1980年 29卷 第10期
1980, 29(10): 1237-1244.
doi: 10.7498/aps.29.1237
摘要:
通过扫描电子显微镜束感生电流图象的观察,提出了必须考虑多极管中正偏pn结光注入载流子的作用,本文给出了有关的实验结果,并基于Ebers-Moll模型和相应的假设,通过计算,得到一个可以同时考虑饱和电流、正偏pn结和反偏pn结处光注入载流子作用的统一公式,并与有关的实验结果进行比较,基本相符。
通过扫描电子显微镜束感生电流图象的观察,提出了必须考虑多极管中正偏pn结光注入载流子的作用,本文给出了有关的实验结果,并基于Ebers-Moll模型和相应的假设,通过计算,得到一个可以同时考虑饱和电流、正偏pn结和反偏pn结处光注入载流子作用的统一公式,并与有关的实验结果进行比较,基本相符。
1980, 29(10): 1245-1253.
doi: 10.7498/aps.29.1245
摘要:
本文讨论极性晶体中慢激子极化势的性质,把作者过去的工作推广到电子和空穴质量不相等的情形。采用微扰法,在忽略反冲效应中不同波矢的声子之间的相互作用后,计算了二级近似的波函数。由此进一步计算了慢激子的极化电势,发现:激子的极化电势受到纵光学声子的屏蔽,其屏蔽长度与纵光学声子的频率、激子的质量的平方根成反比;极化电势和电子、空穴质量有关,在电子、空穴质量比等于1时最小。
本文讨论极性晶体中慢激子极化势的性质,把作者过去的工作推广到电子和空穴质量不相等的情形。采用微扰法,在忽略反冲效应中不同波矢的声子之间的相互作用后,计算了二级近似的波函数。由此进一步计算了慢激子的极化电势,发现:激子的极化电势受到纵光学声子的屏蔽,其屏蔽长度与纵光学声子的频率、激子的质量的平方根成反比;极化电势和电子、空穴质量有关,在电子、空穴质量比等于1时最小。
1980, 29(10): 1254-1262.
doi: 10.7498/aps.29.1254
摘要:
本文讨论了随机磁场中的等离子体的关联与随机性质,导出了关联函数与动力学方程。在此基础上给出了输运方程,并讨论了输运现象的若干特征。
本文讨论了随机磁场中的等离子体的关联与随机性质,导出了关联函数与动力学方程。在此基础上给出了输运方程,并讨论了输运现象的若干特征。
1980, 29(10): 1263-1274.
doi: 10.7498/aps.29.1263
摘要:
本文解出了具有固定边界的平衡等离子体磁面方程的解析解和数值解。用简化的Lax-Wendroff方法求出了压力、速度和磁场的扰动值。得到了线性增长率、平均β和平均βp以及安全因子。我们发现:1.具有凹向电流剖面的等离子体比具有均匀电流剖面的等离子体更稳定,而具有凸向电流剖面的等离子体是最不稳定的;2.具有逆磁电流的等离子体比具有顺磁电流的等离子体更稳定。
本文解出了具有固定边界的平衡等离子体磁面方程的解析解和数值解。用简化的Lax-Wendroff方法求出了压力、速度和磁场的扰动值。得到了线性增长率、平均β和平均βp以及安全因子。我们发现:1.具有凹向电流剖面的等离子体比具有均匀电流剖面的等离子体更稳定,而具有凸向电流剖面的等离子体是最不稳定的;2.具有逆磁电流的等离子体比具有顺磁电流的等离子体更稳定。
1980, 29(10): 1275-1282.
doi: 10.7498/aps.29.1275
摘要:
用X射线衍射方法分析非晶态合金Fe5Co70Si15B10,Fe78Si1OB12和Fe80B20的结构,由测得的衍射强度数据计算了这些合金的结构因子和径向分布函数(RDF)。为得到二元非晶合金Fe80B20的部分径向分布函数(PRDF),用两个高斯型函数之和弥合Fe
用X射线衍射方法分析非晶态合金Fe5Co70Si15B10,Fe78Si1OB12和Fe80B20的结构,由测得的衍射强度数据计算了这些合金的结构因子和径向分布函数(RDF)。为得到二元非晶合金Fe80B20的部分径向分布函数(PRDF),用两个高斯型函数之和弥合Fe
1980, 29(10): 1283-1292.
