1984年 33卷 第3期
1984, 33(3): 285-293.
doi: 10.7498/aps.33.285
摘要:
采用单一离轴型全息透镜兼作色散和聚焦元件,可以制成简单紧凑的摄谱仪器。本文讨论了记录全息透镜的最优方案,估计了这种仪器的性能并给出了实验结果。
采用单一离轴型全息透镜兼作色散和聚焦元件,可以制成简单紧凑的摄谱仪器。本文讨论了记录全息透镜的最优方案,估计了这种仪器的性能并给出了实验结果。
1984, 33(3): 294-301.
doi: 10.7498/aps.33.294
摘要:
本文指出,SO(3)手征场可作为伪球面的法矢量场,从而给出手征场与sine-Gordon系统间的对应及其几何解释。利用手征场、伪球面的对偶性质,将手征场与s-G系统联系起来,并将Backlund变换、Riccati方程等表为同一动力学系统的有关性质在不同标架中规范不变的表现。
本文指出,SO(3)手征场可作为伪球面的法矢量场,从而给出手征场与sine-Gordon系统间的对应及其几何解释。利用手征场、伪球面的对偶性质,将手征场与s-G系统联系起来,并将Backlund变换、Riccati方程等表为同一动力学系统的有关性质在不同标架中规范不变的表现。
1984, 33(3): 302-308.
doi: 10.7498/aps.33.302
摘要:
本文用X射线衍射方法研究电沉积Ni-P合金的结构。研究表明:当P含量小于5.4at％时合金为P在Ni中的过饱和固溶体;当P含量大于7.8at％时结构发生明显变化,衍射花样可解释成一些大小为6—8?的密堆小片。它们作平行而无规的相对错动,片间距为2.04?,堆垛成小柱状,柱高随含P量的增高而减小,从含P为7.8％时的124?降到含P为18％时的13?,成为典型的非晶态合金的衍射花样。利用{lll}谱线的强度比,或者用原子径向分布函数的峰形和峰高,估算出原子偏离平衡位置的均方根值为0.17?。由于这些扭曲,使层间距在小于原子直径的情况下仍能实现片与片间相对平行而无规的错动,而且使一个小柱能够直接过渡到另一个取向不同的小柱而无须形成晶界。所以样品是一个连续分布的整体而不是一个微晶的集合体。另外,还测量了{lll}谱线不同衍射级的宽度。发现βlll/β222lll/cosθ222,或许线宽除受垛高因素所制约外,可能还与成份起伏、微应变以及片层间距轻微的不规则性有关。
本文用X射线衍射方法研究电沉积Ni-P合金的结构。研究表明:当P含量小于5.4at％时合金为P在Ni中的过饱和固溶体;当P含量大于7.8at％时结构发生明显变化,衍射花样可解释成一些大小为6—8?的密堆小片。它们作平行而无规的相对错动,片间距为2.04?,堆垛成小柱状,柱高随含P量的增高而减小,从含P为7.8％时的124?降到含P为18％时的13?,成为典型的非晶态合金的衍射花样。利用{lll}谱线的强度比,或者用原子径向分布函数的峰形和峰高,估算出原子偏离平衡位置的均方根值为0.17?。由于这些扭曲,使层间距在小于原子直径的情况下仍能实现片与片间相对平行而无规的错动,而且使一个小柱能够直接过渡到另一个取向不同的小柱而无须形成晶界。所以样品是一个连续分布的整体而不是一个微晶的集合体。另外,还测量了{lll}谱线不同衍射级的宽度。发现βlll/β222lll/cosθ222,或许线宽除受垛高因素所制约外,可能还与成份起伏、微应变以及片层间距轻微的不规则性有关。
1984, 33(3): 309-320.
doi: 10.7498/aps.33.309
摘要:
本文对多组元轴对称环形等离子体系统,用模型碰撞算符及Rosenbluth和Glasser发展了的变分原理,导出了满足动力学要求的新经典定标关系。在这些定标关系的基础上,给出了用组元参数nj,mj,Zj和Tj表征的多组元系统新经典流的显式。最后,详细地研究了输运系数与环状比R/a的关系。
本文对多组元轴对称环形等离子体系统,用模型碰撞算符及Rosenbluth和Glasser发展了的变分原理,导出了满足动力学要求的新经典定标关系。在这些定标关系的基础上,给出了用组元参数nj,mj,Zj和Tj表征的多组元系统新经典流的显式。最后,详细地研究了输运系数与环状比R/a的关系。
1984, 33(3): 321-330.
