1987年 36卷 第9期
1987, 36(9): 1105-1111.
doi: 10.7498/aps.36.1105
摘要:
对反场角收缩装置FRP-1等离子体的压缩过程进行了分析,并对所观察到的中性面内的捕获磁通的衰减振荡现象做了定量描述,发现计算结果与实验值符合得很好。
对反场角收缩装置FRP-1等离子体的压缩过程进行了分析,并对所观察到的中性面内的捕获磁通的衰减振荡现象做了定量描述,发现计算结果与实验值符合得很好。
1987, 36(9): 1112-1121.
doi: 10.7498/aps.36.1112
摘要:
在热电子等离子体中,存在密度梯度驱动的低频耗散性漂移波,本文导出了包括等离子体电阻性和粘滞性的漂移波的色散关系。热电子环能降低不稳定性的增长率,减少等离子体的反常输运损失。漂移波被热电子环完全稳定的条件是βh>4ξ/(1+2ξ)。实验中测量了漂移波的激发区域和振荡特性,观察了热电子环的稳定作用实。验结果与理论分析相符。
在热电子等离子体中,存在密度梯度驱动的低频耗散性漂移波,本文导出了包括等离子体电阻性和粘滞性的漂移波的色散关系。热电子环能降低不稳定性的增长率,减少等离子体的反常输运损失。漂移波被热电子环完全稳定的条件是βh>4ξ/(1+2ξ)。实验中测量了漂移波的激发区域和振荡特性,观察了热电子环的稳定作用实。验结果与理论分析相符。
1987, 36(9): 1122-1132.
doi: 10.7498/aps.36.1122
摘要:
本文在考虑空位浓度对空位迁移能的影响和双空位效应的情况下,给出了体心立方金属中空位流与空位浓度梯度之间的定量关系。并指出当空位浓度超过一个临界值时,空位将向其浓度大的地方迁移。本文所用方法也可用于其它金属。
本文在考虑空位浓度对空位迁移能的影响和双空位效应的情况下,给出了体心立方金属中空位流与空位浓度梯度之间的定量关系。并指出当空位浓度超过一个临界值时,空位将向其浓度大的地方迁移。本文所用方法也可用于其它金属。
1987, 36(9): 1133-1140.
doi: 10.7498/aps.36.1133
摘要:
对于具有库仑相互作用的准一维电子体系,本文根据电子气的集体振荡行为给出了该体系的多体波函数,并由此求出了准一维体系的电子关联函数g(|z12|)。
对于具有库仑相互作用的准一维电子体系,本文根据电子气的集体振荡行为给出了该体系的多体波函数,并由此求出了准一维体系的电子关联函数g(|z12|)。
1987, 36(9): 1141-1147.
doi: 10.7498/aps.36.1141
摘要:
对于聚乙炔中孤子的五个定域振动模,本文研究了它们的位形随链长的变化而演变的情况,从而可确定其定域性。本文同时考察了开链和闭环两种情况。对于闭链,五个定域模定域于孤子附近,其形状与链长无关。对于开链,定域模g1,g2,g3和g5的位形不随链长而改变,因而是完全定域的,但是g4的两翼随链长增加而变宽,定域性不完全。
对于聚乙炔中孤子的五个定域振动模,本文研究了它们的位形随链长的变化而演变的情况,从而可确定其定域性。本文同时考察了开链和闭环两种情况。对于闭链,五个定域模定域于孤子附近,其形状与链长无关。对于开链,定域模g1,g2,g3和g5的位形不随链长而改变,因而是完全定域的,但是g4的两翼随链长增加而变宽,定域性不完全。
1987, 36(9): 1148-1153.
doi: 10.7498/aps.36.1148
摘要:
对于用氩离子刻蚀并在磷气氛中退火得到的InP(100)(4×2)再构表面,用HREELS测得表面的In—H和P—H键几乎是同时形成的,而用偏振光UPS观察时,P的悬挂键电子态并不具有沿原胞两个周期方向的对称性质。根据这些结果,可以推测InP(100)的富In表面存在In的空位,与In空位相邻的P原子悬挂键发生了转向。我们提出了一种失列-二聚物原子结构模型。它可以定性地解释所观察到的实验事实。
对于用氩离子刻蚀并在磷气氛中退火得到的InP(100)(4×2)再构表面,用HREELS测得表面的In—H和P—H键几乎是同时形成的,而用偏振光UPS观察时,P的悬挂键电子态并不具有沿原胞两个周期方向的对称性质。根据这些结果,可以推测InP(100)的富In表面存在In的空位,与In空位相邻的P原子悬挂键发生了转向。我们提出了一种失列-二聚物原子结构模型。它可以定性地解释所观察到的实验事实。
1987, 36(9): 1154-1160.
