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在这篇文章中, 我们利用了不可约张量算符可以表示为立体球揩函数的特性, 利用了威格勒(E . P . Wigner) 一拉卡(G . Racah) 的代数规则以及转动群的表象的某些特性;我们求出了任意次禁戒跃迁的β-中微子角关联β-r角关联子角的公式 . 在这个计算里面,我们还计算了原子核的库仑场对于它所放出的β-粒子的影响以及五种相互作用的混合型. 在第二节中, 我们首先把β-衰变理论中常用的五种相互作用所包含的16 个狄喇克(Dirac) 的4 ×4 的矩阵各写成2×2矩阵的直接乘积, 并且利用了这些矩阵的转换性质用一个公式把代表着五种不同相互作用的矩阵表示出来. 在本节中, 我们给出电子、中微子波函数的展开式. 在第三节中, 我们用和时间相关的微扰理论计算了在库仑场影响下发生β-衰变的几率,证明电子的波函数虽然含有外射波和内射波, 但跃迁几率却仅由外射波所引起 . 在第四节中, 我们利用转动群的表象, 利用直角坐标中不可约强量算符可以写成立体球谐函数这一性质, 而求出了五种相互作用混合时任何次禁戒跃迁的β-中微子角关联的公式. 在第五节中, 我们把上述β-中微子子角关联的公式对于电子和中微子的立体角积分之后, 我们便求出跟葛鲁林(E . G reuling ) 和伯塞(D . L . Pursey) 的结果一样的β-能谱因子的公式. 在第六节中, 我们将中微子运动方向、自旋方向平均起来, 并且利用林(D . S . Ling , Jr) 和法尔柯夫(D . L . Falkoff) 所求出的电2**L极和磁2**(L-1)极辐射混合r 射线角分布的公式, 求出β-衰变β-r角关联的普遍公式 . 最后在附录中给出必要的数学公式.
[1]Mahmopnd, H.M.and Konopinski, E.J, Phys.Rev. 88(1952) 1266; Konopinski, E.J,and Langer, L.M.,Ann Revs.Nulear Sci., 2（1953）261； Yamada,M., Progr,Theort.Phys.,10（1953）.252； Plassamann, E.A. and Langer , L.M., Phys.Rev. 96(1954) 1593.
[3] Ruby,S.L. and Rustad, B.M.,Phys.Rev. 89(1953), 880; Allen, J.S. and Jentsehke,W.K. Phys.Rev., 89(1953), 902.
[3] Alford,W.P. and Hamilton, D.R., Phys.Rev.,95 (1954), 1351.
[5] Falkoff. D.L. and Uhlenbeck.G.E.,Phys.Rev.,79(1950)334.
[6] Richmond,R. and Rose, H.,Phil. Mag., 43(1952 ). 367; Rose, H.,Phil. Mag., 43(1952 ). 1146.
[7] Fujita,J.,Morita,M. and Yamada, M.,Progr,Theort.Phys.,11（1954）.219.
[8] Langer,L.M., Lazar, N. H. and Moffar, R.J.D.,Phys.Rev.,91(1953), 338; ,Morita,M. and Yamada, M.,Progr,Theort.Phys.,10（1953.Progr,641.
[9] Konopinski,E.J.and Uhlenbeck, G.E., Phys.Rev.,60(1941), 308; Greuling,E.,Phys.Rev.,61(1942),568; Pursey,D.L., Phuk,Mag., 42. (1951),1193.
[10] spiers, J.A. and Blinstoyle, R.J., Proc. Phys.Soc.,A 65 (1952), 801.
[11] Benerjee, M.K.and saha, A.K.,Proc. Roy. Soc.,A 224 (1954）， 472.
[12] Greuling, E. and Meeks, M.L.,Phys.Rev.,82 (1951), 531; Morita, M.,Progr,Theort.Phys.,9（1953）.345.
[13] Yamada, M.and Morita, M.,,Progr,Theort.Phys.,8（1952）, 431; Morita, M.,,Progr,Theort.Phys.,10（1953）, 363. -
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