doi: 10.7498/aps.33.321
摘要:
本文考虑托卡马克中纵场的作用以及等离子体柱和与之有互感的外迴路的相互作用,在圆截面,瘦环假设下,得到了自由运动时相对于沿水平方向、垂直方向的位移,以及小半径变化的一般稳定条件。由于强纵场的影响,一般来说,等离子体柱的小半径总是随着大半径的变化而改变,以维持通过等离子体角向电流迴路的磁通不变。对于这种扰动,当考虑到外迴路电流变化以后,稳定区域超过公式0
本文考虑托卡马克中纵场的作用以及等离子体柱和与之有互感的外迴路的相互作用,在圆截面,瘦环假设下,得到了自由运动时相对于沿水平方向、垂直方向的位移,以及小半径变化的一般稳定条件。由于强纵场的影响,一般来说,等离子体柱的小半径总是随着大半径的变化而改变,以维持通过等离子体角向电流迴路的磁通不变。对于这种扰动,当考虑到外迴路电流变化以后,稳定区域超过公式0
1984, 33(3): 331-340.
doi: 10.7498/aps.33.331
摘要:
本文采用渐近方法求解了不均匀冷等离子体的修正电容器模型方程(非线性)。Dawson仅给出了一个波碎条件,但应用于不均匀等离子体时是不完备的。本文补充了使其完备化的第二个波碎条件,并同时、唯一地确定了波碎位置与波碎时间,进而导出了热电子最大能量与局部电场振幅的计算公式。新公式的预言,尤其是波碎时间和热电子最大能量与实验符合很好。
本文采用渐近方法求解了不均匀冷等离子体的修正电容器模型方程(非线性)。Dawson仅给出了一个波碎条件,但应用于不均匀等离子体时是不完备的。本文补充了使其完备化的第二个波碎条件,并同时、唯一地确定了波碎位置与波碎时间,进而导出了热电子最大能量与局部电场振幅的计算公式。新公式的预言,尤其是波碎时间和热电子最大能量与实验符合很好。
1984, 33(3): 341-351.
doi: 10.7498/aps.33.341
摘要:
本文用数值和分析的办法讨论了:(1)一维映象中的Hausdorff维数与Ляпунов指数的关系d(λ),指出在N(ε)关系中存在反映点集在不同尺度上的结构的多标度区现象,认真分析这个现象对d的计算有重要意义;(2)根据动力系统Poincar映象与一维映象的关系,及一维映象d(λ)在λ=0处的不连续性和多值性,猜测动力系统λ=(0,0,—)处的d(λ)关系也具有不连续性和多值性;(3)在d(λ)关系的基础上,以λ>0为判据,用统计抽样法估计了logistic模型混沌区内混沌轨道在参数轴上的测度,结果为mc=0.893±0.022(归一于混沌区的总测度为1)。
本文用数值和分析的办法讨论了:(1)一维映象中的Hausdorff维数与Ляпунов指数的关系d(λ),指出在N(ε)关系中存在反映点集在不同尺度上的结构的多标度区现象,认真分析这个现象对d的计算有重要意义;(2)根据动力系统Poincar映象与一维映象的关系,及一维映象d(λ)在λ=0处的不连续性和多值性,猜测动力系统λ=(0,0,—)处的d(λ)关系也具有不连续性和多值性;(3)在d(λ)关系的基础上,以λ>0为判据,用统计抽样法估计了logistic模型混沌区内混沌轨道在参数轴上的测度,结果为mc=0.893±0.022(归一于混沌区的总测度为1)。
1984, 33(3): 352-361.
doi: 10.7498/aps.33.352
摘要:
实验表明Nb/Ti多层超薄共格结构有特殊导电行为。我们认为这种行为反映了这类人工材料的超晶格能带结构特性。随着超晶格周期变小,它由金属的性质向半导体或半金属的性质过渡。超晶格调制使多层超薄共格结构中的电子态分为扩展的和在调制方向定域性很强的两种;它们在沿调制方向具有相差很大的有效质量。我们分别考虑两类电子态的贡献,计算了电阻率和电阻温度系数随超晶格周期的变化,结果显示出实验观察的行为。
实验表明Nb/Ti多层超薄共格结构有特殊导电行为。我们认为这种行为反映了这类人工材料的超晶格能带结构特性。随着超晶格周期变小,它由金属的性质向半导体或半金属的性质过渡。超晶格调制使多层超薄共格结构中的电子态分为扩展的和在调制方向定域性很强的两种;它们在沿调制方向具有相差很大的有效质量。我们分别考虑两类电子态的贡献,计算了电阻率和电阻温度系数随超晶格周期的变化,结果显示出实验观察的行为。
1984, 33(3): 362-369.
