1980年 29卷 第8期
1980, 29(8): 961-968.
doi: 10.7498/aps.29.961
摘要:
本文从闭路格林函数顶角方程出发,推导出临界动力学中序参量和守恒量所满足的广义朗之万方程。根据Ward-Takahashi恒等式和线性响应理论,确定守恒量方程应具有的形式,它自动包含了模-模耦合项。考察不同的对称群,得到临界动力学的各种模型。整个理论框架也可用于描述远离平衡的稳态附近的行为。
本文从闭路格林函数顶角方程出发,推导出临界动力学中序参量和守恒量所满足的广义朗之万方程。根据Ward-Takahashi恒等式和线性响应理论,确定守恒量方程应具有的形式,它自动包含了模-模耦合项。考察不同的对称群,得到临界动力学的各种模型。整个理论框架也可用于描述远离平衡的稳态附近的行为。
1980, 29(8): 969-977.
doi: 10.7498/aps.29.969
摘要:
本文从闭路格林函数生成泛函的连续积分表示出发,对傅氏变换取单圈近似,求得序参量的有效作用量。在闭路连续积分中取涨落二级近似,得到临界动力学的拉氏场论表述。文中指出改进现有理论的可能途径。
本文从闭路格林函数生成泛函的连续积分表示出发,对傅氏变换取单圈近似,求得序参量的有效作用量。在闭路连续积分中取涨落二级近似,得到临界动力学的拉氏场论表述。文中指出改进现有理论的可能途径。
1980, 29(8): 978-986.
doi: 10.7498/aps.29.978
摘要:
本文引入了“界面平面波轨道”概念(IPWO:Interface Plane Wave Orbits)。由此给出了计算异质金属复合薄膜电子能带结构的一种方法,我们称之为MTO-IPWO-PWO方法。
本文引入了“界面平面波轨道”概念(IPWO:Interface Plane Wave Orbits)。由此给出了计算异质金属复合薄膜电子能带结构的一种方法,我们称之为MTO-IPWO-PWO方法。
1980, 29(8): 987-991.
doi: 10.7498/aps.29.987
摘要:
在大量的非过渡金属和合金中,非晶态的超导转变温度Tc与其霍耳系数RH以及与相应的液态金属霍耳系数RHL之间存在着一个经验关系,并由这个经验关系可以判断,到目前为止已报道过的无序金属Be,Tl,Zn,Pb和Hg还没有真正做到非晶态。
在大量的非过渡金属和合金中,非晶态的超导转变温度Tc与其霍耳系数RH以及与相应的液态金属霍耳系数RHL之间存在着一个经验关系,并由这个经验关系可以判断,到目前为止已报道过的无序金属Be,Tl,Zn,Pb和Hg还没有真正做到非晶态。
1980, 29(8): 992-999.
doi: 10.7498/aps.29.992
摘要:
本文讨论了有机固体薄膜交流电导的频率依赖性,指出在较高频率下,电导正比于频率两次方的依赖性,是由于电极接触电阻和薄膜电容所引致的假象。作者建议了一种外加串联电阻法来求取电极接触电阻值,从而使电导和电容的频率依赖性实验数据得到改正。提出了表征有机固体薄膜交流电导特性的三个参数,即在极低频下的直流电导率σd.c.值、在较高频区σ(f)∝fn中的n值和在lgσ-lgf图上高频区直线与σd.c.水平线的交点fx。对聚乙烯咔唑(
本文讨论了有机固体薄膜交流电导的频率依赖性,指出在较高频率下,电导正比于频率两次方的依赖性,是由于电极接触电阻和薄膜电容所引致的假象。作者建议了一种外加串联电阻法来求取电极接触电阻值,从而使电导和电容的频率依赖性实验数据得到改正。提出了表征有机固体薄膜交流电导特性的三个参数,即在极低频下的直流电导率σd.c.值、在较高频区σ(f)∝fn中的n值和在lgσ-lgf图上高频区直线与σd.c.水平线的交点fx。对聚乙烯咔唑(
1980, 29(8): 1000-1013.
doi: 10.7498/aps.29.1000
摘要:
本文使用倍频系数的不可约张量表示法,得到了离子基团的微观倍频系数与晶体宏观倍频系数间的一般变换公式,从而为晶体中不同取向的基因对宏观倍频系数的贡献提供了普遍的计算公式。应用这一计算方法可方便地计算各种碘酸盐的倍频系数,结果相当满意。本文对于探索新型倍频材料,提供了明确的空间结构条件。
本文使用倍频系数的不可约张量表示法,得到了离子基团的微观倍频系数与晶体宏观倍频系数间的一般变换公式,从而为晶体中不同取向的基因对宏观倍频系数的贡献提供了普遍的计算公式。应用这一计算方法可方便地计算各种碘酸盐的倍频系数,结果相当满意。本文对于探索新型倍频材料,提供了明确的空间结构条件。
1980, 29(8): 1014-1022.