doi: 10.7498/aps.29.1283
摘要:
本文用X射线衍射形貌法、红外吸收光谱法和金相腐蚀坑法,探讨了氢气氛区熔硅单晶热处理缺陷的形成机理。在生长态晶体中存在着三种Si-H键,对应的红外吸收峰波长分别为4.55微米、4.75微米和5.13微米。随着加热过程的进行,Si—H键逐渐分解而消失。5.13微米吸收峰的消失温度是450℃,4.55微米吸收峰的消失温度是600℃,4.75微米吸收峰的消失温度是700℃。晶体中的热处理缺陷是由于氢沉淀造成的,沉淀过程首先是Si—H键分解,然后是氢的扩散和聚集。沉淀过程的激活能是2.4电子伏特(56000卡/克分
本文用X射线衍射形貌法、红外吸收光谱法和金相腐蚀坑法,探讨了氢气氛区熔硅单晶热处理缺陷的形成机理。在生长态晶体中存在着三种Si-H键,对应的红外吸收峰波长分别为4.55微米、4.75微米和5.13微米。随着加热过程的进行,Si—H键逐渐分解而消失。5.13微米吸收峰的消失温度是450℃,4.55微米吸收峰的消失温度是600℃,4.75微米吸收峰的消失温度是700℃。晶体中的热处理缺陷是由于氢沉淀造成的,沉淀过程首先是Si—H键分解,然后是氢的扩散和聚集。沉淀过程的激活能是2.4电子伏特(56000卡/克分
1980, 29(10): 1293-1300.
doi: 10.7498/aps.29.1293
摘要:
本文用差热分析、热失重以及X射线衍射等方法,对LiIO3·HIO3二元系的相平衡进行了研究,观察了以α-LiIO3为基的固溶体和以2LiIO3·HIO3为基的固溶体的热学性质和晶体结构。2LiIO3·HIO3属六方晶系,空间群为P63,是α-LiIO3的同晶型结构。20℃的点阵常数为:α=5.555?,c=4.
本文用差热分析、热失重以及X射线衍射等方法,对LiIO3·HIO3二元系的相平衡进行了研究,观察了以α-LiIO3为基的固溶体和以2LiIO3·HIO3为基的固溶体的热学性质和晶体结构。2LiIO3·HIO3属六方晶系,空间群为P63,是α-LiIO3的同晶型结构。20℃的点阵常数为:α=5.555?,c=4.
1980, 29(10): 1301-1306.
doi: 10.7498/aps.29.1301
摘要:
本文分析了Walsh变换的光学实现问题,并给出了为实现二维空间8×8复数Walsh变换所需的全息透镜系统的光学设计。
本文分析了Walsh变换的光学实现问题,并给出了为实现二维空间8×8复数Walsh变换所需的全息透镜系统的光学设计。
1980, 29(10): 1307-1314.
doi: 10.7498/aps.29.1307
摘要:
本文采用相干光方法对Walsh变换进行了具体的实验研究。设计了五平面的相干光变换装置,实现了一维八序的Walsh变换,给出了变换频谱。对于二维Walsh变换原则上也是适用的。
本文采用相干光方法对Walsh变换进行了具体的实验研究。设计了五平面的相干光变换装置,实现了一维八序的Walsh变换,给出了变换频谱。对于二维Walsh变换原则上也是适用的。
1980, 29(10): 1315-1322.
doi: 10.7498/aps.29.1315
摘要:
起因于Graham和Landauer的批评,我们在本文中讨论了Glansdorff-Prigogine判据和最小熵产生定理的应用范围及实用价值问题。文中指出Glansdorff-Prigogine判据作为热力学理论是严格的,但在多变量的实际问题中没有实用价值。同时指出最小熵产生定理的应用范围比线性非平衡热力学中其他定理的适用范围要小得多,因此把它作为一个原理是不恰当的。但是Landauer对最小熵产生定理的批评是错误的。
起因于Graham和Landauer的批评,我们在本文中讨论了Glansdorff-Prigogine判据和最小熵产生定理的应用范围及实用价值问题。文中指出Glansdorff-Prigogine判据作为热力学理论是严格的,但在多变量的实际问题中没有实用价值。同时指出最小熵产生定理的应用范围比线性非平衡热力学中其他定理的适用范围要小得多,因此把它作为一个原理是不恰当的。但是Landauer对最小熵产生定理的批评是错误的。
1980, 29(10): 1323-1332.