doi: 10.7498/aps.36.1154
摘要:
本文报道用脉冲光电流效应对Hg原子在低压放电中亚稳态63P0.2和第一共振态63P1衰减机制的研究。指出亚稳态原子间的碰撞电离、再复合及二极扩散过程是这种缓慢衰减的主要因素。实验测定了在不同温度下63P0,1,2态的平均有效寿命及扩散系数。实验结果与理论计算相符。由于63P0,1,2态在Hg放电中的关键作用,这种灵敏、简便和干扰小的
本文报道用脉冲光电流效应对Hg原子在低压放电中亚稳态63P0.2和第一共振态63P1衰减机制的研究。指出亚稳态原子间的碰撞电离、再复合及二极扩散过程是这种缓慢衰减的主要因素。实验测定了在不同温度下63P0,1,2态的平均有效寿命及扩散系数。实验结果与理论计算相符。由于63P0,1,2态在Hg放电中的关键作用,这种灵敏、简便和干扰小的
1987, 36(9): 1161-1168.
doi: 10.7498/aps.36.1161
摘要:
本文报道了导电聚合物光调制反射光谱的研究工作。实验观察到聚三甲基噻吩的带间跃迁和与双极化子态有关的跃迁,并且观察了谱结构随掺杂浓度、温度以及调制光强度的变化。实验结果证明,光子能量大于禁带宽度Eg的光可在聚合物分子链中诱导产生双极化子。虽然双极化子可以由光诱导产生,也可以由杂质诱导产生,但它本身是不依赖于诱导方式的聚合物分子链的本征元激发态。荷电的双极化子可受离化杂质的库仑吸引,产生钉扎效应,并使禁闭参数变大。
本文报道了导电聚合物光调制反射光谱的研究工作。实验观察到聚三甲基噻吩的带间跃迁和与双极化子态有关的跃迁,并且观察了谱结构随掺杂浓度、温度以及调制光强度的变化。实验结果证明,光子能量大于禁带宽度Eg的光可在聚合物分子链中诱导产生双极化子。虽然双极化子可以由光诱导产生,也可以由杂质诱导产生,但它本身是不依赖于诱导方式的聚合物分子链的本征元激发态。荷电的双极化子可受离化杂质的库仑吸引,产生钉扎效应,并使禁闭参数变大。
1987, 36(9): 1169-1176.
doi: 10.7498/aps.36.1169
摘要:
本文从理论上研究121Sb的穆斯堡尔同质异能移,从能带理论的观点研究固体电子结构,提出压缩原子模型,考虑固体中原子体积的有限性,并在此基础上计算核内电子电荷密度和121Sb的穆斯堡尔定标常数。
本文从理论上研究121Sb的穆斯堡尔同质异能移,从能带理论的观点研究固体电子结构,提出压缩原子模型,考虑固体中原子体积的有限性,并在此基础上计算核内电子电荷密度和121Sb的穆斯堡尔定标常数。
1987, 36(9): 1177-1181.
doi: 10.7498/aps.36.1177
摘要:
本文对R13Fe74Si13(R=Ce,Pr,Nd,Gd,Tb,Dy,Ho,Er,Y)三元合金的结构和磁性进行了研究。结果表明,R13Fe74Si13的主相为R2(Fe0.85Si0.1517赝二元金属间化合物,而不出现类似于R2Fe14B的三元
本文对R13Fe74Si13(R=Ce,Pr,Nd,Gd,Tb,Dy,Ho,Er,Y)三元合金的结构和磁性进行了研究。结果表明,R13Fe74Si13的主相为R2(Fe0.85Si0.1517赝二元金属间化合物,而不出现类似于R2Fe14B的三元
1987, 36(9): 1182-1186.
doi: 10.7498/aps.36.1182
摘要:
非晶态(Fe1-xTMx)1-yBy合金的居里温度与x的相关性可用相干势近似作计算。并归于对三次方程的求解。由此所得交换作用JFe-Fe均呈正值,而JFe-TM及JTM-TM均呈负值。对Fe-Mn-B合金,我们所得结论与Onodera的结论不同。
非晶态(Fe1-xTMx)1-yBy合金的居里温度与x的相关性可用相干势近似作计算。并归于对三次方程的求解。由此所得交换作用JFe-Fe均呈正值,而JFe-TM及JTM-TM均呈负值。对Fe-Mn-B合金,我们所得结论与Onodera的结论不同。
1987, 36(9): 1187-1193.