doi: 10.7498/aps.33.362
摘要:
利用垂直单电子束(0,0,束)模型推导了光电子衍射I-V曲线的解析公式。对于系统C(2×2)Se(3d)/Ni(001)进行了数值计算,求出这个系统的光电子衍射谱及“相移”,从“相移”推算出“层距修正”值。另一方面对光电子衍射谱作Fourier变换直接求得“层距修正”。计算表明从两种途径求得的“层距修正”值十分接近,从而证明光电子衍射谱的Fourier变换可能成为表面结构分析的一种直接方法。
利用垂直单电子束(0,0,束)模型推导了光电子衍射I-V曲线的解析公式。对于系统C(2×2)Se(3d)/Ni(001)进行了数值计算,求出这个系统的光电子衍射谱及“相移”,从“相移”推算出“层距修正”值。另一方面对光电子衍射谱作Fourier变换直接求得“层距修正”。计算表明从两种途径求得的“层距修正”值十分接近,从而证明光电子衍射谱的Fourier变换可能成为表面结构分析的一种直接方法。
1984, 33(3): 370-376.
doi: 10.7498/aps.33.370
摘要:
本文提出了一种经验调整分区变分能带计算方法。它通过球外势的调整来使算得的能带更接近于实验结果。应用这一方法计算了锗和硅的能带。所得结果和实验值吻合得很好。针对在不同势场区域内用不同方法计算的特点,我们又提出了计算合金固溶体能带的新模型。运用同样的调整参数来计算锗硅合金的能带,获得了比OPW法更好的结果,从而说明这是一种有效的能带计算方法,可望在其它领域中获得更多的应用。
本文提出了一种经验调整分区变分能带计算方法。它通过球外势的调整来使算得的能带更接近于实验结果。应用这一方法计算了锗和硅的能带。所得结果和实验值吻合得很好。针对在不同势场区域内用不同方法计算的特点,我们又提出了计算合金固溶体能带的新模型。运用同样的调整参数来计算锗硅合金的能带,获得了比OPW法更好的结果,从而说明这是一种有效的能带计算方法,可望在其它领域中获得更多的应用。
1984, 33(3): 377-390.
doi: 10.7498/aps.33.377
摘要:
用恒定温度下瞬态电容法研究了硅中金受主能级在沿〈100〉,〈110〉,〈111〉晶向单轴应力作用下的能级移动。考虑到硅的导带在单轴应力下的分裂,导出了单轴应力下深中心中电子发射率的公式。根据该式和发射率的实验数据以及切变畸变势常数Ξu,求出了金受主能级激活能随应力的改变。在实验应力范围内(0—9kbar),激活能与应力成线性关系。当应力平行于〈110〉〈111〉晶向时,激活能随应力改变的斜率分别为α=-3.2±0.6meV/kbar,α=-0.3±0.6meV/kbar;当应力平行于〈100〉晶向,若取Ξu=9.2eV,α=-5.8±0.8meV/kbar,若取Ξu=11.4eV,α=-5.3±0.8meV/kbar,α表现出强烈的各向异性。进一步确定了金受主能级相对于零压力下导带底的绝对移动的压力系数。若取Ξu=9.2eV,这些系数分别为S=-1.3±0.8meV/kbar,S=0.7±0.6meV/kbar,S=-0.7±0.6meV/kbar。如取Ξ=11.4eV,则S=-3.5±0.8meV/kbar,S=0.0±0.6meV/kbar,S=-1.0±0.6meV/kbar。同一组的三个绝对移动值之间的偏离都超过了实验误差这一事实,说明了金中心具有立方对称性,同时中性金与带负电的金的基态都是非简并的可能性很小。
用恒定温度下瞬态电容法研究了硅中金受主能级在沿〈100〉,〈110〉,〈111〉晶向单轴应力作用下的能级移动。考虑到硅的导带在单轴应力下的分裂,导出了单轴应力下深中心中电子发射率的公式。根据该式和发射率的实验数据以及切变畸变势常数Ξu,求出了金受主能级激活能随应力的改变。在实验应力范围内(0—9kbar),激活能与应力成线性关系。当应力平行于〈110〉〈111〉晶向时,激活能随应力改变的斜率分别为α=-3.2±0.6meV/kbar,α=-0.3±0.6meV/kbar;当应力平行于〈100〉晶向,若取Ξu=9.2eV,α=-5.8±0.8meV/kbar,若取Ξu=11.4eV,α=-5.3±0.8meV/kbar,α表现出强烈的各向异性。进一步确定了金受主能级相对于零压力下导带底的绝对移动的压力系数。若取Ξu=9.2eV,这些系数分别为S=-1.3±0.8meV/kbar,S=0.7±0.6meV/kbar,S=-0.7±0.6meV/kbar。如取Ξ=11.4eV,则S=-3.5±0.8meV/kbar,S=0.0±0.6meV/kbar,S=-1.0±0.6meV/kbar。同一组的三个绝对移动值之间的偏离都超过了实验误差这一事实,说明了金中心具有立方对称性,同时中性金与带负电的金的基态都是非简并的可能性很小。
1984, 33(3): 391-398.
