1982年 31卷 第9期
1982, 31(9): 1141-1151.
doi: 10.7498/aps.31.1141
摘要:
二维动态NMR谱通常可由三脉冲实验得到。但如果核系统有标量耦合,就有可能混淆实验所得的信息。本文在Liouvelle空间中求出二核弱耦合系统的二维理论动态谱,给出AX(I=1/2)系统中的密度矩阵的解析解。文中指出:(1)在梯度脉冲作用之后,密度矩阵将留下z分量、零量子相干和双量子相干。(2)标量耦合与交换作用、弛豫作用的影响不同。前者只对零量子相干及双量子相干有贡献。如果实验得当,有希望消除标量耦合对动态谱的干扰。
二维动态NMR谱通常可由三脉冲实验得到。但如果核系统有标量耦合,就有可能混淆实验所得的信息。本文在Liouvelle空间中求出二核弱耦合系统的二维理论动态谱,给出AX(I=1/2)系统中的密度矩阵的解析解。文中指出:(1)在梯度脉冲作用之后,密度矩阵将留下z分量、零量子相干和双量子相干。(2)标量耦合与交换作用、弛豫作用的影响不同。前者只对零量子相干及双量子相干有贡献。如果实验得当,有希望消除标量耦合对动态谱的干扰。
1982, 31(9): 1152-1165.
doi: 10.7498/aps.31.1152
摘要:
本文从量子统计的观点研究等离子体中的轫致辐射,从而消除了经典近似下出现的发散问题。我们较严格地处理了离子屏蔽,得到了能清楚地表明其影响的表达式,最后,给出了相应的吸收系数。
本文从量子统计的观点研究等离子体中的轫致辐射,从而消除了经典近似下出现的发散问题。我们较严格地处理了离子屏蔽,得到了能清楚地表明其影响的表达式,最后,给出了相应的吸收系数。
1982, 31(9): 1166-1175.
doi: 10.7498/aps.31.1166
摘要:
本文将快电子在介质中慢化的Landau理论应用于快带电粒子在聚变等离子体中慢化过程的研究。研究表明,在一定的条件下本文的结果与Fokker-Planck方程的解有明显的区别。原因是粒子间大能量交换的碰撞事件对慢化过程仍起相当的作用。作为本文理论的一个具体应用,计算了氘氚束在聚变等离子体的能量增益,说明提高粒子约束时间对改善能量增益的意义。
本文将快电子在介质中慢化的Landau理论应用于快带电粒子在聚变等离子体中慢化过程的研究。研究表明,在一定的条件下本文的结果与Fokker-Planck方程的解有明显的区别。原因是粒子间大能量交换的碰撞事件对慢化过程仍起相当的作用。作为本文理论的一个具体应用,计算了氘氚束在聚变等离子体的能量增益,说明提高粒子约束时间对改善能量增益的意义。
1982, 31(9): 1176-1182.
doi: 10.7498/aps.31.1176
摘要:
本文研究了C-15结构化合物(Zr0.5Hf0.5-xTax)V2(x≤0.2)和(Hf0.5Zr0.5-xNbx)V2(x≤0.2)的超导转变温度Tc及其压力效应?Tc/?P。报道了实验方法与结果。与(Hf1-xTax)V2和(Zr1-xTax)V2的情况不同,在(Zr0.5Hf0.5-xTax)V2中Ta的引入使常压下的Tc下降,然而(?)Tc/(?)P却大为提高。因此高压下Zr0.5Hf0.45Ta0.05V2的Tc反而比Hf0.5Zr0.5V2更高。导出了一个基于角动量分波表象能带论方法的描述压力效应的新关系式。它指出导带电子波函数中的高角动量成分变化对Tc的压力效应影响比较重要。这个公式有助于理解上述复杂的实验现象,并能合理地解释某些元素(如Cs,Ba,La等)的Tc随压力剧增的事实。
本文研究了C-15结构化合物(Zr0.5Hf0.5-xTax)V2(x≤0.2)和(Hf0.5Zr0.5-xNbx)V2(x≤0.2)的超导转变温度Tc及其压力效应?Tc/?P。报道了实验方法与结果。与(Hf1-xTax)V2和(Zr1-xTax)V2的情况不同,在(Zr0.5Hf0.5-xTax)V2中Ta的引入使常压下的Tc下降,然而(?)Tc/(?)P却大为提高。因此高压下Zr0.5Hf0.45Ta0.05V2的Tc反而比Hf0.5Zr0.5V2更高。导出了一个基于角动量分波表象能带论方法的描述压力效应的新关系式。它指出导带电子波函数中的高角动量成分变化对Tc的压力效应影响比较重要。这个公式有助于理解上述复杂的实验现象,并能合理地解释某些元素(如Cs,Ba,La等)的Tc随压力剧增的事实。
1982, 31(9): 1183-1190.
