利用无中心的Virasoro型对称李代数[σ(f1(t)),σ(f2(t))] =σ(f1f2-f2f1)的每一个实现,能得到各种高维模型.通过一些特殊实现,给出了具有Virasoro型对称代数意义下的许多(3+1)维可积模型
利用无中心的Virasoro型对称李代数[σ(f1(t)),σ(f2(t))] =σ(f1f2-f2f1)的每一个实现,能得到各种高维模型.通过一些特殊实现,给出了具有Virasoro型对称代数意义下的许多(3+1)维可积模型
在Lax对满足反自轭的对合条件下,求出了2×2矩阵形式的含零点的Riemann问题的显式解.井应用于NLS方程和SG方程求多孤子解的显式
在Lax对满足反自轭的对合条件下,求出了2×2矩阵形式的含零点的Riemann问题的显式解.井应用于NLS方程和SG方程求多孤子解的显式
证明了KdV型议程的孤波解和KdV-Burgers型方程的行波解在李亚诺夫意义下是不是稳定的,从而修正了文献中的一些结论。
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在度规系数为可分离和能量动量张量Ttt=Txx=Tyy=-σ(t,z)形式的假设下.得到Einstein场方程的三个新解,并研究了它们的对称性、奇异性等整体特性.
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提出了利用相空间Poincare截面上的非线性延时反馈稳定微分动力系统混沌吸引子中不稳定周期轨道的新方法.以Henon映象和带注入信号的双光子激光系统为例,给出了理论分析和数值模拟结果.这种方法的主要特点是不需要获取混沌系统中不稳定周期轨道的任何信息,并且可以在混沌态的任意时刻施加控制作用.
提出了利用相空间Poincare截面上的非线性延时反馈稳定微分动力系统混沌吸引子中不稳定周期轨道的新方法.以Henon映象和带注入信号的双光子激光系统为例,给出了理论分析和数值模拟结果.这种方法的主要特点是不需要获取混沌系统中不稳定周期轨道的任何信息,并且可以在混沌态的任意时刻施加控制作用.
转动算符方法用三个Euler角来表征特形脉冲,它是描述特形脉冲自旋动力学的有效方法.本文利用四元数的概念,通过四元数元进行转动合成,从而给出一种计算特形脉冲Euler角的简捷方法
转动算符方法用三个Euler角来表征特形脉冲,它是描述特形脉冲自旋动力学的有效方法.本文利用四元数的概念,通过四元数元进行转动合成,从而给出一种计算特形脉冲Euler角的简捷方法
用分子动力学计算机模拟研究了能量为5—20eV/atorn,结构为正二十面体的(Cu)13原子簇在Cu(001)表面的沉积过程.采用紧束缚势同Moliers势的结合描述Cu原子间相互作用通过原子簇-衬底相互作用的“快照”研究沉积的动态过程.结果表明,当入射能量较低时,轰击弛豫后,入射原子簇在衬底表面发生重构,生成很好的外延层,靶没有任何损伤.随着轰击能量的增加,原子簇原子穿入靶的深度增加.当入射能量达到20eV/atom时,原子簇完全穿入靶并开始造成辐照损伤,表面出现空位,靶内产生间
用分子动力学计算机模拟研究了能量为5—20eV/atorn,结构为正二十面体的(Cu)13原子簇在Cu(001)表面的沉积过程.采用紧束缚势同Moliers势的结合描述Cu原子间相互作用通过原子簇-衬底相互作用的“快照”研究沉积的动态过程.结果表明,当入射能量较低时,轰击弛豫后,入射原子簇在衬底表面发生重构,生成很好的外延层,靶没有任何损伤.随着轰击能量的增加,原子簇原子穿入靶的深度增加.当入射能量达到20eV/atom时,原子簇完全穿入靶并开始造成辐照损伤,表面出现空位,靶内产生间
用最小作用量原理导出了非线性Schr?dinger方程两个孤子间的相互作用它作为孤子间距△与初位相差δ的函数揭示出来,当两个孤子δπ/2时相互排斥,δ=π/2时几乎不存在相互作用;相互作用的大小随△的增大而指数地衰减.本文的结果与实验的定量比较表明两者符合甚好
用最小作用量原理导出了非线性Schr?dinger方程两个孤子间的相互作用它作为孤子间距△与初位相差δ的函数揭示出来,当两个孤子δπ/2时相互排斥,δ=π/2时几乎不存在相互作用;相互作用的大小随△的增大而指数地衰减.本文的结果与实验的定量比较表明两者符合甚好
提出一种新型产生线极化摇摆磁场的wiggler,即环型线电流线极化wiggler.它是由许多圆环及连接导线固定在w屯gler骨架上而组成.通过求解拉普拉斯方程,导出了此w电eler磁场分布的理论解.理论解表明,此wiggler产生的线极化磁场不仅在z轴附近空间基模占空比大,而且在垂直于线极化磁场方向能形成具有聚束能力的六极子磁场.此装置的另一特点是容易加工成短周期(5—10mm)wiggler,并且非常容易实现变磁场、变周期和同时变磁场变周期的线极化wiggler.
