.39.607
摘要:
用激发态相关基函数理论,计算了电子-电子相互作用对导电聚合物能带宽度的影响。结果表明,与单电子理论相比,计入电子-电子相互作用后,能带宽度明显变窄,变化为-25.9%。
用激发态相关基函数理论,计算了电子-电子相互作用对导电聚合物能带宽度的影响。结果表明,与单电子理论相比,计入电子-电子相互作用后,能带宽度明显变窄,变化为-25.9%。
1990, 39(4): 614-619.
doi: 10.7498/aps.39.614
摘要:
自常温反常电磁特性发现以来,人们用反型层模型对常温反常Hall效应进行了成功的理论探讨,但至今这种模型还未得到实验的验证。本文将报道我们在这方面的工作。
自常温反常电磁特性发现以来,人们用反型层模型对常温反常Hall效应进行了成功的理论探讨,但至今这种模型还未得到实验的验证。本文将报道我们在这方面的工作。
1990, 39(4): 620-626.
doi: 10.7498/aps.39.620
摘要:
对于金属表面上的二次谐波产生,现有理论(流体动力学和密度泛函理论)的计算结果与实验数据相差一个数量级。本文利用相关基函数理论计算了Al,Mg和Ag表面上的二次谐波,由于该方法较好地考虑了电子关联,因而明显地改进了理论结果。
对于金属表面上的二次谐波产生,现有理论(流体动力学和密度泛函理论)的计算结果与实验数据相差一个数量级。本文利用相关基函数理论计算了Al,Mg和Ag表面上的二次谐波,由于该方法较好地考虑了电子关联,因而明显地改进了理论结果。
1990, 39(4): 627-631.
doi: 10.7498/aps.39.627
摘要:
在10—300K温度范围,研究了稳态发光二极管(LED)辐照对15周期的In0.15Ga0.85As(8nm)-CaAs(15nm)应力层多量子阱的光电流谱的影响。各跃迁过程对应的光电流峰的强度随LED光强的增大而减弱,并且具有不同的变化规律。据此可区分出束缚子带和连续带间的跃迁及其亚结构,并由跃迁的能量位置,直接确定导带和价带的不连续量,得出重空穴价带的能带台阶Qv=0.38±0.01。
在10—300K温度范围,研究了稳态发光二极管(LED)辐照对15周期的In0.15Ga0.85As(8nm)-CaAs(15nm)应力层多量子阱的光电流谱的影响。各跃迁过程对应的光电流峰的强度随LED光强的增大而减弱,并且具有不同的变化规律。据此可区分出束缚子带和连续带间的跃迁及其亚结构,并由跃迁的能量位置,直接确定导带和价带的不连续量,得出重空穴价带的能带台阶Qv=0.38±0.01。
1990, 39(4): 632-638.
doi: 10.7498/aps.39.632
摘要:
本文从超导体中准粒子和声子的动力学方程及序参量方程出发得到了超导体流体动力学方程,从理论上证明了出现准粒子从浓度小的区域向浓度大的区域反常扩散的可能性以及对于短波涨落的稳定项。
本文从超导体中准粒子和声子的动力学方程及序参量方程出发得到了超导体流体动力学方程,从理论上证明了出现准粒子从浓度小的区域向浓度大的区域反常扩散的可能性以及对于短波涨落的稳定项。
1990, 39(4): 639-648.
doi: 10.7498/aps.39.639
摘要:
本文在格林函数理论的框架内,研究横场伊辛铁磁薄膜系统的自旋波,分析了横场、表面特性等薄膜参数对自旋波频谱及谱强度分布的影响,证实在一定的参数条件下可以出现一致进动模和局域的表面模。
本文在格林函数理论的框架内,研究横场伊辛铁磁薄膜系统的自旋波,分析了横场、表面特性等薄膜参数对自旋波频谱及谱强度分布的影响,证实在一定的参数条件下可以出现一致进动模和局域的表面模。
1990, 39(4): 649-655.
doi: 10.7498/aps.39.649
摘要:
当x2(Fe1-xMnx)14B可形成四方晶体结构,空间群为P42/mnm。在低温下,该赝三元化合物的大块铸态样品具有高矫顽力。此矫顽力不依赖于热处理等工艺过程,因此具有内禀性质。内禀矫顽力 iHc与样品的成分有关。Nd2(Fe1-xMnx)14B的起始磁化曲线具有传播场Hp,并且Hp的数值与 iHc接近。这表明内禀矫顽力是由畴壁钉扎造成的。研究了 iHc与温度的变化关系,并估算了钉扎位垒的强度。测量了Nd2(Fe1-xMnx)14B的居里温度和饱和磁化强度。在此赝三元化合物中,交换作用随Mn对Fe的替换而急剧降低。这使得畴壁厚度变窄。Nd2(Fe1-xMnx)14B的磁化和反磁化行为可用窄畴壁的特征来解释。
当x2(Fe1-xMnx)14B可形成四方晶体结构,空间群为P42/mnm。在低温下,该赝三元化合物的大块铸态样品具有高矫顽力。此矫顽力不依赖于热处理等工艺过程,因此具有内禀性质。内禀矫顽力 iHc与样品的成分有关。Nd2(Fe1-xMnx)14B的起始磁化曲线具有传播场Hp,并且Hp的数值与 iHc接近。这表明内禀矫顽力是由畴壁钉扎造成的。研究了 iHc与温度的变化关系,并估算了钉扎位垒的强度。测量了Nd2(Fe1-xMnx)14B的居里温度和饱和磁化强度。在此赝三元化合物中,交换作用随Mn对Fe的替换而急剧降低。这使得畴壁厚度变窄。Nd2(Fe1-xMnx)14B的磁化和反磁化行为可用窄畴壁的特征来解释。
1990, 39(4): 656-660.
