1985年 34卷 第3期
1985, 34(3): 289-297.
doi: 10.7498/aps.34.289
摘要:
本文把平面对称空间中Boltzmann方程的奇异扰动解法推广到球对称空间,并通过具体模型讨论了初始阶段弛豫过程的一些特点。
本文把平面对称空间中Boltzmann方程的奇异扰动解法推广到球对称空间,并通过具体模型讨论了初始阶段弛豫过程的一些特点。
1985, 34(3): 298-305.
doi: 10.7498/aps.34.298
摘要:
本文导出了描述非均匀、磁化等离子体的非线性方程,找到了二维孤波解。它在结构上与文献所得到的解相似,但性质上有若干不同之处:此孤波解的传播速率可取零之外的任意值,而且可在垂直于磁场的平面内的任意方向传播;等离子体附着在孤波上而且随之一起横越磁场运动。这表明此种孤波解的存在与等离子体中横越磁场的反常输运现象是相关的。
本文导出了描述非均匀、磁化等离子体的非线性方程,找到了二维孤波解。它在结构上与文献所得到的解相似,但性质上有若干不同之处:此孤波解的传播速率可取零之外的任意值,而且可在垂直于磁场的平面内的任意方向传播;等离子体附着在孤波上而且随之一起横越磁场运动。这表明此种孤波解的存在与等离子体中横越磁场的反常输运现象是相关的。
1985, 34(3): 306-313.
doi: 10.7498/aps.34.306
摘要:
本文将轴对称等离子体的平衡方程与它对磁面求平均的磁面平均方程相结合,求出了等离子体平衡位形随时间的绝热演化。计算结果与解析的Furth-Yoshikawa定标律符合较好。文中还给出了两种不同类型磁压缩装置的等离子体位形的演化。
本文将轴对称等离子体的平衡方程与它对磁面求平均的磁面平均方程相结合,求出了等离子体平衡位形随时间的绝热演化。计算结果与解析的Furth-Yoshikawa定标律符合较好。文中还给出了两种不同类型磁压缩装置的等离子体位形的演化。
1985, 34(3): 314-321.
doi: 10.7498/aps.34.314
摘要:
本文解析研究了电阻性互换不稳定性的湍性行为和它所引起的电子热传导及其所带来的场反向箍缩能量约束性能下降的情形。对于两种不同的模宇称计算了磁场饱和涨落水平,并由此求得了磁颤动扩散系数及碰撞区、非碰撞区的热传导系数。得到了能量约束时间的定标律。
本文解析研究了电阻性互换不稳定性的湍性行为和它所引起的电子热传导及其所带来的场反向箍缩能量约束性能下降的情形。对于两种不同的模宇称计算了磁场饱和涨落水平,并由此求得了磁颤动扩散系数及碰撞区、非碰撞区的热传导系数。得到了能量约束时间的定标律。
1985, 34(3): 322-331.
doi: 10.7498/aps.34.322
摘要:
当波的强度超过随机性阈值时,将出现动力学随机性。粒子不仅在速度空间中发生扩散,而且在位形空间中k×B0的方向上出现随机扩散和定向流。它们可以远比经典过程强得多。在环等离子体中,波引起的速度扩散可驱动比新经典输运强得多的扩散流和靴带电流,后者提供了波驱动电流的一种可能的方案。
当波的强度超过随机性阈值时,将出现动力学随机性。粒子不仅在速度空间中发生扩散,而且在位形空间中k×B0的方向上出现随机扩散和定向流。它们可以远比经典过程强得多。在环等离子体中,波引起的速度扩散可驱动比新经典输运强得多的扩散流和靴带电流,后者提供了波驱动电流的一种可能的方案。
1985, 34(3): 332-340.
doi: 10.7498/aps.34.332
摘要:
n型GaAs欧姆接触的比接触电阻ρc与有源层浓度ND有反比关系,这已为很多实验事实所证明。文献中对这一现象有各种解释。本文对文献中的各种解释模型进行了分析,指出不足之处。提出ρc应由两部分ρ(c1)和ρ(c2)组成。ρ(c1)是合金与其下在合金化后形成的高掺杂层间的比接触电阻。此外,在这高掺杂层与原来有源层间有
n型GaAs欧姆接触的比接触电阻ρc与有源层浓度ND有反比关系,这已为很多实验事实所证明。文献中对这一现象有各种解释。本文对文献中的各种解释模型进行了分析,指出不足之处。提出ρc应由两部分ρ(c1)和ρ(c2)组成。ρ(c1)是合金与其下在合金化后形成的高掺杂层间的比接触电阻。此外,在这高掺杂层与原来有源层间有
1985, 34(3): 341-347.