提出一种新型产生线极化摇摆磁场的wiggler,即环型线电流线极化wiggler.它是由许多圆环及连接导线固定在w屯gler骨架上而组成.通过求解拉普拉斯方程,导出了此w电eler磁场分布的理论解.理论解表明,此wiggler产生的线极化磁场不仅在z轴附近空间基模占空比大,而且在垂直于线极化磁场方向能形成具有聚束能力的六极子磁场.此装置的另一特点是容易加工成短周期(5—10mm)wiggler,并且非常容易实现变磁场、变周期和同时变磁场变周期的线极化wiggler.
采用流体力学方法研究了负偏压射频放电的物理过程,计算了带电粒子密度及电场的时空分布,分析了在不同的近似条件下,离子动量平衡方程中各项的贡献。
采用流体力学方法研究了负偏压射频放电的物理过程,计算了带电粒子密度及电场的时空分布,分析了在不同的近似条件下,离子动量平衡方程中各项的贡献。
采用局域密度近似下的密度泛函理论和原子轨道的线性组合方法,通过离散变分法自洽求解Kohn-Sham方程,详细地研究了FenB(n≤6)团簇的结构和磁性,所得主要结论如下:第一,B原子更倾向于在团簇的表面而不是在团簇的内部,通常计算非晶态的四面体结构和三棱柱结构,对于孤立团簇而言是不稳定的,这说明环境对团簇的结构稳定性有重要影响;第二,当Fen+1团簇中的一个Fe原子被B原子取代形成Fen团簇时,其结合能增大而Fe原子的磁矩减小;第三,Fe<
采用局域密度近似下的密度泛函理论和原子轨道的线性组合方法,通过离散变分法自洽求解Kohn-Sham方程,详细地研究了FenB(n≤6)团簇的结构和磁性,所得主要结论如下:第一,B原子更倾向于在团簇的表面而不是在团簇的内部,通常计算非晶态的四面体结构和三棱柱结构,对于孤立团簇而言是不稳定的,这说明环境对团簇的结构稳定性有重要影响;第二,当Fen+1团簇中的一个Fe原子被B原子取代形成Fen团簇时,其结合能增大而Fe原子的磁矩减小;第三,Fe<
测量了性能优良的非线性光学材料KTP单晶的Raman谱,并从群论、晶格动力学理论和配位场理论对其特点进行了详细的讨论。
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对氧化钇(Y2O3)部分稳定氧化锆(ZrO2)样品在室温下进行了Ni离子注入(140kev,5×1015-2×1017ios/cm2)和热退火处理.应用电学测量,Rutherford背散射技术(RBS),X射线光电子能谱(XPS)和喇曼光谱方法研究了Ni离子注入多晶ZrO2的表面电性能,注入层结构及其热退火的影响。
对氧化钇(Y2O3)部分稳定氧化锆(ZrO2)样品在室温下进行了Ni离子注入(140kev,5×1015-2×1017ios/cm2)和热退火处理.应用电学测量,Rutherford背散射技术(RBS),X射线光电子能谱(XPS)和喇曼光谱方法研究了Ni离子注入多晶ZrO2的表面电性能,注入层结构及其热退火的影响。
采用格胞模型,定义在格胞中心上的分子取向序参量、质心位置序参量和两者耦合序参量。选用双轴性并有横向电偶极矩的分子的作用两体势,求出系统的自由能,对自由能求变分得到指向矢满足的微分方程,由此方程得到SmC*相指向矢与分子层面法线倾斜,并沿该法线作螺旋式变化,求得倾斜角和螺距的近似表示式,计算了DOBAMBC等三种典型SmC*相液晶的倾斜角和螺距随温度的变化,结果与实验相符。
采用格胞模型,定义在格胞中心上的分子取向序参量、质心位置序参量和两者耦合序参量。选用双轴性并有横向电偶极矩的分子的作用两体势,求出系统的自由能,对自由能求变分得到指向矢满足的微分方程,由此方程得到SmC*相指向矢与分子层面法线倾斜,并沿该法线作螺旋式变化,求得倾斜角和螺距的近似表示式,计算了DOBAMBC等三种典型SmC*相液晶的倾斜角和螺距随温度的变化,结果与实验相符。
利用x射线光电子能谱的深度剖面技术,对不同衬底温度下分子束外延生长的Mn薄膜及其与GaAs(001)衬底间的界面进行了元素组分和化学结合状态随深度变化的研究。实验发现衬底温度等于400K时制备的fcc-Mn/GaAs(001)体系中,fcc-Mn层与GaAs衬底之间存在一层较厚的Mn-Ga-As的缓冲层;衬底温度等于300K(室温)时制备的a-Mn/GaAs(001)体系中也存在类似的缓冲层,但它的厚度与fcc-Mn的情形相比要小得多;而当衬底温度等于450K时制备的体系在GaAs衬底之上全部是Mn-Ga