doi: 10.7498/aps.39.656
摘要:
本文研究了Fe80-xCuxSi5B15,(Fe1-xCox)82Cu0.4Si4.4B13.2两系列非晶合金的磁致伸缩系数λ4随温度T的变化关系,温度范围分别为室温至非晶态居里点和室温至晶在居里点。分析了Fe基非晶合金随温度变化所产生的结构变化,并讨论了其磁致伸缩的单离子微观机制。
本文研究了Fe80-xCuxSi5B15,(Fe1-xCox)82Cu0.4Si4.4B13.2两系列非晶合金的磁致伸缩系数λ4随温度T的变化关系,温度范围分别为室温至非晶态居里点和室温至晶在居里点。分析了Fe基非晶合金随温度变化所产生的结构变化,并讨论了其磁致伸缩的单离子微观机制。
1990, 39(4): 661-666.
doi: 10.7498/aps.39.661
摘要:
采用固相反应法合成了名义组份为Bi2-xPbxSr2Ca2Cu3Oy (x=0.30;0.35;0.40;0.45)的样品。对样品进行了物相和结构分析,同时测量了电阻-温度关系和直流磁化率。结果表明:x=0.35的样品为单相材料,X射线相分析和电子衍射表明其相结构类似2223相,为四方结构,其晶格常数为a=b=5.414?,c=37.106?,且沿a,b两个方向都观察到调制结构。电阻和直流磁化率测量结果显示:在温度高于50K以上,仅存在一个107K超导相。此外,单相材料的制备条件(组分、烧结温度、室温下淬火及淬火速率)非常苛刻。如同1-2-3相材料一样,氧含量不仅影响样品的成相规律、零电阻温度,而且还严重影响其正常态的输运性质。
采用固相反应法合成了名义组份为Bi2-xPbxSr2Ca2Cu3Oy (x=0.30;0.35;0.40;0.45)的样品。对样品进行了物相和结构分析,同时测量了电阻-温度关系和直流磁化率。结果表明:x=0.35的样品为单相材料,X射线相分析和电子衍射表明其相结构类似2223相,为四方结构,其晶格常数为a=b=5.414?,c=37.106?,且沿a,b两个方向都观察到调制结构。电阻和直流磁化率测量结果显示:在温度高于50K以上,仅存在一个107K超导相。此外,单相材料的制备条件(组分、烧结温度、室温下淬火及淬火速率)非常苛刻。如同1-2-3相材料一样,氧含量不仅影响样品的成相规律、零电阻温度,而且还严重影响其正常态的输运性质。
1990, 39(4): 667-671.
doi: 10.7498/aps.39.667
摘要:
用正电子湮没技术、1000kV超高压电子显微镜结合磁测量研究了SmCo5永磁合金在回火中相析出和矫顽力机制。得出:从SmCo5析出的Sm2Co17相本身不是反磁化形核中心,析出的Sm2Co17相中存在的某些多缺陷区域可以具有很低的磁各向异性,从而成为反磁化形核中心,使内禀矫顽力下降。实验中发现:SmCo5从25℃到900℃回火,750℃出现最大磁不可逆损失。各种近邻Sm3+分布的中心Sm3+的磁各向异性随温度变化,越接近Sm2Co17结构,Sm3+为负磁各向异性的可能性越大。
用正电子湮没技术、1000kV超高压电子显微镜结合磁测量研究了SmCo5永磁合金在回火中相析出和矫顽力机制。得出:从SmCo5析出的Sm2Co17相本身不是反磁化形核中心,析出的Sm2Co17相中存在的某些多缺陷区域可以具有很低的磁各向异性,从而成为反磁化形核中心,使内禀矫顽力下降。实验中发现:SmCo5从25℃到900℃回火,750℃出现最大磁不可逆损失。各种近邻Sm3+分布的中心Sm3+的磁各向异性随温度变化,越接近Sm2Co17结构,Sm3+为负磁各向异性的可能性越大。
1990, 39(4): 672-676.
doi: 10.7498/aps.39.672
摘要:
冷轧取向硅钢片高温加热时,二次晶粒形核于极表面附近的区域,核的长大方式与冷轧形变率有关。本文按二次冷轧工艺、H1-B(一次冷轧)工艺下二次晶核的长大特点,分别采用能量分析方法导出了各种组织参量,如:初次晶粒半径、夹杂因子及二次晶核临界尺寸间的定量关系。计算结果与文献实验数据符合。
冷轧取向硅钢片高温加热时,二次晶粒形核于极表面附近的区域,核的长大方式与冷轧形变率有关。本文按二次冷轧工艺、H1-B(一次冷轧)工艺下二次晶核的长大特点,分别采用能量分析方法导出了各种组织参量,如:初次晶粒半径、夹杂因子及二次晶核临界尺寸间的定量关系。计算结果与文献实验数据符合。