doi: 10.7498/aps.29.1323
摘要:
本文中讨论了在外场中Liouville方程的两种定态解,指出在用Kubo公式计算输运系数时的关键之处是:在完成Kubo公式中的时间积分之前,必须把关联函数的时间行为表示成趋向平衡的形式。注意到这一点就能得到正确的输运系数表示式。用这种办法,我们重新计算了文献[1]中曾讨论过的强磁场下的电导率,得到了正确的非零的结果。
本文中讨论了在外场中Liouville方程的两种定态解,指出在用Kubo公式计算输运系数时的关键之处是:在完成Kubo公式中的时间积分之前,必须把关联函数的时间行为表示成趋向平衡的形式。注意到这一点就能得到正确的输运系数表示式。用这种办法,我们重新计算了文献[1]中曾讨论过的强磁场下的电导率,得到了正确的非零的结果。
1980, 29(10): 1333-1337.
doi: 10.7498/aps.29.1333
摘要:
本文指出,对于实际的归一化有效声子谱函数g(ω),一般来说,zph≡F(-ωph-2是函数z=F(y)≡∫0(ωph)(ω2y)/(ω2y+1)g(ω)dω的反函数的分支点。因此,在估算超导Tc级数的收敛半径时,应当予以考虑。
本文指出,对于实际的归一化有效声子谱函数g(ω),一般来说,zph≡F(-ωph-2是函数z=F(y)≡∫0(ωph)(ω2y)/(ω2y+1)g(ω)dω的反函数的分支点。因此,在估算超导Tc级数的收敛半径时,应当予以考虑。
1980, 29(10): 1338-1341.
doi: 10.7498/aps.29.1338
摘要:
本文通过一个实例说明:μ*=0时,一级近似Tc级数解的收敛半径既不是由zph=-∫0(ωph)dωg(ω)dω·ω2/(ωph2-ω2),也不是由zph=∫0(ωph)dωg(ω)dω·ω2<
本文通过一个实例说明:μ*=0时,一级近似Tc级数解的收敛半径既不是由zph=-∫0(ωph)dωg(ω)dω·ω2/(ωph2-ω2),也不是由zph=∫0(ωph)dωg(ω)dω·ω2<
1980, 29(10): 1342-1346.
doi: 10.7498/aps.29.1342
摘要:
本文介绍一种方法,将二维的反常散射数据用于鉴别三维Patterson分析中所得原子坐标的双解。这个方法曾用于解决一个中等复杂的未知的晶体结构,证明它简便易行,效果良好。
本文介绍一种方法,将二维的反常散射数据用于鉴别三维Patterson分析中所得原子坐标的双解。这个方法曾用于解决一个中等复杂的未知的晶体结构,证明它简便易行,效果良好。
1980, 29(10): 1347-1350.
doi: 10.7498/aps.29.1347
摘要:
溴化五味子醇乙C23H27O7Br的单晶体属P212121空间群,每个晶胞含4个分子。由于Br原子的y和z坐标都非常接近于1/4,无论用重原子法还是用Patterson法,相应于每一个轻原子的位置都可能出现四种不同的解,因而正常的分析无法进行下去。用作者之一提出的方法顺利地消除了重原子引起的赝解,从而求出正确的结构。
溴化五味子醇乙C23H27O7Br的单晶体属P212121空间群,每个晶胞含4个分子。由于Br原子的y和z坐标都非常接近于1/4,无论用重原子法还是用Patterson法,相应于每一个轻原子的位置都可能出现四种不同的解,因而正常的分析无法进行下去。用作者之一提出的方法顺利地消除了重原子引起的赝解,从而求出正确的结构。
1980, 29(10): 1351-1354.
doi: 10.7498/aps.29.1351
摘要:
采用蜗轮蜗杆压缩弹簧的方法,在金刚石压砧高压装置中可以获得连续而平稳的加载,并能在显微镜下连续地观察材料的相变过程,还能清楚地观察到I2和S的金属化相变过程。
采用蜗轮蜗杆压缩弹簧的方法,在金刚石压砧高压装置中可以获得连续而平稳的加载,并能在显微镜下连续地观察材料的相变过程,还能清楚地观察到I2和S的金属化相变过程。
1980, 29(10): 1355-1356.
doi: 10.7498/aps.29.1355
摘要:
再构复层系统能态问题已由Muda和Hanawa作了处理。本文采用对一维链问题行之有效的另一种不同方法,较简捷地推得了相同的结果。
再构复层系统能态问题已由Muda和Hanawa作了处理。本文采用对一维链问题行之有效的另一种不同方法,较简捷地推得了相同的结果。