doi: 10.7498/aps.31.1183
摘要:
本文中研究了C-15结构V2Hf1-xNbx,V2Zr1-xNbx和V2Hf0.5Zr0.5-xNbx系列的超导转变温度Tc与Nb合量x的关系,发现V2Zr,V2Hf加Nb后与V2Hf0.5Zr0.5加Nb后性能显著不同。测定了V2Zr,V2Hf和V2Hf0.5Zr0.5的X射线光电子能谱。结果表明,当Hf原子和Zr原子共存于AB2化合物的A位上时,发生了一种增强原子间相互作用的新的电荷转移。这个事实支持由角动量分波表象能带论方法分析电声耦合超导原理的结果对四元V2(HfZrNb)系列的超导行为提出的一种可能解释:4d-5d原子配位可能有助于提高4d导带的杂化程度,从而有利于提高超导Tc。
本文中研究了C-15结构V2Hf1-xNbx,V2Zr1-xNbx和V2Hf0.5Zr0.5-xNbx系列的超导转变温度Tc与Nb合量x的关系,发现V2Zr,V2Hf加Nb后与V2Hf0.5Zr0.5加Nb后性能显著不同。测定了V2Zr,V2Hf和V2Hf0.5Zr0.5的X射线光电子能谱。结果表明,当Hf原子和Zr原子共存于AB2化合物的A位上时,发生了一种增强原子间相互作用的新的电荷转移。这个事实支持由角动量分波表象能带论方法分析电声耦合超导原理的结果对四元V2(HfZrNb)系列的超导行为提出的一种可能解释:4d-5d原子配位可能有助于提高4d导带的杂化程度,从而有利于提高超导Tc。
1982, 31(9): 1191-1197.
doi: 10.7498/aps.31.1191
摘要:
本文给出了用红外测温仪直接测定常温物体表面真实温度的方法和实验结果,并对直接用红外测温仪的温度读数来计算环境辐射等效黑体温度TB及目标的比辐射率ε进一步加以说明。
本文给出了用红外测温仪直接测定常温物体表面真实温度的方法和实验结果,并对直接用红外测温仪的温度读数来计算环境辐射等效黑体温度TB及目标的比辐射率ε进一步加以说明。
1982, 31(9): 1198-1205.
doi: 10.7498/aps.31.1198
摘要:
用CVD法在不同表面处理后的n-Si片上生长n-Fe2O3,薄膜,构成双层结构半导体光电极,研究界面态对电极性能的影响。由光萤光谱判断在距Fe2O3价带顶1.6eV处存在高态密度的界面态,对费密能级起钉扎作用,按这种能带图所作的理论计算与分析,给出光萤光谱的合理解释,并为电容-电压曲线及光电流-电压曲线的实验结果所证实。这种具有高态密度界面态的双层半导体结构,为稳定性良好、光电转换效率高的太阳能光电极提供了有希望的途径。
用CVD法在不同表面处理后的n-Si片上生长n-Fe2O3,薄膜,构成双层结构半导体光电极,研究界面态对电极性能的影响。由光萤光谱判断在距Fe2O3价带顶1.6eV处存在高态密度的界面态,对费密能级起钉扎作用,按这种能带图所作的理论计算与分析,给出光萤光谱的合理解释,并为电容-电压曲线及光电流-电压曲线的实验结果所证实。这种具有高态密度界面态的双层半导体结构,为稳定性良好、光电转换效率高的太阳能光电极提供了有希望的途径。
1982, 31(9): 1206-1214.