doi: 10.7498/aps.33.391
摘要:
碳酸氢铵属于斜方晶系,晶形有柱状、板状和粒状三种习性。晶体呈无色或灰白色,透明-半透明,平行(100)解理完全,硬度为1.55;比重为1.573g/cm3。二轴晶负光性, Ng=c=1.5540,Nm=b=1.5355,Np=a=1.4220;2v=40°56′,r=v弱。在差热曲线上50—150℃之间出现一个大而宽的吸热峰,失重曲线上显示连续失重。根据红外吸收光谱表明在频率3330-3030;1430-1380两个强吸收峰为NH4+基团的伸缩与弯曲振动;2850,2550等强-中强峰示为HCO3-基团的伸缩与弯曲振动。根据四圆单晶衍射仪测得晶胞参数为a=7.220(1)?,b=10.672(1)?,c=8.719(2)?;v=671.925(3)?3;空间群为Pccn,z=8;Dx=1.5215。在结构中HCO3-形成链状氢键体系且平行c轴;NH4+形成正四面体,以氢键N—H…O方式与上下左右HCO3-链紧密联系。晶体内部存在O—H…O和N—H…O两种形式的氢键。由于两种氢键的性质不同,因此对碳酸氢铵晶体的易分解挥发,吸湿结块及热稳定性等性能密切相关。
碳酸氢铵属于斜方晶系,晶形有柱状、板状和粒状三种习性。晶体呈无色或灰白色,透明-半透明,平行(100)解理完全,硬度为1.55;比重为1.573g/cm3。二轴晶负光性, Ng=c=1.5540,Nm=b=1.5355,Np=a=1.4220;2v=40°56′,r=v弱。在差热曲线上50—150℃之间出现一个大而宽的吸热峰,失重曲线上显示连续失重。根据红外吸收光谱表明在频率3330-3030;1430-1380两个强吸收峰为NH4+基团的伸缩与弯曲振动;2850,2550等强-中强峰示为HCO3-基团的伸缩与弯曲振动。根据四圆单晶衍射仪测得晶胞参数为a=7.220(1)?,b=10.672(1)?,c=8.719(2)?;v=671.925(3)?3;空间群为Pccn,z=8;Dx=1.5215。在结构中HCO3-形成链状氢键体系且平行c轴;NH4+形成正四面体,以氢键N—H…O方式与上下左右HCO3-链紧密联系。晶体内部存在O—H…O和N—H…O两种形式的氢键。由于两种氢键的性质不同,因此对碳酸氢铵晶体的易分解挥发,吸湿结块及热稳定性等性能密切相关。
1984, 33(3): 399-407.
doi: 10.7498/aps.33.399
摘要:
本文讨论了在单晶体结构分析中出现的各种类型的对映相位双解情况及其一般形式,给出了能够用统一的方式处理各类对映相位双解的变型分量关系式以及相应的概率公式。本文还讨论了将上述结果实际应用于测定蛋白质晶体结构的有关问题。
本文讨论了在单晶体结构分析中出现的各种类型的对映相位双解情况及其一般形式,给出了能够用统一的方式处理各类对映相位双解的变型分量关系式以及相应的概率公式。本文还讨论了将上述结果实际应用于测定蛋白质晶体结构的有关问题。
1984, 33(3): 408-412.
doi: 10.7498/aps.33.408
摘要:
对干涉函数i(s)进行稍微不同的衰减而得到的两条RDF/r曲线的交点,在径向距离r较小的区域内,应在-4πrρ0直线。以此为判据检验其他方法得到的标准化因子K,精度可达1％。
对干涉函数i(s)进行稍微不同的衰减而得到的两条RDF/r曲线的交点,在径向距离r较小的区域内,应在-4πrρ0直线。以此为判据检验其他方法得到的标准化因子K,精度可达1％。
1984, 33(3): 413-418.
