[1] |
张跃斌, 马成举, 张垚, 金嘉升, 鲍士仟, 李咪, 李东明. 基于非对称结构全介质超材料的类电磁诱导透明效应研究.
,
2021, 70(19): 194201.
doi: 10.7498/aps.70.20210070
|
[2] |
胡婧, 王欢, 季小玲. Kerr非线性介质中聚焦像散高斯光束的传输特性.
,
2021, 70(7): 074205.
doi: 10.7498/aps.70.20201661
|
[3] |
陈卫军, 宋德, 李野, 王新, 秦旭磊, 刘春阳. 竞争型非线性介质中艾里-高斯光束交互作用的调控.
,
2019, 68(9): 094206.
doi: 10.7498/aps.68.20190042
|
[4] |
彭艳玲, 薛文瑞, 卫壮志, 李昌勇. 涂覆石墨烯的非对称并行电介质纳米线波导的模式特性分析.
,
2018, 67(3): 038102.
doi: 10.7498/aps.67.20172016
|
[5] |
刘昊华, 王少华, 李波波, 李桦林. 缺陷致非线性电路孤子非对称传输.
,
2017, 66(10): 100502.
doi: 10.7498/aps.66.100502
|
[6] |
李伟恒, 潘飞, 黎维新, 唐国宁. 非对称耦合两层可激发介质中的螺旋波动力学.
,
2015, 64(19): 198201.
doi: 10.7498/aps.64.198201
|
[7] |
高广健, 邓明晰, 李明亮. 圆管结构中周向导波非线性效应的模式展开分析.
,
2015, 64(18): 184303.
doi: 10.7498/aps.64.184303
|
[8] |
林峰, 谭超, 周元, 傅喜泉. 非线性介质中强光对弱光聚焦的控制研究.
,
2013, 62(14): 144208.
doi: 10.7498/aps.62.144208
|
[9] |
李聪, 庄奕琪, 韩茹, 张丽, 包军林. 非对称HALO掺杂栅交叠轻掺杂漏围栅MOSFET的解析模型.
,
2012, 61(7): 078504.
doi: 10.7498/aps.61.078504
|
[10] |
张霞萍, 刘友文. 强非局域非线性介质中拉盖尔-高斯型光孤子相互作用.
,
2011, 60(8): 084212.
doi: 10.7498/aps.60.084212
|
[11] |
刘炳灿, 逯志欣, 于丽. 金属和Kerr非线性介质界面上表面等离子体激元的色散关系.
,
2010, 59(2): 1180-1184.
doi: 10.7498/aps.59.1180
|
[12] |
颜国君, 陈光德, 伍叶龙, 杨建清. 双折射吸收非线性介质薄膜中倍频的产生.
,
2008, 57(1): 265-270.
doi: 10.7498/aps.57.265
|
[13] |
唐黎明, 王玲玲, 王 宁, 严 敏. 磁场下非对称T型量子波导的电子输运行为.
,
2008, 57(5): 3203-3211.
doi: 10.7498/aps.57.3203
|
[14] |
戴继慧, 郭 旗, 史信荣. 强非局域非线性介质中的涡旋光孤子.
,
2007, 56(8): 4642-4647.
doi: 10.7498/aps.56.4642
|
[15] |
武海斌, 常 宏, 马 杰, 谢常德, 王 海. Λ型三能级原子系统中Raman跃迁增强的Kerr非线性效应.
,
2005, 54(8): 3632-3636.
doi: 10.7498/aps.54.3632
|
[16] |
周文远, 田建国, 臧维平, 刘智波, 张春平, 张光寅. 克尔介质中瞬态热光非线性效应的作用.
,
2004, 53(2): 620-625.
doi: 10.7498/aps.53.620
|
[17] |
李松茂, 王奇, 吴中, 卫青. Kerr类非线性介质周期结构中的慢Bragg孤子.
,
2001, 50(3): 489-495.
doi: 10.7498/aps.50.489
|
[18] |
唐永林, 李大义, 陈建国, 康 俊. 对数型折射率饱和非线性介质中光孤子高斯型呼吸模式.
,
1999, 48(7): 1248-1253.
doi: 10.7498/aps.48.1248
|
[19] |
李建庆, 周国生, 杨伯君, 徐大雄. 时空非对称光脉冲在饱和自聚焦克尔介质中的传输.
,
1998, 47(1): 19-26.
doi: 10.7498/aps.47.19
|
[20] |
刘思敏, 康明荐, 张光寅, 武原庆, 许京军. 新型Kerr介质中非线性光学效应的研究.
,
1991, 40(6): 923-925.
doi: 10.7498/aps.40.923
|