doi: 10.7498/aps.31.1206
摘要:
氟碳铈钡矿Ce2Ba3(CO3)5F2是在我国发现的新矿物,其电子衍射斑点按强度可分为两大类:较强的一类是晶体亚结构的贡献;其余衍射斑点是超结构的贡献。晶体的亚结构与黄河矿的相类似,可以划出一个六角的亚晶胞。亚晶胞参数为a0=5.06?,c0=9.63?。超结构属单斜晶系,晶胞参数为a=21.2?,b=5.06?,c=13.1?,β=95°。晶体属空间群C2/m、Cm或C2,亚结构与超结构的基矢有如下关系:该矿h00系统衍射形成的晶格象中,常夹有间距较小的条纹,或宽的黑带。本文对此进行了讨论,也讨论了该矿是否会有更大周期的超结构问题。
氟碳铈钡矿Ce2Ba3(CO3)5F2是在我国发现的新矿物,其电子衍射斑点按强度可分为两大类:较强的一类是晶体亚结构的贡献;其余衍射斑点是超结构的贡献。晶体的亚结构与黄河矿的相类似,可以划出一个六角的亚晶胞。亚晶胞参数为a0=5.06?,c0=9.63?。超结构属单斜晶系,晶胞参数为a=21.2?,b=5.06?,c=13.1?,β=95°。晶体属空间群C2/m、Cm或C2,亚结构与超结构的基矢有如下关系:该矿h00系统衍射形成的晶格象中,常夹有间距较小的条纹,或宽的黑带。本文对此进行了讨论,也讨论了该矿是否会有更大周期的超结构问题。
1982, 31(9): 1215-1222.
doi: 10.7498/aps.31.1215
摘要:
本文计算了轴对称体系的引力辐射总功率。用胡宁的τ(n)αβ表达式和Bondi的柱面波解直接计算导出-(dE)/(dt)=1/2∫x0c02sinθdθ。这个结果与Bondi不用任何ταβ表达式得到的公式完全相同,并证明辐射总功率是恒正的。但是,由郑玉昆的ταβ表达式得到的结果与Bondi的公式不一致,并表明辐射总功率不是恒正的。
本文计算了轴对称体系的引力辐射总功率。用胡宁的τ(n)αβ表达式和Bondi的柱面波解直接计算导出-(dE)/(dt)=1/2∫x0c02sinθdθ。这个结果与Bondi不用任何ταβ表达式得到的公式完全相同,并证明辐射总功率是恒正的。但是,由郑玉昆的ταβ表达式得到的结果与Bondi的公式不一致,并表明辐射总功率不是恒正的。
1982, 31(9): 1223-1234.
doi: 10.7498/aps.31.1223
摘要:
有核结构(或有晕结构)是在许多不同类型的天体中都遇到的一种几何位形。本文讨论了广义相对论中的有核多层球平衡结构位形及其稳定性。与无核情况相比,它具有许多独特的性质,主要有:1.在中心核区附近,物质密度分布迅速增加;2.只对满足一定条件的中心核才存在有限半径的稳定解;3.当多方指数n≥3时,也存在稳定的平衡解。
有核结构(或有晕结构)是在许多不同类型的天体中都遇到的一种几何位形。本文讨论了广义相对论中的有核多层球平衡结构位形及其稳定性。与无核情况相比,它具有许多独特的性质,主要有:1.在中心核区附近,物质密度分布迅速增加;2.只对满足一定条件的中心核才存在有限半径的稳定解;3.当多方指数n≥3时,也存在稳定的平衡解。
1982, 31(9): 1235-1242.
doi: 10.7498/aps.31.1235
摘要:
本文在文献[1]的基础上提出了含有椭圆折射率分布介质谐振腔的设计方法。分析了b轴Nd+CrNd:YAP连续激光器中热效应对激光横向场分布,输出偏振方向以及输出功率的影响。考虑了这种影响后,已从φ5.8×111mm的Nd:YAP棒和φ6.4×100mm的Nd+Cr:YAP棒中得到了163W和152W的输出,器件效率分别为2.26％和2.11％,输出激光的退偏度为1/2900
本文在文献[1]的基础上提出了含有椭圆折射率分布介质谐振腔的设计方法。分析了b轴Nd+CrNd:YAP连续激光器中热效应对激光横向场分布,输出偏振方向以及输出功率的影响。考虑了这种影响后,已从φ5.8×111mm的Nd:YAP棒和φ6.4×100mm的Nd+Cr:YAP棒中得到了163W和152W的输出,器件效率分别为2.26％和2.11％,输出激光的退偏度为1/2900
1982, 31(9): 1243-1249.
doi: 10.7498/aps.31.1243
摘要:
本文采用投影算子方法统一处理了一维扭析声子耦合气体的动力结构因数。得到了反映扭声作用的中心峰和软化阻尼声子峰,其中的中心峰大为不同于用重整化扭折平均密度直接求得的。
本文采用投影算子方法统一处理了一维扭析声子耦合气体的动力结构因数。得到了反映扭声作用的中心峰和软化阻尼声子峰,其中的中心峰大为不同于用重整化扭折平均密度直接求得的。
1982, 31(9): 1250-1255.
