1983年 32卷 第7期
1983, 32(7): 829-837.
doi: 10.7498/aps.32.829
摘要:
本文对Rb87原子基态超精细0—0跃迁的章动和弛豫讯号作了理论估算和实验观测。实验结果与理论估算定性地符合。
本文对Rb87原子基态超精细0—0跃迁的章动和弛豫讯号作了理论估算和实验观测。实验结果与理论估算定性地符合。
1983, 32(7): 838-844.
doi: 10.7498/aps.32.838
摘要:
本文用光学方法测定了在横向磁场中真空电弧后退运动的速度和阴极温度的关系。实验发现,随着阴极温度的增加,电弧的后退速度下降。实验测得的后退速度的温度关系可用真空电弧后退运动的正离子喷流模型加以解释。
本文用光学方法测定了在横向磁场中真空电弧后退运动的速度和阴极温度的关系。实验发现,随着阴极温度的增加,电弧的后退速度下降。实验测得的后退速度的温度关系可用真空电弧后退运动的正离子喷流模型加以解释。
1983, 32(7): 845-853.
doi: 10.7498/aps.32.845
摘要:
在指向矢垂直于基片排列的液晶盒中,作者用机械方法激发出孤立波似的指向波。本文给出一组用闪光法记录的指向波的传播过程的照片,在白光照明时,观察到一些黑线的传播,并给出这些黑线的位置和速度对时间的相依曲线。从会聚偏振光干涉图得到的结果表明,这些黑线代表指向矢垂直于基片的排列状态,并且在黑线两侧明显地观察到液晶的散射光。用单色光记录了波的传播过程,并在一维假定下算出指向矢的空间分布曲线,最后给出作者关于指向波的物理模型的讨论。
在指向矢垂直于基片排列的液晶盒中,作者用机械方法激发出孤立波似的指向波。本文给出一组用闪光法记录的指向波的传播过程的照片,在白光照明时,观察到一些黑线的传播,并给出这些黑线的位置和速度对时间的相依曲线。从会聚偏振光干涉图得到的结果表明,这些黑线代表指向矢垂直于基片的排列状态,并且在黑线两侧明显地观察到液晶的散射光。用单色光记录了波的传播过程,并在一维假定下算出指向矢的空间分布曲线,最后给出作者关于指向波的物理模型的讨论。
1983, 32(7): 854-866.
doi: 10.7498/aps.32.854
摘要:
基于文献[1],本工作在较高泵浦激光能通量范围,测量并研究了BCl3分子振动激发v_3吸收谱及时间演变,观察了v3激发弛豫的几种能量转移过程,以及对泵浦激光能量BCl3气压等参数的依赖关系。表明泵浦光脉冲产生一个振动态非热分布的系综,转动能量转移对引起这种非热分布有重要作用。用简化碰撞动力学模型讨论了BCl3振动激发吸收谱的演变过程,得到振动态再分布的简单关系;Pτv-v≌c/K′(Tv,T0,q)和等效振动温度、平均吸收光子数的分析表达式,与实验结果定性地符合。
基于文献[1],本工作在较高泵浦激光能通量范围,测量并研究了BCl3分子振动激发v_3吸收谱及时间演变,观察了v3激发弛豫的几种能量转移过程,以及对泵浦激光能量BCl3气压等参数的依赖关系。表明泵浦光脉冲产生一个振动态非热分布的系综,转动能量转移对引起这种非热分布有重要作用。用简化碰撞动力学模型讨论了BCl3振动激发吸收谱的演变过程,得到振动态再分布的简单关系;Pτv-v≌c/K′(Tv,T0,q)和等效振动温度、平均吸收光子数的分析表达式,与实验结果定性地符合。
1983, 32(7): 867-874.
