本文给出,具有一维Hulthén型标量势和矢量势的Dirac方程的束缚态精确解。对于三维情况,在Hulthén型标量势和矢量势相等的条件下,给出Dirac方程的S波解。

本文研究一维量子晶格气中粒子最近邻相互作用的非线性性质,给出这一模型的孤子理论。同时,导出孤子能量以及有效质量的表达式。

由Kustannheimo-Stiefel变换,可将量子力学中的氢原子问题化为带有约束条件的四维各向同性谐振子。在此基础上定义相干态,并证明力学量坐标和动量对相干态的平均,给出经典开普勒运动轨道。同时也讨论该相干态中的测不准关系式。

本文用一种方便的微扰展开方法,将一个含有Chem-Simons项的(2+1)维标量量子电动力学(QED)模型中的标量场φ量子化,在一圈图近似下,导出矢量场Aμ的等效作用量,从而证明有两支(不稳定的)元激发谱。Chern-Simons项的耦合系数不受φ场量子化的影响。

本文研究的是单一多体不可逆聚集方程的解,从广义Smoluchovski方程出发,分别讨论凝结核为K(i1,i2,…,in)=const和凝结核为K(i1,i2,…,in)=sumfrom i=1 to n(il)的精确解,求出集团的体积分布Cm(t)。并且还讨论它们的长时行为。

基于中子滴线附近核结合能的数据分析,11Li,14Be和17B等可看作是核芯-中子-中子组成的三体系统。假定核芯-中子和中子-中子间作用势为弱吸引指数势,不足以形成核芯-中子和中子-中子束缚态。本文的研究表明,核芯-中子-中子三体系统可形成弱束缚态。6He,11Li,14Be和17Be核的异常大核半径正是由于外层中子的弱束缚所致。

本文研究从托卡马克聚变堆等离子体边界损失的α粒子能谱。分析α粒子的损失机制。建立描述α粒子输运的慢化-扩散方程。同时考虑香蕉捕获粒子、飞行粒子和波纹约束粒子对扩散系数的贡献以及α粒子的直接损失机制。针对典型的聚变堆参数数值求解方程得到待求的α粒子能谱。讨论了解的物理意义。

本文应用蒙特-卡罗方法研究聚变α粒子对不锈钢第一壁的溅射损伤。首先,计算单种元素Fe,Cr,Ni的溅射产额随入射能量的变化,并与实验结果比较,以确定计算中所用到的一些重要参数,如原子位移能等。在此基础上计算聚变α粒子对不锈钢(Fe0.73Cr0.18Ni0.09)的部分(和总)溅射产额,溅射粒子的能谱、角分布和源深度分布,以及上述各量与α粒子入射角的关系。结果表明,在考虑入射α粒子随能量及入射角的分布后,其平均总溅射产额为0.375。由于1

利用组态相互作用理论和参数外推方法,计算RuXIV离子4s24p,4s4p2 4s24d和4p3组态的能级,以及4s24p—4s4p2,4s24p—4s24d和4s4p2—4p3跃迁的谱线波长和振子强度。4s24p和4s4p2组态的能级与已有实验

本文用荧光法测量Rb(62D)原子与基态Rb原子,H2分子碰撞转移截面。结果表明:Rb(62D)-Rb(52s)转移截面为σfs=67×10-14cm2,σtr=4.3×10-14cm2,Rb(62D)—H2转移截面为σfs

从双光子激光器三能级模型的微观哈密顿量出发,应用慢变幅度近似和双光子旋波近似,在双光子过程压倒其它辐射过程的情形下,导出二能级双光子模型的等效哈密顿量,从而建立三能级模型与二能级双光子模型的正确关系。得到的等效哈密顿量包含通常讨论中所忽略的光学斯塔克效应项,其系数在一般情形下可与等效互作用常数具有相间的数量级。根据这等效哈密顿量,应用Haken激光理论的标准方法研究定态的阈值,平均光子数,自生频移,光子统计和涨落,并与以前未计及光学斯塔克效应的结果作比较。

本文研究压缩现象与光子统计分布之间的关系。通过逐次注入处于激发态的原子,无损光学腔内的光子数概率分布会有有趣的变化,腔场有可能取得较深的压缩。

本文采用均匀的等离子体模型,对在托卡马克低场边由极向静电天线激发离子Bernstein波(IBW)的耦合问题作详细的理论分析。为了能更符合实验中的实际情况,文中考虑天线为有限长度以及非零的极向波数(ky≠0)对耦合特性计算的影响。计算表明,极向静电天线可以有效地在等离子体中激发IBW。比较该天线与传统的环向IBW天线的辐射功率谱和阻抗等计算结果,表明两种天线对IBW的耦合有相似的特性。

本文报道最近在KT-5B托卡马克装置上进行Alfven波激发特性研究的实验结果。结果表明:Alfven波存在比较宽的激发区域,耦合强度随等离子体电流、纵向磁场的上升而增强。观测到温度阈值效应,并初步得到表面静电波的实验证据。