doi: 10.7498/aps.36.1187
摘要:
本文研究了非晶态锂离子导体29.6P2O5-44.4Li2O-26.0LiCl和36.3P2O5-44.4Li2O-15.1LiCl-4.2Al2O3的阻抗谱,给出了测量盒系统的等效电路,得出了界面阻抗的色散关系。在一定条件下,此界面阻抗过渡到恒相角阻抗。
本文研究了非晶态锂离子导体29.6P2O5-44.4Li2O-26.0LiCl和36.3P2O5-44.4Li2O-15.1LiCl-4.2Al2O3的阻抗谱,给出了测量盒系统的等效电路,得出了界面阻抗的色散关系。在一定条件下,此界面阻抗过渡到恒相角阻抗。
1987, 36(9): 1194-1198.
doi: 10.7498/aps.36.1194
摘要:
利用中等能量(～20mJ/pulse)紫外激光作为光源,照射含有10—20Torr的羰基铁气体池,已获得羰基铁解离所生成的超细粉末。经现代的物理仪器进行分析,辨认其粉末含有氧化铁、碳化铁和小量晶态铁或碳、氧等产物。粉末颗粒均匀性好,直径在300—400?,具有催化活性。适当增加激光功率密度,亦可在气体池的通光窗片上沉积一层铁膜,由X射线荧光测定。
利用中等能量(～20mJ/pulse)紫外激光作为光源,照射含有10—20Torr的羰基铁气体池,已获得羰基铁解离所生成的超细粉末。经现代的物理仪器进行分析,辨认其粉末含有氧化铁、碳化铁和小量晶态铁或碳、氧等产物。粉末颗粒均匀性好,直径在300—400?,具有催化活性。适当增加激光功率密度,亦可在气体池的通光窗片上沉积一层铁膜,由X射线荧光测定。
1987, 36(9): 1199-1202.
doi: 10.7498/aps.36.1199
摘要:
为了研究α-LiIO3在直流电场作用下,离子输运与其光学、电学性质的关系,我们设计并完成了电荷沉积线的静电染色显示和针状电极作用下电荷沉积线的生长与分布情况的光学观测实验。直接显示出间隙Li+和Li空位都存在各自的沉积线,证实了我们以前报道的光栅亮线是带电荷的实体;整个生长层为富集Li+区;直观地证实了α-LiIO3离子管道输运与电荷沉积是完全一致的和α-LiIO3的准一维电导特性。
为了研究α-LiIO3在直流电场作用下,离子输运与其光学、电学性质的关系,我们设计并完成了电荷沉积线的静电染色显示和针状电极作用下电荷沉积线的生长与分布情况的光学观测实验。直接显示出间隙Li+和Li空位都存在各自的沉积线,证实了我们以前报道的光栅亮线是带电荷的实体;整个生长层为富集Li+区;直观地证实了α-LiIO3离子管道输运与电荷沉积是完全一致的和α-LiIO3的准一维电导特性。
1987, 36(9): 1203-1208.
doi: 10.7498/aps.36.1203
摘要:
本文研究了单光束辐照厂LiNbO3:Fe的衍射光锥。它可以考虑为入射光束与其晶体后表面反射束及由晶体缺陷所致的散射光束的简并四波混频。光锥的锥角由其位相匹配条件△k=0确定。它可用Ewald球的作图法求解。同时也讨论了一种由时间分辨简并四波混频所产生的衍射光锥。实验结果与理论一致。
本文研究了单光束辐照厂LiNbO3:Fe的衍射光锥。它可以考虑为入射光束与其晶体后表面反射束及由晶体缺陷所致的散射光束的简并四波混频。光锥的锥角由其位相匹配条件△k=0确定。它可用Ewald球的作图法求解。同时也讨论了一种由时间分辨简并四波混频所产生的衍射光锥。实验结果与理论一致。
1987, 36(9): 1209-1212.