doi: 10.7498/aps.31.1250
摘要:
本工作利用穆斯堡尔谱并配合其它研究手段,测量了超细γ-Fe2O3微粉在包钴和不包钴两种情况下的各向异性常数K;观察到前者比后者的各向异性常数K增加30％左右。对普通针状包钴型γ-Fe2O3磁粉矫顽力增大的原因提供了进一步的说明。
本工作利用穆斯堡尔谱并配合其它研究手段,测量了超细γ-Fe2O3微粉在包钴和不包钴两种情况下的各向异性常数K;观察到前者比后者的各向异性常数K增加30％左右。对普通针状包钴型γ-Fe2O3磁粉矫顽力增大的原因提供了进一步的说明。
1982, 31(9): 1256-1262.
doi: 10.7498/aps.31.1256
摘要:
本工作用X射线散射技术研究了金属一类金属玻璃合金Pd77Si16.5Ag6.59,Co42.9Ni27.3Fe7.8Si8B14和Co50.7Ni19.5Fe7.8Si6B16的结构。求出了它们的干涉函数I(s)和原子径向分布函数RDF(r),并由此获得了有关结构信息的原子平均距离、最近邻配位数和短程有序畴半径。此外,对这些合金的RDF(r)第一峰作了高斯分布拟合,求得了比较好的拟合方程,并用近似方法估算了其中金属-金属原子间的配位数。
本工作用X射线散射技术研究了金属一类金属玻璃合金Pd77Si16.5Ag6.59,Co42.9Ni27.3Fe7.8Si8B14和Co50.7Ni19.5Fe7.8Si6B16的结构。求出了它们的干涉函数I(s)和原子径向分布函数RDF(r),并由此获得了有关结构信息的原子平均距离、最近邻配位数和短程有序畴半径。此外,对这些合金的RDF(r)第一峰作了高斯分布拟合,求得了比较好的拟合方程,并用近似方法估算了其中金属-金属原子间的配位数。
1982, 31(9): 1267-1273.
doi: 10.7498/aps.31.1267
摘要:
本文给出激光核聚变计算的一维球对称三温度模型。内容包括基本物理方程、计算方法以及作为编码考核的计算示例。
本文给出激光核聚变计算的一维球对称三温度模型。内容包括基本物理方程、计算方法以及作为编码考核的计算示例。
1982, 31(9): 1274-1277.
doi: 10.7498/aps.31.1274
摘要:
LaxZnxBa1-xFe12-xO19在高温相区将存在X相和W相,x=0时其居里温度分别为518℃和534℃,xf和各向异性场HA降低,而饱和比磁化强度σs增加,各向异性常数基本不变。
LaxZnxBa1-xFe12-xO19在高温相区将存在X相和W相,x=0时其居里温度分别为518℃和534℃,xf和各向异性场HA降低,而饱和比磁化强度σs增加,各向异性常数基本不变。
1982, 31(9): 1278-1284.
doi: 10.7498/aps.31.1278
摘要:
本文应用突变论(catastrophe theory)证得了Thom系统自由能函数族的普适的临界渐近形式,并从它推导了临界指数公式,标度律和标度假设。
本文应用突变论(catastrophe theory)证得了Thom系统自由能函数族的普适的临界渐近形式,并从它推导了临界指数公式,标度律和标度假设。
1982, 31(9): 1285-1288.
doi: 10.7498/aps.31.1285
摘要:
实验观察了HCl-Fe+++溶液显示Insb{111}晶面位错蚀坑的精细结构,研究了蚀坑结构与位错线走向以及滑移面的关系,并讨论了这种蚀坑形成的动力学过程。研究结果表明,在与晶向的溶解台阶上,折角的不同核化几率与横向运动速度是位错饮坑具有二类不同性质溶解边缘的基本原因。
实验观察了HCl-Fe+++溶液显示Insb{111}晶面位错蚀坑的精细结构,研究了蚀坑结构与位错线走向以及滑移面的关系,并讨论了这种蚀坑形成的动力学过程。研究结果表明,在与晶向的溶解台阶上,折角的不同核化几率与横向运动速度是位错饮坑具有二类不同性质溶解边缘的基本原因。