doi: 10.7498/aps.29.1014
摘要:
通关藤晶Ⅰ(通关素)的分子式为C21H32O5,属单斜晶系,空间群C22—P21,α=10.437?,b=12.467?,c=7.548?,β=109°57′,晶胞内分子数Z=2.用PW-1100四圆衍射仪收集强度数据,独立衍射点为1770个。以直接法测定晶Ⅰ结构。以最小二乘法修正结构参数,R=0.098。晶Ⅰ为甾醇化台物。B环与C环,C环与D环均呈顺式联结。晶Ⅰ分子间存在着
通关藤晶Ⅰ(通关素)的分子式为C21H32O5,属单斜晶系,空间群C22—P21,α=10.437?,b=12.467?,c=7.548?,β=109°57′,晶胞内分子数Z=2.用PW-1100四圆衍射仪收集强度数据,独立衍射点为1770个。以直接法测定晶Ⅰ结构。以最小二乘法修正结构参数,R=0.098。晶Ⅰ为甾醇化台物。B环与C环,C环与D环均呈顺式联结。晶Ⅰ分子间存在着
1980, 29(8): 1023-1032.
doi: 10.7498/aps.29.1023
摘要:
本文用室温、高温X射线衍射和差热分析等方法,研究了Mgx/2Li1-xIO3晶体结构及其随成份和温度的变化。Mg(IO3)2·LiIO3二元系形成一种新型的连续固溶体。在室温对于富LiIO3的固溶体,晶体点阵沿x-y,平面产生畸变,其畸变开始随Mg(IO3)2含量的增加而加大,晶体的空间群从P63
本文用室温、高温X射线衍射和差热分析等方法,研究了Mgx/2Li1-xIO3晶体结构及其随成份和温度的变化。Mg(IO3)2·LiIO3二元系形成一种新型的连续固溶体。在室温对于富LiIO3的固溶体,晶体点阵沿x-y,平面产生畸变,其畸变开始随Mg(IO3)2含量的增加而加大,晶体的空间群从P63
1980, 29(8): 1033-1038.
doi: 10.7498/aps.29.1033
摘要:
本文用欧几里得算法,给出求解基矢变换对应矩阵的解析表达式。分析了点阵平面及复合点阵平面的画法,并指出其应用范围。
本文用欧几里得算法,给出求解基矢变换对应矩阵的解析表达式。分析了点阵平面及复合点阵平面的画法,并指出其应用范围。
1980, 29(8): 1039-1047.
doi: 10.7498/aps.29.1039
摘要:
激光束通过c向静电场作用下的α-碘酸锂单晶时,观察到与c向正交而且张角很大的散射带,其强度在透射光斑的两侧并不对称。当入射光的电向量垂直于c向时,散射光的电向量则平行于c向;而前者平行于c向时,后者则垂直于c向。如果入射光的电向量既不垂直也不平行于c向,则出现电向量分别平行和垂直于c向的两条散射带,在特定条件下它们相重合。本工作详细研究了散射带的偏振态、强度分布的类准周期结构及其弛豫行为等。我们认为这种散射带很可能是由于晶体中载流子沿c向运动产生的某种效应所引起。同时用显微镜观察了解电场作用下α-腆酸锂单
激光束通过c向静电场作用下的α-碘酸锂单晶时,观察到与c向正交而且张角很大的散射带,其强度在透射光斑的两侧并不对称。当入射光的电向量垂直于c向时,散射光的电向量则平行于c向;而前者平行于c向时,后者则垂直于c向。如果入射光的电向量既不垂直也不平行于c向,则出现电向量分别平行和垂直于c向的两条散射带,在特定条件下它们相重合。本工作详细研究了散射带的偏振态、强度分布的类准周期结构及其弛豫行为等。我们认为这种散射带很可能是由于晶体中载流子沿c向运动产生的某种效应所引起。同时用显微镜观察了解电场作用下α-腆酸锂单
1980, 29(8): 1048-1057.
doi: 10.7498/aps.29.1048
摘要:
本文提出了一种确定简化的Heine-Abarenkov模型赝势参数的新方法,使用零温、零压下晶体的体积模量和晶格常数的实验值来确定赝势参数γc以及电子-离子平均相互作用能的修正系数H。用这种模型势和二阶微扰理论计算了十一种简单金属的状态方程。在293K计算出的压力-体积关系与实验数据进行了比较。除了Zn在不同实验数据之间本身就偏离较大外,理论与实验的符合都比较好。
本文提出了一种确定简化的Heine-Abarenkov模型赝势参数的新方法,使用零温、零压下晶体的体积模量和晶格常数的实验值来确定赝势参数γc以及电子-离子平均相互作用能的修正系数H。用这种模型势和二阶微扰理论计算了十一种简单金属的状态方程。在293K计算出的压力-体积关系与实验数据进行了比较。除了Zn在不同实验数据之间本身就偏离较大外,理论与实验的符合都比较好。
1980, 29(8): 1058-1062.