doi: 10.7498/aps.34.341
摘要:
在超高真空条件下,用对样品进行闪烁加热的方法测定了蓝色氧化钨WO2.90吸附丙烯和氧的热脱附谱。发现在室温下,丙烯在蓝色氧化钨表面只有一个吸附态,对应于热脱附谱中在100℃附近出现一个脱附峰。实验测定的热脱附参数为n=1(一级脱附),脱附活化能ED=10.1kcal/mol。温度升高,丙烯在蓝色氧化钨表面形成稳定吸附态的几率减小。在125℃以上,不能形成稳定的吸附态,蓝色氧化钨在室温下对氧的吸附并不明显,温度升高到300℃以上,WO2.90
在超高真空条件下,用对样品进行闪烁加热的方法测定了蓝色氧化钨WO2.90吸附丙烯和氧的热脱附谱。发现在室温下,丙烯在蓝色氧化钨表面只有一个吸附态,对应于热脱附谱中在100℃附近出现一个脱附峰。实验测定的热脱附参数为n=1(一级脱附),脱附活化能ED=10.1kcal/mol。温度升高,丙烯在蓝色氧化钨表面形成稳定吸附态的几率减小。在125℃以上,不能形成稳定的吸附态,蓝色氧化钨在室温下对氧的吸附并不明显,温度升高到300℃以上,WO2.90
1985, 34(3): 348-358.
doi: 10.7498/aps.34.348
摘要:
根据电子光学理论,球差和失焦引起附加相位移为γ,相干的振幅和相位衬度传递函数为cosγ和sinγ。它们的傅里叶逆变换给出脉冲响应函数的实部和虚部。本文讨论了cosγ和sinγ的零点和极值点,这些点将衍射平面划分为一系列环带。证明了当无量纲失焦量Δ=N1/2(N为正整数)时各环带上cosγ,sinγ的积分相同,即对脉冲响应函数中心值的贡献相同。本文讨论了使cosγ或sinγ的积分取极大值或极小值,亦即使脉冲响应函数中心值或中心强度取极大值或极小值的条件。本文还讨论了脉冲响应函数最佳均方
根据电子光学理论,球差和失焦引起附加相位移为γ,相干的振幅和相位衬度传递函数为cosγ和sinγ。它们的傅里叶逆变换给出脉冲响应函数的实部和虚部。本文讨论了cosγ和sinγ的零点和极值点,这些点将衍射平面划分为一系列环带。证明了当无量纲失焦量Δ=N1/2(N为正整数)时各环带上cosγ,sinγ的积分相同,即对脉冲响应函数中心值的贡献相同。本文讨论了使cosγ或sinγ的积分取极大值或极小值,亦即使脉冲响应函数中心值或中心强度取极大值或极小值的条件。本文还讨论了脉冲响应函数最佳均方
1985, 34(3): 359-367.
doi: 10.7498/aps.34.359
摘要:
本文报道首次在红外区用Stark开关技术观测了光学旋转回波效应。光学旋转回波是光学章动的再现,具有较长的弛豫时间,可用来研究许多与弛豫过程有关的物理现象。由于采用了Stark开关技术和由微处理机控制的同步触发及数据截取系统,改善了实验条件,提供了理想的相移,得到了较好的结果。同时,推广了Bloch方程的普遍解,导出了光学旋转回波的精确表示式。最后指出了这一效应的一个重要用途。
本文报道首次在红外区用Stark开关技术观测了光学旋转回波效应。光学旋转回波是光学章动的再现,具有较长的弛豫时间,可用来研究许多与弛豫过程有关的物理现象。由于采用了Stark开关技术和由微处理机控制的同步触发及数据截取系统,改善了实验条件,提供了理想的相移,得到了较好的结果。同时,推广了Bloch方程的普遍解,导出了光学旋转回波的精确表示式。最后指出了这一效应的一个重要用途。
1985, 34(3): 368-376.