利用x射线光电子能谱的深度剖面技术,对不同衬底温度下分子束外延生长的Mn薄膜及其与GaAs(001)衬底间的界面进行了元素组分和化学结合状态随深度变化的研究。实验发现衬底温度等于400K时制备的fcc-Mn/GaAs(001)体系中,fcc-Mn层与GaAs衬底之间存在一层较厚的Mn-Ga-As的缓冲层;衬底温度等于300K(室温)时制备的a-Mn/GaAs(001)体系中也存在类似的缓冲层,但它的厚度与fcc-Mn的情形相比要小得多;而当衬底温度等于450K时制备的体系在GaAs衬底之上全部是Mn-Ga
报道在低温(4.2K)条件下利用STM/STS实验方法对过渡族金属二硫族化合物1T-TaSe2的观测结果,明确得到了1T-TaSe2中电荷密度波超晶格以及原子晶格的直观图像,并且给出了有关电荷密度波能隙的隧道谱结果,通过选择高纯度Fc以及不锈钢金属材料作为探针,还得到了单个隧道结构中单电子隧道(SET)效应的实验证据,即“库仑阻塞”(Coulomb blocade)效应,并以此说明STM隧道结中探针表面氧化层对实验结果的影响。
报道在低温(4.2K)条件下利用STM/STS实验方法对过渡族金属二硫族化合物1T-TaSe2的观测结果,明确得到了1T-TaSe2中电荷密度波超晶格以及原子晶格的直观图像,并且给出了有关电荷密度波能隙的隧道谱结果,通过选择高纯度Fc以及不锈钢金属材料作为探针,还得到了单个隧道结构中单电子隧道(SET)效应的实验证据,即“库仑阻塞”(Coulomb blocade)效应,并以此说明STM隧道结中探针表面氧化层对实验结果的影响。
利用随机的自相关函数来描述互不固溶的磁性-非磁性颗粒薄膜体系中传导电子的散射势,从而求得了该体系的电阻率与颗粒尺度的一个函数关系。进而通过引入一个唯象因子以刻划在饱和外磁场下关联长度的增加,得到了巨磁电阻系数的解析表达式,计算结果显示理论能定性地解释磁电阻随铁磁颗粒大小变化的实验结果。
利用随机的自相关函数来描述互不固溶的磁性-非磁性颗粒薄膜体系中传导电子的散射势,从而求得了该体系的电阻率与颗粒尺度的一个函数关系。进而通过引入一个唯象因子以刻划在饱和外磁场下关联长度的增加,得到了巨磁电阻系数的解析表达式,计算结果显示理论能定性地解释磁电阻随铁磁颗粒大小变化的实验结果。
研究了等级模型分形网络在键电导指数型宽分布g=g0eWx情形下的一些标度行为,分析了无序宽度w对总电阻和分布矩的影响,得到了相应的普适曲线.可以认为这是无序宽度和网络大小之间竞争效应的一个渡越行为.本文的结果和Tong等对Sierpinski蜂巢网络的数值模拟是一致的。
研究了等级模型分形网络在键电导指数型宽分布g=g0eWx情形下的一些标度行为,分析了无序宽度w对总电阻和分布矩的影响,得到了相应的普适曲线.可以认为这是无序宽度和网络大小之间竞争效应的一个渡越行为.本文的结果和Tong等对Sierpinski蜂巢网络的数值模拟是一致的。
采用较强的电声非线性相互作用作为电子配对机制,从氧化物高温超导材料的CuO2面准二维特性出发,以实验观察到的CuO2面上存在相当强的局域电声相互作用为基础,建立了一个二维双孤子理论模型,给出了具有拓扑稳定性的孤子解,双孤子的运动具有各向异性,且总是以低于声速的速度运动,因此它不辐射声子,即它的动力学能量不转变为热能,临界转变温度Tc与晶胞的质量无关,因而不存在同位素效应。
采用较强的电声非线性相互作用作为电子配对机制,从氧化物高温超导材料的CuO2面准二维特性出发,以实验观察到的CuO2面上存在相当强的局域电声相互作用为基础,建立了一个二维双孤子理论模型,给出了具有拓扑稳定性的孤子解,双孤子的运动具有各向异性,且总是以低于声速的速度运动,因此它不辐射声子,即它的动力学能量不转变为热能,临界转变温度Tc与晶胞的质量无关,因而不存在同位素效应。