doi: 10.7498/aps.29.1058
摘要:
本文将文献[1]中求解有导体壁的自由界面磁面方程的迭代计算方法推广到无导体壁的无穷远区域中。为此,引进坐标变换x′=x/(1+x),这样既可以在等离子体所在区域保持足够的精度,又可以在真空区大大加大步长。然后,对等离子体电流存在的径向范围作出限制后,用文献[1]中同样的迭代序列,可以找到经过外侧径向限制器的等离子体平衡解。文中以一维模型为例,用这种方法得到数值解后,和严格的解析解作了比较,讨论了解的特点。这种方法,可以毫无困难地推广到二维的情况。
本文将文献[1]中求解有导体壁的自由界面磁面方程的迭代计算方法推广到无导体壁的无穷远区域中。为此,引进坐标变换x′=x/(1+x),这样既可以在等离子体所在区域保持足够的精度,又可以在真空区大大加大步长。然后,对等离子体电流存在的径向范围作出限制后,用文献[1]中同样的迭代序列,可以找到经过外侧径向限制器的等离子体平衡解。文中以一维模型为例,用这种方法得到数值解后,和严格的解析解作了比较,讨论了解的特点。这种方法,可以毫无困难地推广到二维的情况。
1980, 29(8): 1063-1067.
doi: 10.7498/aps.29.1063
摘要:
本文采用压砧-压缸型高压容器测量了α和β-LiIO3的高压状态方程,发现压缩过的β相在空气中放置会发生向α相的转变。
本文采用压砧-压缸型高压容器测量了α和β-LiIO3的高压状态方程,发现压缩过的β相在空气中放置会发生向α相的转变。
1980, 29(8): 1068-1074.
doi: 10.7498/aps.29.1068
摘要:
碱金属碘酸盐形成的二十一个赝二元系中,六个体系为机械混合物,九个体系是形成化合物的(其中三个是离子化合物),其余六个体系形成连续固溶体。本文对KIO3-NH4IO3,RbIO3-NH4IO4等赝二元系形成的连续固溶体进行了研究。NH4IO3中加入KIO3或RbIO3时,随加入量增加,NH<
碱金属碘酸盐形成的二十一个赝二元系中,六个体系为机械混合物,九个体系是形成化合物的(其中三个是离子化合物),其余六个体系形成连续固溶体。本文对KIO3-NH4IO3,RbIO3-NH4IO4等赝二元系形成的连续固溶体进行了研究。NH4IO3中加入KIO3或RbIO3时,随加入量增加,NH<
1980, 29(8): 1075-1079.
doi: 10.7498/aps.29.1075
摘要:
本文研究了KIO3·2LiIO3复盐晶体的培养及其红外光谱,测量了它的结晶形态,确定为2/m点群,其晶胞参数为:a=11.189,b=11.038,c=8.262,β=111°27′,给出了光性方位,可见光范围的折射率及其Sellmeier方程。
本文研究了KIO3·2LiIO3复盐晶体的培养及其红外光谱,测量了它的结晶形态,确定为2/m点群,其晶胞参数为:a=11.189,b=11.038,c=8.262,β=111°27′,给出了光性方位,可见光范围的折射率及其Sellmeier方程。
1980, 29(8): 1080-1083.
doi: 10.7498/aps.29.1080
摘要:
在电子衍射图的自动标定中,将距中心最近的两个衍射斑点与计算出的两个倒易矢量r1*及r2*对比,可得r1*×r2*=Au。不过,有时会出现与非初基倒易平面胞对应的非初基解。对于简单布喇菲点阵,显然A=1是初基解的判据。对于有心布喇菲点阵的初基解,在u,v,w三个指数的不同组合的情况下,A也有确定值。
在电子衍射图的自动标定中,将距中心最近的两个衍射斑点与计算出的两个倒易矢量r1*及r2*对比,可得r1*×r2*=Au。不过,有时会出现与非初基倒易平面胞对应的非初基解。对于简单布喇菲点阵,显然A=1是初基解的判据。对于有心布喇菲点阵的初基解,在u,v,w三个指数的不同组合的情况下,A也有确定值。
1980, 29(8): 1084-1089.
doi: 10.7498/aps.29.1084
摘要:
本文假设量子力学中也允许引入阻尼力的描述,给出对与速度成正比的阻尼系统用正则化变换的处理方法,以一维谐振子为例作了具体计算。结果与经典力学比较表明是合理的。
本文假设量子力学中也允许引入阻尼力的描述,给出对与速度成正比的阻尼系统用正则化变换的处理方法,以一维谐振子为例作了具体计算。结果与经典力学比较表明是合理的。