doi: 10.7498/aps.32.867
摘要:
在2—300K温度范围,研究了纯的及掺Mg2+,Ni2+和Co2+的准一维反铁磁体CsMnCl3·2D2O(CMC)中Mn2+离子的4T1激子的能量转移动力学过程,发现在2—10K范围,激子的荧光强度和寿命随温度很快下降,较高浓度的杂质离子将进一步加快荧光的减弱和寿命的缩短。这种现象被归结为与磁相互作用和自旋有序相关联的多声子无辐射跃迁及施主—受主之间的能量转移。在更高的温度,能量转移速率增高,但由于仍然存在的自旋短程有序和Jahn-Teller效应,施主之间的能量迁移受到一定限制,出现非指数衰减过程。各种不同的杂质离子在某种程度上显示出不同的陷落作用和弛豫特性。
在2—300K温度范围,研究了纯的及掺Mg2+,Ni2+和Co2+的准一维反铁磁体CsMnCl3·2D2O(CMC)中Mn2+离子的4T1激子的能量转移动力学过程,发现在2—10K范围,激子的荧光强度和寿命随温度很快下降,较高浓度的杂质离子将进一步加快荧光的减弱和寿命的缩短。这种现象被归结为与磁相互作用和自旋有序相关联的多声子无辐射跃迁及施主—受主之间的能量转移。在更高的温度,能量转移速率增高,但由于仍然存在的自旋短程有序和Jahn-Teller效应,施主之间的能量迁移受到一定限制,出现非指数衰减过程。各种不同的杂质离子在某种程度上显示出不同的陷落作用和弛豫特性。
1983, 32(7): 875-887.
doi: 10.7498/aps.32.875
摘要:
本文用文献[4]中提出的方法,变S=1的Ising体系成一个粒子数不守恒的费密体系,严格地求得了具有最近邻及次近邻相互作用的反铁磁Ising晶格在任意外场下的基态能量,得到了零温的相图。
本文用文献[4]中提出的方法,变S=1的Ising体系成一个粒子数不守恒的费密体系,严格地求得了具有最近邻及次近邻相互作用的反铁磁Ising晶格在任意外场下的基态能量,得到了零温的相图。
1983, 32(7): 888-899.
doi: 10.7498/aps.32.888
摘要:
实验观察到,在沿α-LiIO3的c向加不太强的静电场后,当一激光束接近垂直于c轴地通过晶体后,会产生具有许多特异性质的广角幅衍射带。这时c向电流引起晶体内电荷密度涨落δρ(r)和伴随的内场δE(r),通过线性电光效应,导致介电张量δεij的涨落。根据实验事实,我们假定δρ(r)=δρ(x,y)与c向坐标z无关,因而在晶体中形成了各向异性的相位光栅。由此,推导出的衍射效应定量地或定性地解释了观测到的现象,包括:衍射光的偏振面转90°,衍射带强度分布的不对称性以及强度极小的存在及其角位置的确定;两种绝对构形的晶体产生的衍射带的不对称性呈现左右相反的关系;带的形状和其相对于透射光斑的位置的确定等。理论中没有引入任何参数,而且首次推定静场的电光张量元γ42γ41之比值为1.6。
实验观察到,在沿α-LiIO3的c向加不太强的静电场后,当一激光束接近垂直于c轴地通过晶体后,会产生具有许多特异性质的广角幅衍射带。这时c向电流引起晶体内电荷密度涨落δρ(r)和伴随的内场δE(r),通过线性电光效应,导致介电张量δεij的涨落。根据实验事实,我们假定δρ(r)=δρ(x,y)与c向坐标z无关,因而在晶体中形成了各向异性的相位光栅。由此,推导出的衍射效应定量地或定性地解释了观测到的现象,包括:衍射光的偏振面转90°,衍射带强度分布的不对称性以及强度极小的存在及其角位置的确定;两种绝对构形的晶体产生的衍射带的不对称性呈现左右相反的关系;带的形状和其相对于透射光斑的位置的确定等。理论中没有引入任何参数,而且首次推定静场的电光张量元γ42γ41之比值为1.6。
1983, 32(7): 900-910.