基于BCS—van Hove机制,研究了非磁杂质对高温超导电性的抑制效应,考虑到双层耦合效应和三维耦合效应,将van Hove方案推广到多带BCS模型,计算了超导转变温度与化学势的关系,并与实验结果进行了比较。
基于BCS—van Hove机制,研究了非磁杂质对高温超导电性的抑制效应,考虑到双层耦合效应和三维耦合效应,将van Hove方案推广到多带BCS模型,计算了超导转变温度与化学势的关系,并与实验结果进行了比较。
La掺杂BaTiO3陶瓷的介电常数在0.40at%La含量内随掺La量呈现倒U型变化,在1kHz内随频率增加急剧减小,之后随频率变化缓慢,介电性的这些变化起因于掺La引起的如下缺陷变化:独立的Ba空位( V″Ba→(LaBa·V″Ba)型复合缺陷→(LaBa·V″Ba·LaBa型复合缺陷型复合缺陷。
La掺杂BaTiO3陶瓷的介电常数在0.40at%La含量内随掺La量呈现倒U型变化,在1kHz内随频率增加急剧减小,之后随频率变化缓慢,介电性的这些变化起因于掺La引起的如下缺陷变化:独立的Ba空位( V″Ba→(LaBa·V″Ba)型复合缺陷→(LaBa·V″Ba·LaBa型复合缺陷型复合缺陷。
提出了微分和二次微分时域介电谱方法。极化响应可描述为exp[-(t/τ)α]类型若干个分得很开的峰,峰的线型决定α,它有1和1/2两个典型值.极化机构种类和峰的个数相等,峰高给出各机构对极化贡献的成份.响应时间τ由峰的位置定决,谱线的分离说明习惯设α=1而令τ有连续分布的看法缺乏根据,在石蜡中观察到温度升高时,指数增大,石蜡熔解过程中出现时域谱线分裂,从中可得到分子链运动的许多信息。
提出了微分和二次微分时域介电谱方法。极化响应可描述为exp[-(t/τ)α]类型若干个分得很开的峰,峰的线型决定α,它有1和1/2两个典型值.极化机构种类和峰的个数相等,峰高给出各机构对极化贡献的成份.响应时间τ由峰的位置定决,谱线的分离说明习惯设α=1而令τ有连续分布的看法缺乏根据,在石蜡中观察到温度升高时,指数增大,石蜡熔解过程中出现时域谱线分裂,从中可得到分子链运动的许多信息。
报道对多孔硅在NH3气中进行快速热处理的结果。红外吸收谱表明,经处理样品的表面由Si(NH)2和Si3N4所覆盖,电子自旋共振谱指出,经处理的样品有相当低的悬挂键密度,光荧光谱表明,经适当条件处理的样品的发光强度与未作处理样品相比仅略有降低,而且在大气中存放三个月基本不变,这些结果表明,氮化物可以在多孔硅表面形成优良的钝化膜,这对多孔硅的实际应用及理论研究都有一定意义。
报道对多孔硅在NH3气中进行快速热处理的结果。红外吸收谱表明,经处理样品的表面由Si(NH)2和Si3N4所覆盖,电子自旋共振谱指出,经处理的样品有相当低的悬挂键密度,光荧光谱表明,经适当条件处理的样品的发光强度与未作处理样品相比仅略有降低,而且在大气中存放三个月基本不变,这些结果表明,氮化物可以在多孔硅表面形成优良的钝化膜,这对多孔硅的实际应用及理论研究都有一定意义。
报道用微乳液法制备TiO2纳米微粒的过程和条件,并对纳米微粒的结构、形貌等进行了表征,分析了量子尺寸效应对它的光吸收的影响,并对其光学非线性进行了初步研究。
报道用微乳液法制备TiO2纳米微粒的过程和条件,并对纳米微粒的结构、形貌等进行了表征,分析了量子尺寸效应对它的光吸收的影响,并对其光学非线性进行了初步研究。
分析了Si(111)7×7表面上Na(3×1)有序吸附的同步辐射光电子能谱的变化,并与Paggel等的扫描隧道显微镜和光电子能谱比较,得出Na吸附在类余留原子(rest atom)的位置,支持Mnch的模型,与室温下无序吸附Na的光电子能谱相比较,得出Na-Si界面肖特基势垒形成是由Na与Si原子之间的相互作用决定,与表面构形是否有序关系不大,势垒高度与MIGS理论预计值相符。
分析了Si(111)7×7表面上Na(3×1)有序吸附的同步辐射光电子能谱的变化,并与Paggel等的扫描隧道显微镜和光电子能谱比较,得出Na吸附在类余留原子(rest atom)的位置,支持Mnch的模型,与室温下无序吸附Na的光电子能谱相比较,得出Na-Si界面肖特基势垒形成是由Na与Si原子之间的相互作用决定,与表面构形是否有序关系不大,势垒高度与MIGS理论预计值相符。