将文献[1—4]提出的形式级数对称理论推广应用到(2+1)维的离散型Toda方程,得到了二族无穷多广义截断对称。每一族对称构成一个广义W∞代数,通常的W∞代数仅是这个代数的子代数。

一个已知能量的带电粒子在质谱仪中于何时何地进入和离开磁场,如何用量子力学来计算是个很有意思的问题。这一体系的双波描述给出类似于经典力学的结果,但粒子能量取量子化分立值。

研究了哈密顿算符是SU(1,1)和SU(2)算子线性组合且系数显含时间量子系统的时间演化,我们发现适当选取厄密不变量,不仅可得到统一的量子态时间演化封闭解,而且可得到时间演化幺正算符。用时间演化算符我们讨论了含时双光子压缩态和SU(1,1)相干态以及SU(2)压缩态的压缩性质。

讨论了HgCdTe三元半导体在能量大于禁带宽度范围内的本征吸收光谱。经过分析比较实验数据,Kane理论结果以及几种经验公式,指出Anderson从Kane模型获得的理论公式及褚君浩等从实验结果得出的经验公式,最符合HgCdTe禁带以上本征光吸收行为。文中还就外延薄膜样品的本征吸收进行了讨论。

使用离线γ测量技术在质心系25.0—40.5MeV的能区测量了12C+93Nb熔合反应产生的二中子和三中子蒸发道的激发函数。由于在相同的激发能下,蒸发道的相对截面比与复合核的角动量有很强的依赖关系,应用统计蒸发程序(CASCADE),从二中子和三中子蒸发道的截面中提取不同能量下的复合核平均角动量和熔合截面。同时从能很好地拟合熔合激发函数的简单耦合道模型(CCFUS)计算中提取复合核的平均角动量。两种方法得到的复合核平均角动量随入射能量的变化相自洽,表明耦合道模型

C60分子有较丰富的分子键轨道,同时C60分子离子是稳定存在的,因此预期C60分子的里德伯轨道也是稳定存在的。本文在独立电子近似的基础上,应用多重散射自洽场方法,从理论上统一自洽地探讨了C60分子的分子键轨道和分子里德伯轨道的能级结构。这些轨道能级结构在独立电子近似的层次上模拟了C60分子的电子结构。所得结果和已有的理论和实验结果进行了比较和分析,说明本文结果是自洽合理的,并和已有的实验值符合良好

研究对氨基苯甲酸(PABA)在银表面上的吸附动力学过程以及氯离子对其的影响,发现PABA在银表面上呈多相吸附。与匀相吸附的情况相似,表面形态的差异较大地改变吸附速率常数,而对多相因子的影响不明显。氯离子的竞争吸附改变PABA吸附的多相性质,随着氯离子浓度的增加,PABA分子从多相吸附逐渐转变为匀相吸附。根据吸附等温线估算了PABA的吸附能,U≈-9.6kJ/mol。结果分析进一步证实:化学吸附时多相吸附意味着表面上存在非单一的吸附形式。

置于同一池中的钠原子和铯原子,分别被连续染料激光器和铯光谱灯激发到Na(3P),Cs(6P),Na(3P)原子密度由吸收等效宽度技术来测定。利用调制技术,分离出了由异核碰撞产生的荧光光谱。观察到了Na(3P)和Cs(6P)间的碰撞能量合并现象,并测定了其碰撞截面。

理论描述了具有两种互变异构体的光致异构分子的非线性吸收动态行为,对影响动态非线性吸收特性的各种因素进行了分析讨论。

采用遗传算法设计了一个8台阶二元光学元件,可用菲涅耳变换系统将高斯光束变换成均匀圆光束,均匀区能量转换效率达到87％,输出波形比较理想。将遗传算法设计的结果同稳相法和输入输出法设计的结果进行比较,发现在同时降低量化台阶数和增大最细线条宽度的条件下,用遗传算法进行设计并制作出的激光束整形元件仍可以得到满意的变换结果。

在历史上,用微扰法求解非线性驻波是不成功的。本文对此进行了分析,认为微扰法给出的一次解是基本解,决定了驻波的基本波形。二次以上的解是由于非线性对波形的影响,使驻波波形上各点随时间运动稍加变动,因此对二次以上的微量只应保留其时间微商。这样所得解不但是稳定的,并且与根据波动方程的严格解基本相同。

利用离子动力参数区的内扭曲模色散关系分析了托卡马克等离子体电阻性内扭曲模的频率和增长率随磁剪切量s0的变化。我们发现:存在一个临界磁剪切量s0c,只有当s0>s0c时,即中心安全因子q0小于某个临界值q0c时,电阻性内扭曲模才能被激发。另一方面,随着磁剪切量s0的加大,增长率增大的趋势比相应的磁流体电阻性内扭曲模快得多,因而与锯齿的快崩裂有内在的联系。所

利用常规X射线衍射和掠入射X射线衍射对在空气中进行镁离子内扩散的扩镁铌酸锂单晶表层的富氧化镁层特性进行了研究,揭示出镁离子内扩散初期随着体内锂离子的外扩散,首先在富氧化镁层形成Li3Mg2NbO6和Mg4Nb2O9的化合物结构,Li3Mg2NbO6出现在富氧化镁的内表层,而Mg4Nb
. 1996 45(5): 811-816. 刊出日期: 1996-05-20 ]]>