doi: 10.7498/aps.36.1209
摘要:
利用电子显微镜中的倾转晶体法确定了三个晶化相。亚稳相P1具有简单正交点阵,点阵常数a=0.46,b=1.37,c=1.69nm,可能的空间群为Pnmm:或P(nm21)。P1相可用来解释Masumoto等人及Duhaj等人的电子衍射图。另一亚稳相F具有面心正交点阵,其a,b值与P1相同,c=1.46nm。高温晶化相P2具有简单正交点阵,点阵常数a=0.3
利用电子显微镜中的倾转晶体法确定了三个晶化相。亚稳相P1具有简单正交点阵,点阵常数a=0.46,b=1.37,c=1.69nm,可能的空间群为Pnmm:或P(nm21)。P1相可用来解释Masumoto等人及Duhaj等人的电子衍射图。另一亚稳相F具有面心正交点阵,其a,b值与P1相同,c=1.46nm。高温晶化相P2具有简单正交点阵,点阵常数a=0.3
1987, 36(9): 1213-1218.
doi: 10.7498/aps.36.1213
摘要:
本文用反射型芯能级电子能量损失谱的广延部分,即所谓广延能量损失精细结构,研究了硼原子在多晶硼、非晶Fe80B20和Fe78.5Si5B16.5样品表面的行为和这些样品表面的微观结构。测得的谱显示的振荡结构在硼k壳层吸收边以上延续约300电子伏。利用我们实验室发展的计算程序,对所测得的广延能量损失精细结构(SEELFS)谱进行数据分析,得到了被测样品受激原子附近的径向分布函数(RDF);经相移修正后
本文用反射型芯能级电子能量损失谱的广延部分,即所谓广延能量损失精细结构,研究了硼原子在多晶硼、非晶Fe80B20和Fe78.5Si5B16.5样品表面的行为和这些样品表面的微观结构。测得的谱显示的振荡结构在硼k壳层吸收边以上延续约300电子伏。利用我们实验室发展的计算程序,对所测得的广延能量损失精细结构(SEELFS)谱进行数据分析,得到了被测样品受激原子附近的径向分布函数(RDF);经相移修正后
1987, 36(9): 1219-1223.
doi: 10.7498/aps.36.1219
摘要:
本文用电容法测量了PTS单晶从77—273K平行于分子链方向和垂直于分子链方向的热膨胀系数,实验观察到沿链方向的热膨胀系数在195K附近有突变,在200K附近出现负值。对此,我们作了定性的讨论。
本文用电容法测量了PTS单晶从77—273K平行于分子链方向和垂直于分子链方向的热膨胀系数,实验观察到沿链方向的热膨胀系数在195K附近有突变,在200K附近出现负值。对此,我们作了定性的讨论。
1987, 36(9): 1224-1229.
doi: 10.7498/aps.36.1224
摘要:
本文讨论了宇宙处于高维相时无质量标量粒子气的非热分布、能密度以及增加的熵。从迅变阶段粒子数分布不变的假定出发,在初始温度β0-11/2α20-1的近似下,计算得高维相结束时的总熵与初始总嫡之比Sf/S0与T0α20/Tfα2f同量级。Sf,T
本文讨论了宇宙处于高维相时无质量标量粒子气的非热分布、能密度以及增加的熵。从迅变阶段粒子数分布不变的假定出发,在初始温度β0-11/2α20-1的近似下,计算得高维相结束时的总熵与初始总嫡之比Sf/S0与T0α20/Tfα2f同量级。Sf,T
1987, 36(9): 1230-1234.
doi: 10.7498/aps.36.1230
摘要:
本文用数值方法分别研究了替代型无序和周期无序对一维准周期系统电子结构的影响。两种类型的无序都将破坏准周期系统的Cantor集合型的能谱结构,但前者会在原有的禁带处产生杂质能级,后者主要引起原有能带轮廓的展宽。
本文用数值方法分别研究了替代型无序和周期无序对一维准周期系统电子结构的影响。两种类型的无序都将破坏准周期系统的Cantor集合型的能谱结构,但前者会在原有的禁带处产生杂质能级,后者主要引起原有能带轮廓的展宽。
1987, 36(9): 1235-1240.
doi: 10.7498/aps.36.1235
摘要:
本文建立了一种计算强磁场中二维电子气少体问题能量的理论方法,对最低Landau能级上有限电子体系作了数值计算,得到了一些新的结果,并且把计算方法推广到较高的Land-au能级,给出了第二Landau能级的数值结果。
本文建立了一种计算强磁场中二维电子气少体问题能量的理论方法,对最低Landau能级上有限电子体系作了数值计算,得到了一些新的结果,并且把计算方法推广到较高的Land-au能级,给出了第二Landau能级的数值结果。