本工作用X射线衍射技术示差扫描量热法(DSC)和内耗测量等手段研究金属-类金属非晶态合金Pd80Si20和Pd77.5Cu6Si16.5中子辐照前后的微观结构变化。结果表明,辐照在两种样品的对关联函数g(r)以及径向分布函数RDF(r)上都引起明显的变化;辐照后样品的晶化温度和晶化热有所提高,结构变得更加无序,Pd80Si20非晶态合金的内耗在T
. 1991 40(8): 1298-1302. 刊出日期: 1991-04-05 ]]>

本工作用X射线衍射技术示差扫描量热法(DSC)和内耗测量等手段研究金属-类金属非晶态合金Pd80Si20和Pd77.5Cu6Si16.5中子辐照前后的微观结构变化。结果表明,辐照在两种样品的对关联函数g(r)以及径向分布函数RDF(r)上都引起明显的变化;辐照后样品的晶化温度和晶化热有所提高,结构变得更加无序,Pd80Si20非晶态合金的内耗在T
. 1991 40(8): 1298-1302. Published 1991-04-05 ]]> 1991-04-20T00:00:00+00:00 Personal use only, all commercial or other reuse prohibited . 1991 40(8): 1298-1302. article doi:10.7498/aps.40.1298 10.7498/aps.40.1298 40 8 1991-04-05 //m.suprmerch.com/article/doi/10.7498/aps.40.1298 1298-1302 //m.suprmerch.com/article/doi/10.7498/aps.40.1303

本文从类Jahn-Teller效应出发,研究LiNbO3,在75℃处的结构相变问题,结果定性与实验符合。

本文在文献[1]的基础上,研究LiNbO3,中对称单元“Nb—Li—Nb”的静态Jahn-Teller畸变,计算材料在相变点(Tc=75℃)处的热膨胀系数跳跃值,结果定量与实验符合。

本文从NbO6八面体的Jahn-Teller效应出发,用等价的自旋作用模型,定性地说明LiNbO3在290℃到1221℃的10个相变点。结果与实验相符。

本文在Koster-Slater单带位势近似下对GaP和GaAs1-xPx中N等电子中心束缚激子的压力行为与能带结构的关系进行讨论与分析,得到杂质态压力系数的一个近似的解析表达式,并对N和NNi中心能级的压力关系进行计算。同时,给出NNi中心配位的一组新的指认。

对(Bi,Pb)2Sr2Ca2Cu3Oy单相样品进行不同条件下的热处理,通过X射线衍射、电阻-温度关系、交流磁化率,以及Hall系数等测量,发现样品均具有较好的单相性,随着热处理条件的变化,其超导转变中点温度(Tc)有规律地分布在100—110K之间,Tc随载流子浓度(nH)的增加而升高。实验结果表明,热处理条件对样品的相结构、超导

本文利用俄歇电子谱仪对Ti,Cr,Ni,Cu等3d金属的电离损失谱作研究,得到它们的空态密度的一些性质:空态密度的最大值位置、空态密度最大值的相对数值和空态密度的宽度。所得结果与理论模型一致。另外,从电离损失谱获得的束缚能值和自旋-轨道分裂值与用XPS所获结果符合良好。电离损失谱是一种研究空态密度的有效方法。

本文研究Co对Cu(I)和Ca对Y作取代时,YBa2Cu3Oy系统中的空穴浓度、晶体结构和超导临界温度随掺杂量的变化关系及其起源。结果表明,上述取代对体系中的Cu-O平面上的空穴浓度Psh都有重要影响,但其作用和方式是不同的。前一种取代主要是通过对空穴的复合和增强对空穴的局域化而使Psh下降:后者则具有明显的退局域化作用,从而使得Psh上升。当两种取代同时进行时,局域化作用不

用气体蒸发法制备粒径在100—800?之间的铁、钴、镍金属超微粒。超微粒的生长机制与气压相关,在低气压下(P3Torr)为凝聚生长。电子显微镜观察到铁的非晶态超微粒。X射线衍射表明:铁、镍超微粒的晶格结构与相应的块物质相同,但钴超微粒有所不同,粒度为200—300?的钴为fcc结构。室温下,铁、钴、镍超微粒最高矫顽力分别为1000,1500和450Oe,对应的平均粒度为210,200和320?,其数值与理论计算的单畴颗粒尺寸大致相同。其饱和磁化强度随粒度的减小而单

Ni-FeCr多层模采用直流溅射法制备。由拟合铁磁一致共振场的角度关系确定它们具有单铀磁各向导性。各向异性能可表示为:EK=K1sin2θ+K2sin4θ,其中K2/K1≈0.59。然而,表面模的特性揭示这些多层膜表面和界面的各向异性并非单轴型。我们认为这源于在表面和界面的交换耦合作用。

八面沸石中的骨架铝可按其环境次邻位上出现的铝数分为4类。环境无次邻铝的铝离子形成分子筛的强酸中心;周围有1至3个次邻铝的铝离子形成的酸中心酸性较弱,与前者相比易于从骨架上解脱。基于一级动力学近似,用Monte-Carlo方法模拟八面沸石脱铝过程,得到4种类型铝离子的数目随硅铝比改变而演化的规律。预计硅铝比在6.68附近,脱铝八面沸石中的强酸中心数目达到极大值;如果强、弱酸中心铝离子的解脱速率差别较大,则脱铝八面沸石中强酸中心浓度较高。