利用常规X射线衍射和掠入射X射线衍射对在空气中进行镁离子内扩散的扩镁铌酸锂单晶表层的富氧化镁层特性进行了研究,揭示出镁离子内扩散初期随着体内锂离子的外扩散,首先在富氧化镁层形成Li3Mg2NbO6和Mg4Nb2O9的化合物结构,Li3Mg2NbO6出现在富氧化镁的内表层,而Mg4Nb
. 1996 45(5): 811-816. Published 1996-05-20 ]]> 1996-03-05T00:00:00+00:00 Personal use only, all commercial or other reuse prohibited . 1996 45(5): 811-816. article doi:10.7498/aps.45.811 10.7498/aps.45.811 45 5 1996-05-20 //m.suprmerch.com/article/doi/10.7498/aps.45.811 811-816 //m.suprmerch.com/article/doi/10.7498/aps.45.817

在静高压3—5GPa,510—660℃温度下,研究了在晶化过程中其表面与Al发生反应的非晶(Fe0.99,Mo0.01)78Si9B13合金的晶化过程。发现在4GPa左右,510—660℃的温度范围内,非晶FMSB晶化为纳米α-Fe(Al)相,在其他压力下,晶化为α-Fe(Mo,Si),(Fe,Mo)3B或Fe2B相。利用简单固体模型对其晶化的热力学机制

用直接标度分析方法研究了分子束外延生长和在长程时间、空间关联条件下的动力生长过程。分别得到了在强、弱耦合区的粗糙指数和动力学指数,并对其结果进行了讨论,说明了其弱耦合的结果与动力重整化群的结果一致的原因。

在超高真空中用电子束蒸发在抛光的(1102)取向的蓝宝石(α-Al2O3)衬底上蒸镀500nm的Ti膜,在恒温炉中退火,然后用XRD(包括一般的和小角度的X射线衍射),AES(俄歇电子谱,包括深度剖面分布和通过界面的谱形分析)和SIMS(二次离子质谱)等表面分析技术详细研究了从室温至850℃,Ti与α-Al2O3的固相界面反应.结果表明室温及300℃,30min退火已有反应,Al2O3<

利用自洽重整化方法,研究了不同电-声藕合作用下MX络合物中晶格零点振动对电荷密度波(CDW)的影响。对聚乙炔,无论电-声耦合作用强弱,键序波(BOW)总存在。而对MX络合物,计算表明,量子起伏对CDW的削弱作用依赖于电-声耦合作用的强弱。当电-声耦合作用强时,CDW的削弱小;相反,当电-声耦合作用弱时,CDW削弱大,甚至几乎被破坏。这一差异来源于以下事实,即在弱电-声耦合λ情况下,聚乙炔中光学模声子频率随λ1/2减小,而在MX络合物中光学模声子频率与其裸值ω0差

研究了ZnO-Sb2O3-BaO系和ZnO-Bi2O3-Sb2O3-BaO系压敏陶瓷的介电损耗因子D(tanδ)与频率f的关系。发现不含Bi2O3试样在室温附近出现一新的损耗峰,峰值频率在2MHz左右,对应的电子陷阱能级为0.18eV,分析认为是由于本征缺陷Zni所致。设想Bi离子对Zni

原子和核结构的少体理论方法改进后用以研究磁场下包含三个电子的二维量子点的电子性质。我们首先解析地证明了对应于三电子系统基态的幻数角动量的存在起源于量子力学对称性的要求。基于少体理论方法的计算确认了上述理论分析的正确性,计算同时显示出磁场强度和约束势对三电子系统基态的影响。

在实验的基础上将ZrO2基固体电解质的晶界分为三类:“清洁”晶界、含非晶相的晶界和含晶态相晶界,并分析了各类晶界的形态与性质,其中根据有效介质理论的计算,晶态晶界相的电导率约为基体的三倍,因而据此提出了一个运用“晶界工程”进一步提高ZrO2导电性的方法。用理论模型分析了各类晶界对ZrO2氧传感器输出电势的影响。

基于自由电子模型,考虑到不同膜厚和不同磁化排列的费密能的不同,自洽地给出费密能。利用这种方法,计算了材料铁磁层和非磁层电子密度对层间耦合振荡周期的影响,并比较了我们所得结果与他人按巨势法得到的结果的异同,发现振荡周期随着电子密度的变化而改变,并且当铁磁层和非磁层的电子密度不同时,将出现不等周期的振荡。这一新的理论结果与最近的实验相符。此外,还计算了极化强度和由于能带不匹配造成的接触势对耦合强度及振荡相位的影响:前者是决定耦合强度的主要因素,后者则会影响振荡相位,甚至周期。

在室温下测量了LiB3O5单晶的各种振动类的偏振喇曼散射谱。利用因子群分析和变温测量等方法以及BO3,BO4基团振动谱带的结果,对振动模进行了初步指认。根据LO-TO劈裂的实验结果,计算出该晶体的静态介电系数和各极化模的有效电荷。

利用激光喇曼光谱分析了名义组分为(Y1-xCex)Ba2Cu3O7-δ(x=0,0.05,0.1,0.3,0.55,1.0)的系列样品的相组成,发现随着Ce的掺入,样品中除生成正交Y(123)相材料以外,还生成BaCeO3和BaCuO2等杂相。结果表明,Ce很可能根本没有替代Y生成Ce(123)相,而是和Ba生成了BaCeO3杂质相