doi: 10.7498/aps.33.413
摘要:
本文给出了Ti-Pd系合金样品的低温比热的测量结果,得出样品Ti0.92Pd0.08及Ti0.8Pd0.2的电子比热系数r分别为5.89mJ/mol·K2和4.78mJ/mol·K2,显然比纯Ti的r值3.32mJ/mol·K2高得多。因此,它们的费密面的电子态密度也比纯Ti的高,这正是Ti-Pd系合金的超导转变温度Tc比纯Ti的有较大幅度提高的原因。
本文给出了Ti-Pd系合金样品的低温比热的测量结果,得出样品Ti0.92Pd0.08及Ti0.8Pd0.2的电子比热系数r分别为5.89mJ/mol·K2和4.78mJ/mol·K2,显然比纯Ti的r值3.32mJ/mol·K2高得多。因此,它们的费密面的电子态密度也比纯Ti的高,这正是Ti-Pd系合金的超导转变温度Tc比纯Ti的有较大幅度提高的原因。
1984, 33(3): 419-424.
doi: 10.7498/aps.33.419
摘要:
利用经过我们修正并简化的“完全扩散”电子散射模型,计算了俄歇电子能谱定量分析中的背散射修正因子。得到的结果与志水隆一等人用复杂的蒙特-卡罗计算得到的结果很接近,并优于Reuter的经验公式和Love等人用简单的蒙特-卡罗计算得到的拟合公式。我们的计算方法很简便,可以方便地应用于各种实验条件,不需要像志水隆一等人那样进行内插和外推。
利用经过我们修正并简化的“完全扩散”电子散射模型,计算了俄歇电子能谱定量分析中的背散射修正因子。得到的结果与志水隆一等人用复杂的蒙特-卡罗计算得到的结果很接近,并优于Reuter的经验公式和Love等人用简单的蒙特-卡罗计算得到的拟合公式。我们的计算方法很简便,可以方便地应用于各种实验条件,不需要像志水隆一等人那样进行内插和外推。
1984, 33(3): 425-427.
doi: 10.7498/aps.33.425
摘要:
用中子衍射方法研究了室温下KLiSO4的晶体结构,进一步确定了Li原子的位置,所得到的结果与近年采用X射线分析的结果在z/c上的差异小于1％。
用中子衍射方法研究了室温下KLiSO4的晶体结构,进一步确定了Li原子的位置,所得到的结果与近年采用X射线分析的结果在z/c上的差异小于1％。
1984, 33(3): 428-433.
doi: 10.7498/aps.33.428
摘要:
利用可调谐TEACO2激光,在GaAs-Al界面上采用光栅耦合首次从实验上获得了红外表面二次谐波的共振激励输出,并研究了该界面上红外表面二次谐波的某些特性。理论值与实验值符合较好。
利用可调谐TEACO2激光,在GaAs-Al界面上采用光栅耦合首次从实验上获得了红外表面二次谐波的共振激励输出,并研究了该界面上红外表面二次谐波的某些特性。理论值与实验值符合较好。
1984, 33(3): 437-440.
doi: 10.7498/aps.33.437
摘要:
在用盒子计数法来计算奇异吸引子容量时,常常遇到收敛慢的问题,这是因为差分方程的周期与其相应的原微分方程的周期不同,以及阻尼因子的原因。在积分过程中简单地减少时间步长的办法,不仅延长计算时间,而且会更阻止收敛。正确的选择采样间隔可以克服不收敛问题。我们给出强迫布鲁塞尔振子的数值研究实例,以说明上述结论。
在用盒子计数法来计算奇异吸引子容量时,常常遇到收敛慢的问题,这是因为差分方程的周期与其相应的原微分方程的周期不同,以及阻尼因子的原因。在积分过程中简单地减少时间步长的办法,不仅延长计算时间,而且会更阻止收敛。正确的选择采样间隔可以克服不收敛问题。我们给出强迫布鲁塞尔振子的数值研究实例,以说明上述结论。
1984, 33(3): 441-443.
doi: 10.7498/aps.33.441
摘要:
本文计算表明通常认为高稳定的双满壳层核40Ca20其实并不稳定。40Ca20将可能通过双K层电子俘获的机制而转化为40Ar18,其半衰期约为1.2×1033年。
本文计算表明通常认为高稳定的双满壳层核40Ca20其实并不稳定。40Ca20将可能通过双K层电子俘获的机制而转化为40Ar18,其半衰期约为1.2×1033年。
1984, 33(3): 447-448.
doi: 10.7498/aps.33.447
摘要:
在前文所提出关于超模量效应的理论解释的基础上,我们进一步提供了组分调制合金能够呈现超模量效应的判据。已有的实验事实,均与之相符。
在前文所提出关于超模量效应的理论解释的基础上,我们进一步提供了组分调制合金能够呈现超模量效应的判据。已有的实验事实,均与之相符。
