1958年 14卷 第6期
1958, 14(6): 431-431.
摘要:
1958, 14(6): 442-448.
doi: 10.7498/aps.14.442
摘要:
在640—960℃温度范围内研究了放射性铊和钽在结晶粒结构的氧化亚铜晶体中的扩散。结果指出,它们分别满足下列关系式:DTl=2.29×10-2e-37000/(RT)+7.73×10-9e-6100/(RT)厘米2/秒;DTa=8.95e-49500/(RT)+1.85×10-8e-7200/(RT)厘米2/秒。logD～1/T图线在760±10℃有一转折点,在这个温度以上和以下由曲线斜率求出的激活能是不同的。根据实验结果可以认为,在760℃以下,杂质原子主要是沿着晶粒间界发生扩散的,而在760℃以上是沿着单晶体的空位式扩散机构。并且认为空位式的扩散机构是舆空格点本身的位移相伴随着。放射性钽在氧化过程中的浓度分布指出:在760℃以下,在氧化过程中,氧和铜的相对扩散佔同等重要地位;而在760℃以上,随着温度的升高,铜的扩散逐渐佔优势,在继续氧化过程中,由於氧的扩散生成的氧化层逐渐减少。
在640—960℃温度范围内研究了放射性铊和钽在结晶粒结构的氧化亚铜晶体中的扩散。结果指出,它们分别满足下列关系式:DTl=2.29×10-2e-37000/(RT)+7.73×10-9e-6100/(RT)厘米2/秒;DTa=8.95e-49500/(RT)+1.85×10-8e-7200/(RT)厘米2/秒。logD～1/T图线在760±10℃有一转折点,在这个温度以上和以下由曲线斜率求出的激活能是不同的。根据实验结果可以认为,在760℃以下,杂质原子主要是沿着晶粒间界发生扩散的,而在760℃以上是沿着单晶体的空位式扩散机构。并且认为空位式的扩散机构是舆空格点本身的位移相伴随着。放射性钽在氧化过程中的浓度分布指出:在760℃以下,在氧化过程中,氧和铜的相对扩散佔同等重要地位;而在760℃以上,随着温度的升高,铜的扩散逐渐佔优势,在继续氧化过程中,由於氧的扩散生成的氧化层逐渐减少。
1958, 14(6): 449-468.
doi: 10.7498/aps.14.449
摘要:
近来分析轻原子核的能谱发现有些原子核似有转动能级。本文根据综合模型的理论对一些轻原子核的基态、激发态和变形之间的关系加以研究。在讨论中考虑了对能及转动微扰的影响,结果发现转动微扰对於形变的影响颇大,在某些情形例如:O17,O18能将长形变成球形,并且改变能级的组态的次序。
近来分析轻原子核的能谱发现有些原子核似有转动能级。本文根据综合模型的理论对一些轻原子核的基态、激发态和变形之间的关系加以研究。在讨论中考虑了对能及转动微扰的影响,结果发现转动微扰对於形变的影响颇大,在某些情形例如:O17,O18能将长形变成球形,并且改变能级的组态的次序。
1958, 14(6): 469-478.
doi: 10.7498/aps.14.469
摘要:
本文用二体相移计算了反变重态能级的间隔,结果与实验相当好地符合。同时也得出了由於核内的自旋轨道耦合现象二体力所必须满足的条件。
本文用二体相移计算了反变重态能级的间隔,结果与实验相当好地符合。同时也得出了由於核内的自旋轨道耦合现象二体力所必须满足的条件。
1958, 14(6): 479-487.
doi: 10.7498/aps.14.479
摘要:
本文用综合模型理论,讨论(7/2+)←→(1/2-)能级之间ЕЗγ跃迁。组态混合是由激发λ=2声子和核力引起的。计算的结果表明组态混合主要是由λ=2声子引起的。不利因子F约在0.01和0.1之间。舆其他种类跃迁的不利因子具有同一数量级。
本文用综合模型理论,讨论(7/2+)←→(1/2-)能级之间ЕЗγ跃迁。组态混合是由激发λ=2声子和核力引起的。计算的结果表明组态混合主要是由λ=2声子引起的。不利因子F约在0.01和0.1之间。舆其他种类跃迁的不利因子具有同一数量级。
1958, 14(6): 488-496.
doi: 10.7498/aps.14.488
摘要:
实验上定出的La57的超精细结构常数(a(2D5/2))/(a(2D3/2))之比比由单组态的理论计算出的结果约大三倍。要想解释这个差别,一个比较常用的方法就是加入一些组态混合。我们首先考虑到在基态(6s)2(5d)之外再加上一些(6s)(7s)(5d)的混合,并作了详细的计算,得到的结果只能对单组态的理论稍加修正,而距实验值仍相差甚远。其次又考虑到混合一些(5d)2(6s)的态,因为这种组态能量比较低,所以混合的比例可能比较大,於是所产生的修正也比较大。经过一些简单的分析和估计,得出:要能解释实验,则所需混入(5d)2(6s)的比例太大(约为0.36),因此我们认为虽然混入(5d)2(6s)是可能对理论值有较大的修正,但要与实验符合还是相当困难的。
实验上定出的La57的超精细结构常数(a(2D5/2))/(a(2D3/2))之比比由单组态的理论计算出的结果约大三倍。要想解释这个差别,一个比较常用的方法就是加入一些组态混合。我们首先考虑到在基态(6s)2(5d)之外再加上一些(6s)(7s)(5d)的混合,并作了详细的计算,得到的结果只能对单组态的理论稍加修正,而距实验值仍相差甚远。其次又考虑到混合一些(5d)2(6s)的态,因为这种组态能量比较低,所以混合的比例可能比较大,於是所产生的修正也比较大。经过一些简单的分析和估计,得出:要能解释实验,则所需混入(5d)2(6s)的比例太大(约为0.36),因此我们认为虽然混入(5d)2(6s)是可能对理论值有较大的修正,但要与实验符合还是相当困难的。