doi: 10.7498/aps.34.368
摘要:
本文从光学位置坐标算符和正则动量算符的定义以及线性光学系统光学算符的幺正性假设出发,由线性系统的普遍性质建立光学系统算符表示和矩阵表示的关联方程,进而利用该方程实现了光学算符和光学矩阵的互为导出,因此证明了光学算符法和矩阵法的等效对应关系。最后,本文说明了光学算符的物理意义。
本文从光学位置坐标算符和正则动量算符的定义以及线性光学系统光学算符的幺正性假设出发,由线性系统的普遍性质建立光学系统算符表示和矩阵表示的关联方程,进而利用该方程实现了光学算符和光学矩阵的互为导出,因此证明了光学算符法和矩阵法的等效对应关系。最后,本文说明了光学算符的物理意义。
1985, 34(3): 377-380.
doi: 10.7498/aps.34.377
摘要:
本文用化学腐蚀方法揭示了KDP晶体中(001)和(100)晶面上的位错蚀坑,观察测量了不同质量的晶体中位错的形态、类型、分布和密度,并简要讨论了位错的成因。
本文用化学腐蚀方法揭示了KDP晶体中(001)和(100)晶面上的位错蚀坑,观察测量了不同质量的晶体中位错的形态、类型、分布和密度,并简要讨论了位错的成因。
1985, 34(3): 381-383.
doi: 10.7498/aps.34.381
摘要:
Gd-Co-Cu三元系Gd≤34.8wt％合金相图的室温截面已经用X射线分析法测定出来。它包括五个单相区:Cu(以下简称α),Co(以下简称β),Gd2Co17(以下简称δ),GdCu6(以下简称γ)和Gd(Co1-xCux)5(以下简称θ);七个二相区:β+δ,α+β,δ+θ,θ+γ,γ+α,θ+α,β+θ;三个三相区:α+β+θ,α+θ+γ和β+θ+δ。没有发现新相。Cu
Gd-Co-Cu三元系Gd≤34.8wt％合金相图的室温截面已经用X射线分析法测定出来。它包括五个单相区:Cu(以下简称α),Co(以下简称β),Gd2Co17(以下简称δ),GdCu6(以下简称γ)和Gd(Co1-xCux)5(以下简称θ);七个二相区:β+δ,α+β,δ+θ,θ+γ,γ+α,θ+α,β+θ;三个三相区:α+β+θ,α+θ+γ和β+θ+δ。没有发现新相。Cu
1985, 34(3): 384-389.
doi: 10.7498/aps.34.384
摘要:
本文用X射线衍射和差热分析方法测定了Nd-Ni二元系合金相图。在此二元系中观察到如下八个金属间化合物:Nd3Ni(熔点为590℃),Nd7Ni3(熔点为616℃),NdNi(熔点为780℃),NdNi2(940℃分解),NdNi3(1030℃分解),Nd2Ni,(1234℃分解),NdNi5(熔点为1420℃)和Nd2Ni
本文用X射线衍射和差热分析方法测定了Nd-Ni二元系合金相图。在此二元系中观察到如下八个金属间化合物:Nd3Ni(熔点为590℃),Nd7Ni3(熔点为616℃),NdNi(熔点为780℃),NdNi2(940℃分解),NdNi3(1030℃分解),Nd2Ni,(1234℃分解),NdNi5(熔点为1420℃)和Nd2Ni
1985, 34(3): 390-395.
doi: 10.7498/aps.34.390
摘要:
用X射线发散束背反射赝考塞耳线衍射方法发现纯LiNbO3和扩Ti的LiNbO3晶体在75℃附近的衍射花样有明显的异常。(11010),(01110),(0118),(1108),(03312),(33012)等衍射面的考塞耳花样出现成对的大范围非断裂的畸变。畸变接近二次对称,对称面为x面。破坏了沿z轴方向的三次对称性。同时发现高角度的衍射面畸变α较小,或不畸变。布喇格角较小的衍射面畸变较甚。
用X射线发散束背反射赝考塞耳线衍射方法发现纯LiNbO3和扩Ti的LiNbO3晶体在75℃附近的衍射花样有明显的异常。(11010),(01110),(0118),(1108),(03312),(33012)等衍射面的考塞耳花样出现成对的大范围非断裂的畸变。畸变接近二次对称,对称面为x面。破坏了沿z轴方向的三次对称性。同时发现高角度的衍射面畸变α较小,或不畸变。布喇格角较小的衍射面畸变较甚。
1985, 34(3): 396-401.