doi: 10.7498/aps.32.900
摘要:
本文进一步用文献[1]中建立的理论,处理α-LiIO3单晶在c向加静电场后出现的偏振不变的两类衍射带:(1)垂直于c轴的广角衍射带(第一类);(2)与c轴成倾角的小角衍射带(第二类)。理论证明了前者在入射光垂直于c轴时有可能产生很弱的o→o和e→e衍射;而当转动晶体使入射方向与c轴夹角α由90°减小时,o→o模的强度不变而e→e模则单调地成倍增加。我们还发展了比文献[1]中给出的更为普遍的理论表达式,并针对第二类现象讨论了近乎平行于锥面的生长层上离子富集和涨落所引起的衍射带。从衍射带角宽不大于8°这一事实估算出,生长层方向偏离程度不超过2°,平均间隔不小于5μm。同样的模型也解释了o→e和e→o的衍射光斑的现象。
本文进一步用文献[1]中建立的理论,处理α-LiIO3单晶在c向加静电场后出现的偏振不变的两类衍射带:(1)垂直于c轴的广角衍射带(第一类);(2)与c轴成倾角的小角衍射带(第二类)。理论证明了前者在入射光垂直于c轴时有可能产生很弱的o→o和e→e衍射;而当转动晶体使入射方向与c轴夹角α由90°减小时,o→o模的强度不变而e→e模则单调地成倍增加。我们还发展了比文献[1]中给出的更为普遍的理论表达式,并针对第二类现象讨论了近乎平行于锥面的生长层上离子富集和涨落所引起的衍射带。从衍射带角宽不大于8°这一事实估算出,生长层方向偏离程度不超过2°,平均间隔不小于5μm。同样的模型也解释了o→e和e→o的衍射光斑的现象。
1983, 32(7): 911-916.
doi: 10.7498/aps.32.911
摘要:
本文用电荷自洽的EHT方法,研究了H原子在Al(111)和Ag(111)面上的吸附,结果指出:在Al(111)面上,H以原子状态吸附在某些对称位置上,它也能渗透到表面层中去,成为填隙原子;H2分子在表面处发生解离吸附。在Ag(111)表面上,H原子有可能以分子状态吸附,H—H键平行于表面,这与高分辨率电子能量损失谱所得到的实验结果一致;但H2分子在Ag(111)表面也可能发生解离吸附。
本文用电荷自洽的EHT方法,研究了H原子在Al(111)和Ag(111)面上的吸附,结果指出:在Al(111)面上,H以原子状态吸附在某些对称位置上,它也能渗透到表面层中去,成为填隙原子;H2分子在表面处发生解离吸附。在Ag(111)表面上,H原子有可能以分子状态吸附,H—H键平行于表面,这与高分辨率电子能量损失谱所得到的实验结果一致;但H2分子在Ag(111)表面也可能发生解离吸附。
1983, 32(7): 917-924.
doi: 10.7498/aps.32.917
摘要:
本文利用Collins模型研究二维二元替换式晶格系统。计算了系统的自由能,导出了溶解度和温度关系的曲线方程,并利用相平衡条件获得了和三维二元合金相类似的相图。
本文利用Collins模型研究二维二元替换式晶格系统。计算了系统的自由能,导出了溶解度和温度关系的曲线方程,并利用相平衡条件获得了和三维二元合金相类似的相图。
1983, 32(7): 925-932.
doi: 10.7498/aps.32.925
摘要:
研究了正偏离Bragg定律,即计算Se(E)值高于实测Se(E)的二元系化合物靶的离子射程特性。文中应用“regular”观点引入了“双原子模型”,在二元化合物靶的射程计算中,不仅考虑相同“原子对”对离子的阻止本领S11(E),S22(E),而且考虑不同“原子对”对离子的阻止本领S12(E),S21(E)。文中还应用Berthelot关系,使S12(E)=S21(E)=(S11(E)·S22(E))1/2,则二元系靶的阻止本领及总的射程为NS(E)=1/2[(N1S11(E))1/2+(N2S22(E)1/2)]2, R=4/a[x-A1(arctg(2x+f)/△1/2-arctg(f/△1/2))-B1(ln(x+g)2/g2·e/(x2+fx+e)) -b/2 ln(x2+fx+e/e)。这里X=E1/2,E为离子注入能量,所有其它常数是与离子和靶的质量、原子序数有关的常数。结合文献[1]提出的R与Rp,Rp与△Rp的关系式,可计算得正偏离系统的投影射程Rp及其偏差量△Rp。并对各关系式的物理意义作了阐明。
研究了正偏离Bragg定律,即计算Se(E)值高于实测Se(E)的二元系化合物靶的离子射程特性。文中应用“regular”观点引入了“双原子模型”,在二元化合物靶的射程计算中,不仅考虑相同“原子对”对离子的阻止本领S11(E),S22(E),而且考虑不同“原子对”对离子的阻止本领S12(E),S21(E)。文中还应用Berthelot关系,使S12(E)=S21(E)=(S11(E)·S22(E))1/2,则二元系靶的阻止本领及总的射程为NS(E)=1/2[(N1S11(E))1/2+(N2S22(E)1/2)]2, R=4/a[x-A1(arctg(2x+f)/△1/2-arctg(f/△1/2))-B1(ln(x+g)2/g2·e/(x2+fx+e)) -b/2 ln(x2+fx+e/e)。这里X=E1/2,E为离子注入能量,所有其它常数是与离子和靶的质量、原子序数有关的常数。结合文献[1]提出的R与Rp,Rp与△Rp的关系式,可计算得正偏离系统的投影射程Rp及其偏差量△Rp。并对各关系式的物理意义作了阐明。
1983, 32(7): 933-938.