doi: 10.7498/aps.34.396
摘要:
在进行EXAFS测量时,需用晶体单色器对入射X射线进行分光。对于非同步辐射光源,所得到的应是光源的连续谱和叠加其上的靶及杂质的特征线。但在实际测量中还经常发现“负峰”出现,它对测量的EXAFS及其它X射线谱会产生干扰。本文报道了实验观察结果,用多重衍射效应对此现象作了解释,并讨论了消除“负峰”的方法。
在进行EXAFS测量时,需用晶体单色器对入射X射线进行分光。对于非同步辐射光源,所得到的应是光源的连续谱和叠加其上的靶及杂质的特征线。但在实际测量中还经常发现“负峰”出现,它对测量的EXAFS及其它X射线谱会产生干扰。本文报道了实验观察结果,用多重衍射效应对此现象作了解释,并讨论了消除“负峰”的方法。
1985, 34(3): 402-407.
doi: 10.7498/aps.34.402
摘要:
本文研究了掺Cr半绝缘GaAs中28Si+注入后的载流子浓度分布尾,包括退火温度和时间的影响。应用计算机模拟了分布尾对GaAsMESFET器件输出特性的影响,与实测结果符合,表明分布尾会造成器件输出特性异常。讨论了产生分布尾的原因,认为与GaAs衬底中残留Si等浅施主杂质和高温退火时Cr再分布有关。
本文研究了掺Cr半绝缘GaAs中28Si+注入后的载流子浓度分布尾,包括退火温度和时间的影响。应用计算机模拟了分布尾对GaAsMESFET器件输出特性的影响,与实测结果符合,表明分布尾会造成器件输出特性异常。讨论了产生分布尾的原因,认为与GaAs衬底中残留Si等浅施主杂质和高温退火时Cr再分布有关。
1985, 34(3): 408-413.
doi: 10.7498/aps.34.408
摘要:
本文应用修饰(Dress)变换理论研究了与一强单色激光场和一弱单色激光场相互作用的三能级原子系统,分析了系统的双光子过程特性,得出了原子的荧光光谱分布,并证明了它们与驱动激光场的强度以及频差的依赖关系。
本文应用修饰(Dress)变换理论研究了与一强单色激光场和一弱单色激光场相互作用的三能级原子系统,分析了系统的双光子过程特性,得出了原子的荧光光谱分布,并证明了它们与驱动激光场的强度以及频差的依赖关系。
1985, 34(3): 414-420.
doi: 10.7498/aps.34.414
摘要:
采用光波耦合器和被动锁模微微秒Nd:YAG激光束,在真空沉积的硫化锌波导薄膜中,实现了基波TE3(ω)模式与二次谐波TE3(2ω)模式之间的相位匹配。并同时观察到了三次谐波光谱。它们的光谱曲线的半高全宽分别为1.3?和1.4?。在基波入射功率为20MW的情况下,二次谐波的转换效率达1.8×10-3。
采用光波耦合器和被动锁模微微秒Nd:YAG激光束,在真空沉积的硫化锌波导薄膜中,实现了基波TE3(ω)模式与二次谐波TE3(2ω)模式之间的相位匹配。并同时观察到了三次谐波光谱。它们的光谱曲线的半高全宽分别为1.3?和1.4?。在基波入射功率为20MW的情况下,二次谐波的转换效率达1.8×10-3。
1985, 34(3): 421-425.
doi: 10.7498/aps.34.421
摘要:
本文研究了掺染料的向列相液晶中的简并四波混频。染料对泵浦光共振吸收后,在液晶中形成热光栅。简并四波混频信号和热光栅的弛豫时间都表现出各向异性。
本文研究了掺染料的向列相液晶中的简并四波混频。染料对泵浦光共振吸收后,在液晶中形成热光栅。简并四波混频信号和热光栅的弛豫时间都表现出各向异性。
1985, 34(3): 426-428.
doi: 10.7498/aps.34.426
摘要:
本文考虑了在被动锁模涨落模型中涨落脉冲集合中的脉冲数目对锁模的影响,并研究了激光器腔长对于锁模窗口和锁模阈值的影响。
本文考虑了在被动锁模涨落模型中涨落脉冲集合中的脉冲数目对锁模的影响,并研究了激光器腔长对于锁模窗口和锁模阈值的影响。