doi: 10.7498/aps.32.933
摘要:
本工作用X射线粉末照相法和差热分析法测定了Dy-Sn二元系合金相图。Dy-Sn系存在九个金属间化合物,其中DySn2,Dy5Sn3,Dy5Sn4以及Dy11Sn10已有结构报道,其余五个化合物尚未见报道,它们是:Dy2Sn,DySn,Dy8Sn9,Dy4Sn7和DySn4存在四个共晶反应,六个包晶反应。化合物Dy2Sn,DySn,Dy4Sn7分别在1237℃,1222℃及1154℃同成份熔化,Dy5Sn3,Dy5Sn4,Dy11Sn10,Dy8Sn9,DySn2及DySn4则分别在包晶反应温度,1140℃、1160℃,1175℃,1134℃,738℃以及442℃分解,富Dy区在1182℃存在一熔晶转变。DySn4与Sn互不溶解。α-Dy中最大含Sn量大约为5wt％,β-Dy中最大含Sn量大约为7wt%。
本工作用X射线粉末照相法和差热分析法测定了Dy-Sn二元系合金相图。Dy-Sn系存在九个金属间化合物,其中DySn2,Dy5Sn3,Dy5Sn4以及Dy11Sn10已有结构报道,其余五个化合物尚未见报道,它们是:Dy2Sn,DySn,Dy8Sn9,Dy4Sn7和DySn4存在四个共晶反应,六个包晶反应。化合物Dy2Sn,DySn,Dy4Sn7分别在1237℃,1222℃及1154℃同成份熔化,Dy5Sn3,Dy5Sn4,Dy11Sn10,Dy8Sn9,DySn2及DySn4则分别在包晶反应温度,1140℃、1160℃,1175℃,1134℃,738℃以及442℃分解,富Dy区在1182℃存在一熔晶转变。DySn4与Sn互不溶解。α-Dy中最大含Sn量大约为5wt％,β-Dy中最大含Sn量大约为7wt%。
1983, 32(7): 939-946.
doi: 10.7498/aps.32.939
摘要:
非晶Ni-P合金晶化过程中生成的六角亚稳相晶体有四种不同取向,用选区电子衍射证明它们之间存在孪晶生长关系。四种晶体共有一个面心立方亚点阵,孪晶关系可用绕此立方亚点阵的轴旋转90o得出。
非晶Ni-P合金晶化过程中生成的六角亚稳相晶体有四种不同取向,用选区电子衍射证明它们之间存在孪晶生长关系。四种晶体共有一个面心立方亚点阵,孪晶关系可用绕此立方亚点阵的轴旋转90o得出。
1983, 32(7): 947-953.
doi: 10.7498/aps.32.947
摘要:
用穆斯堡尔谱研究了Fe-Ni殷钢的磁性特征,证实合金中存在两种不同磁态的Fe原子,并依此解释了殷钢效应。提出了测定合金中两种状态Fe原子磁矩的公式。报道了Fe-Ni合金在Ni32wt%附近的一些反常现象。
用穆斯堡尔谱研究了Fe-Ni殷钢的磁性特征,证实合金中存在两种不同磁态的Fe原子,并依此解释了殷钢效应。提出了测定合金中两种状态Fe原子磁矩的公式。报道了Fe-Ni合金在Ni32wt%附近的一些反常现象。
1983, 32(7): 960-972.
doi: 10.7498/aps.32.960
摘要:
本文对带强迫振动项的三分子模型,在强迫振动的幅度C=0.05和频率D一些取值下,进行了数值计算。通过数据分析,给出了2n周期分叉序列,并与Feigenbaum常数δ进行了比较。
本文对带强迫振动项的三分子模型,在强迫振动的幅度C=0.05和频率D一些取值下,进行了数值计算。通过数据分析,给出了2n周期分叉序列,并与Feigenbaum常数δ进行了比较。
